Решение - уравнение - навье-стокс
Cтраница 2
Как уже указывалось, законы распределения скоростей около поверхности обтекаемых тел находятся из решения уравнения Навье-Стокса. Общих приемов решения этого нелинейного уравнения не найдено. [16]
 |
Системы координат и условные обозначения, принятые при решении задач о движении жидкости внутри замкнутой колеблющец - ся полости произвольной формы ( а и параллелепипеда ( б. [17] |
Задача о движении жидкости в ограниченной полости сводится в более общем виде к решению уравнений Навье-Стокса при заданном движении полости. [18]
Для большинства инженерных расчетов достаточно знания осреднен-ных параметров газа, которые можно определить путем решения осреднен-ных уравнений Навье-Стокса, Однако в отличие от ламинарного течения, система уравнений, описывающая осредненные характеристики турбулентного течения (1.2.6) - (1.2.8), оказывается незамкнутой, так как кроме значений осредненной скорости, температуры и других термодинамических параметров содержит неизвестные двойные корреляции. [19]
Определяется значение функции p e ( fjL TQx y z t), позволяющее найти наилучшее приближение решений уравнений Навье-Стокса к уравнениям системы I или системы II. Эта операция проводится, например, либо путем применения различных способов осреднения полученного выражения fj e, либо путем замены текущих координат и времени некоторыми характерными их значениями. [20]
 |
Распределение продольных пульсаций скорости. [21] |
Экспериментально установлено, что в рассматриваемых условиях толщина пограничного слоя примерно равна 1 - 2 4, такой же результат получен путем решения уравнения Навье-Стокса (19.8) для окрестности критической точки при натекании по нормали на пластину неограниченного плоского потока. По мере увеличения числа Рейнольдса [5,; 6] максимум амплитуды турбулентности смещается к стенке, а его значение растет, толщина вязкого подслоя уменьшается-все это обусловливает повышение интенсивности теплообмена. [22]
В связи с этим в данном параграфе с помощью метода, изложенного [5], проведено исследование гидродинамики и массообмена осесимметричной струи жидкости с учетом входного участка на основании решения уравнений Навье-Стокса и конвективной диффузии. [23]
В работах [ Алексапольский, Найденов, 1979; Найденов, 1983; Найденов, 1984; Найденов, Полянин, 1984; Найденов, 1986; Найденов, 1987 ] выполнено теоретическое исследование конвективно-тепловой неустойчивости, основанное на анализе точных ( автомодельных) решений уравнений Навье-Стокса и конвективного теплообмена, свободное от указанного недостатка. [24]
Использование уравнения движения реальной жидкости совместно с уравнениями неразрывности позволяет решить основную задачу гидродинамики - определить поля скоростей, давление и плотность жидкости, движущейся под действием заданных внешних сил. Однако решение уравнений Навье-Стокса получено только для простейших случаев одно - и двухмерного потока. Кроме того, это уравнение не описывает течение жидкости при турбулентном режиме. [25]
Такие решения для малых значений R; далеки от практики, но представляют огромный интерес для исследования деталей турбулентных потоков. Для практических приложений решение уравнений Навье-Стокса для турбулентных реагирующих потоков пока еще невозможно. Однако имеется множество различных приближенных решений, полученных в рамках разнообразных подходов к данной проблеме. [26]
Решение полной системы названных уравнений движения сплошной среды представляет собой весьма сложную задачу. Для иллюстрации мы рассмотрим лишь два частных случая решения уравнения Навье-Стокса применительно к динамике атмосферы. [27]
Форма совокупной скалярной функции плотности вероятности является следствием процессов перемешивания потоков и химических реакций. Поэтому, в принципе, функция плотности вероятности может быть получена из решения уравнений Навье-Стокса. [28]
Формально такое явление наблюдается при рассмотрении турбулентного течения. Однако существенное отличие состоит в том, что пульсационная составляющая распределения скорости определяется периодической структурой поверхности раздела волновой пленки жидкости, определяемой из решения уравнения Навье-Стокса, а следовательно, не носит характер случайной величины, как это имеет место при турбулентном течении. Такой характер распределения скорости, представленный формулой (1.3.12), вносит существенные коррективы в природу уравнения конвективной диффузии для волновой пленки. На самом деле, если два первых члена уравнения (1.3.8) по форме напоминают уравнение переноса вещества в гладкой жидкой пленке ( при a 0), то его третий член ответствен за волновую природу массообмена. Этот член по форме напоминает добавку к потоку вещества, обусловленную турбулентным переносом. Но как и для случая распределения скорости (1.3.12), эта добавка носит периодический, а не случайный как это имеет место при турбулентном потоке вещества. [29]
Будучи частным случаем движения вязкой жидкости, фильтрация описывается общими уравнениями Навье-Стокса [ 17 J, которые являются отправным элементом анализа вязких течений в классической гидромеханике: в основе такого анализа лежит интегрирование этих уравнений при определенных краевых условиях. Однако с самого начала было ясно, что ввиду доминирующей роли пристеночных ( пограничных) эффектов в сочетании с исключительно сложной геометрией перового пространства, решение уравнений Навье-Стокса для пористой или трещиноватой среды является задачей практически неосуществимой. Этот путь, естественно, был закрыт для построения теории фильтрации и, в частности, для теоретического приближения к основному закону движения подземных вод на базе физически обоснованных упрощений. Однако приведенные выше ( см. раздел 1.1) общие соображения о движении вязкой жидкости оказываются все-таки полезными для априорной характеристики такого закона. [30]
Страницы: 1 2 3