Решение - уравнение - пуассон
Cтраница 2
Вероятно именно поэтому метод решения уравнения Пуассона - Больцмана, разработанный Грон-воллом, Ла-Мером и Зандвед [23], расширяет область применения теории до более высоких концентраций. [16]
Нам нужно доказать единственность решения уравнения Пуассона У2Ф - 4щ в объеме V при граничных условиях Дирихле или Неймана на поверхности 5, ограничивающей этот объем. [17]
Фундаментальным решением оператора Лапласа называют решение уравнения Пуассона (6.14) с б-функцией в правой части. [18]
Потенциал Томаса - Ферми как решение уравнения Пуассона, зависящее только от двух переменных. [19]
Лапласа; б - для решения уравнения Пуассона; в - для решения бигармонического уравнения: / - элемент исследуемой области; 2 - соответствующий ему элемент электрической, сетки. [20]
 |
Относительная ошибка аналитического выражения для заряда цилиндрической частицы в зависимости от Хя при i 8, равном 6 ( 7, 2 ( и, и 1 ( 3. [21] |
Развит новый приближенный аналитический метод решения уравнения Пуассона - Больцмана, описывающего двойной слой цилиндрической частицы в бинарном растворе электролита. [22]
Задача, состоящая в нахождении решения уравнения Пуассона ( 1), не удовлетворяющего каким-либо дополнительным условиям, малосодержательна, Дополнительными условиями могут быть так называемые граничные условия. [23]
При этом самосогласованность или несамосогласованность решения уравнения Пуассона - Больцмана теряет всякое значение, так как в конечную формулу для электрического слагаемого свободной энергии раствора все равно все ионы входят совершенно одинаково. [24]
Электрические сетки могут быть использованы для решения уравнений Пуассона с правой частью. [25]
Эта последняя может быть найдена из решения уравнения Пуассона с граничными условиями, соответствующими рассматриваемой системе. [26]
Из формулы Грина (20.4) вытекает также решение уравнения Пуассона в том случае, когда распределение заряда р задано во всей безграничной однородной области V. Однако необходимо, чтобы потенциал U являлся регулярной функцией на бесконечности. Для этого заряд или должен быть распределен в конечной области Vlt расположенной па конечном расстоянии от начала отсчета, или, при неограниченной области распределения заряда, плотность его р (, ч, С) должна убывать достаточно быстро с увеличением расстояния от начала отсчета. [27]
Отсюда получается, что если известно решение уравнения Пуассона Аи - 4яр ( г, 6, ф) в нек-рой области D, то функция v ( r, 0, ф) ( а / г) м ( а2 / г, 0, ф) дает решение уравнения Пуассона Дч-4 яр ( г, 6, ф) с плотностью р ( г, 9, ф) ( о / г) 5р ( а2 / г, 9, ф) в области /), являющейся отображением D при инверсии относительно сферы га. [28]
Основная задача электростатики состоит в отыскании решения уравнения Пуассона в различных частных случаях. [29]
В полном соответствии с предыдущим анализом решения уравнения Пуассона объемный интеграл в (2.18) есть частное решение неоднородного волнового уравнения. [30]
Страницы: 1 2 3 4