Решение - уравнение - энергия
Cтраница 1
Решение уравнения энергии представлено в виде ряда в предположении, что скорость вне пограничного слоя увеличивается линейно по обтекаемой поверхности. Расчетные данные находятся в хорошем соответствии с экспериментом. [1]
При решении уравнения энергии для турбулентной струи в работах [ 16, 17, 20] допущен ряд неточностей, упрощающих данную постановку задачи, в частности пре-небрегалось влиянием на эффективность теплоотдачи сил поверхностного натяжения и поперечной составляющей скорости, к тому же составляющая скорости находилась из гидравлических расчетов. [2]
Теоретически рассмотрено решение уравнения энергии с учетом дис-сипативной функции методом Бубнова-Галеркина при постоянной и ли - нейно-возрастающей температуре стенки. [3]
 |
Зависимость масштабного фактора энтальпии от масштабного фактора длины для двух размеров стабилизирующего канала.| Изменение плотности энергии излучения в воздухе в зависимости. [4] |
Можно получить решение уравнения энергии для дуги в неподвижном воздухе при условии, что потери излучением и теплопроводностью равны между собой. Ординатой на левой диаграмме является оптимальный радиус стабилизирующего канала. Он нанесен в функции энтальпии при различных давлениях. Нетрудно видеть, что радиус, соответствующий равенству радиационного и конвективного потоков, быстро уменьшается с ростом давления. Применение иных радиусов, чем указанные для данных значений давления, приведет к увеличению суммы радиационного и конвективного тепловых потоков. Подобная диаграмма справа на рис. 15 показывает тепловые потоки к стабилизирующей стенке оптимального радиуса в функции энтальпии. Тепловой поток на стенке порядка 108 б / п / ж2 представляет собой максимум, который возможно практически отвести с помощью водяного охлаждения через медную стенку. [5]
Общая теория решений уравнения энергии ламинарного пограничного слоя при различных числах Прандтля применяется к турбулентному пограничному слою. Это позволило распространить гидродинамическую аналогию теплообмена Кармана на отличные от единицы турбулентные числа Прандтля и учесть действительное распределение касательного напряжения в турбулентной части пограничного слоя, которое до настоящего времени принималось постоянным. [6]
Отметим, что решение уравнения энергии в трехмерной постановке встречает пока значительные математические трудности, в том числе из-за сложности расчета поля давлений и трудностей определения соответствующих эмпирических коэффициентов. [7]
Задача сводится к решению уравнения энергии (20.74), записанного применительно к пограничному слою, совместно с уравнениями движения и неразрывности при соответствующих граничных условиях. Решение такой сложной системы в общем виде практически невозможно. [8]
Полученное в предыдущем разделе решение уравнения энергии турбулентного пограничного слоя на плоской пластине со ступенчатым изменением температуры поверхности ( с необогреваемым начальным участком) используем теперь, как и в аналогичной задаче при ламинарном пограничном слое, для расчета теплообмена при произвольном продольном изменении температуры пластины. Как и прежде, для расчета применяется метод суперпозиции решений ступенчатой функции, аппрокси-лирующей заданную кривую распределения температуры поверхности. [9]
Даже если используется приведенное выше решение уравнения энергии, то уравнение движения остается в виде, требующем числового решения. [10]
Эта температура 1Г получается из решения уравнения энергии, которое рассматривает сосредоточенные источники тепла как граничные условия. [11]
Модель турбулентности должна дать необходимые для решения уравнений энергии и импульса значения эффективной теплопроводности и эффективной вязкости. [12]
Нижеприведенные зависимости являются формулировкой или результатом решения уравнений энергии для теплоносителей. [13]
 |
Границы развивающейся каналовой дуги, горящей в осевом потоке воздуха. [14] |
Дальнейшее развитие автомодельного метода дано в работе [42], где решение уравнений энергии типа (2.4.23) ищется для токопроводящей и непроводящей зон в виде комбинации функций, полученных с разделением переменных. [15]
Страницы: 1 2 3