Решение - уравнение - энергия
Cтраница 2
В дальнейшем используется достаточно точный метод, в основе которого лежит решение уравнения энергии в интегральной форме. Результаты вычислений, проведенных этим методом, обычно сравниваются с результатами, полученными другими методами, что позволяет судить о пределах применимости последних. [16]
Для каждой объемной зоны температура газов на выходе из нее определяется из решения уравнения энергии, представленного в алгебраической форме и учитывающего локальное тепловыделение при горении топлива, изменение энтальпии продуктов сгорания и теплоотвод из зоны. Основной задачей расчета является определение распределения по высоте топки локальных тепловых нагрузок экранных поверхностей нагрева. [17]
Следовательно, уравнение переноса излучения не может быть решено, пока в результате решения уравнения энергии не будет получено распределение температуры в среде. Уравнение энергии содержит плотность потока результирующего излучения, которая должна быть найдена из решения уравнения переноса излучения. [18]
В пятой главе рассматриваются методы реализации простейшей модели конвективного теплообмена, заключающейся в решении уравнения энергии при заданном поле скоростей. Обсуждаются особенности конечно-разностной аппроксимации конвективных членов в уравнении энергии. Подробно разбираются численные схемы для двух часто встречающихся на практике задач: расчет двумерного стационарного температурного поля жидкости при течении в канале и совместный расчет одномерного температурного поля стенки и жидкости. [19]
 |
К объяснению итерационного метода. [20] |
В такой разностной схеме явным образом разрешаются только первые три уравнения системы (22.31), а для решения уравнения энергии нужно использовать итерационные методы. [21]
Для определения эффективности тепловой защиты плоской поверхности за участком теплообмена и пористым пояском использован метод суперпозиции решений уравнения энергии. Результаты расчета эффективности по полученным уравнениям сопоставлены с опытными данными и расчетными уравнениями других авторов. [22]
В связи с этим в данной книге нет возможности остановиться на сколько-нибудь подробном разборе особенностей даже основных постановок задач, и поэтому мы рассмотрим методы численного расчета только для некоторых наиболее простых, но довольно часто встречающихся на практике задач решения уравнения энергии при заданном поле скоростей. [23]
Граничные условия к уравнению (13.114) имеют следующий вид: а) на стенке при ц 0 плотность результирующего теплового потока qw постоянна; б) температура на границе пограничного слоя ( ц - оо) равна температуре радиационного слоя при т 0; в) для 1 0 температура равна температуре 60 ( 1 ]), по - лучаемой из решения уравнения энергии без учета излучения. [24]
Система (13.114) - (13.118) полностью описывает задачу для оптически тонкого пограничного слоя. Решение уравнения энергии (13.114) с граничными условиями (13.115) - (13.117) позволяет найти распределение температуры в пограничном слое. [25]
Решения уравнения энергии для труб прямоугольного и треугольного сечения получают по существу теми же методами, что и для круглых труб. [26]
В [43] методом разделения переменных получено решение для свободной дуги с учетом магнитного давления и радиальной составляющей тока в уравнении импульсов. При решении уравнения энергии предполагалось, что массовая скорость газа постоянна в каждом сечении дуги, но меняется от сечения к сечению. Динамическая и тепловая задачи решались раздельно. В [44-45] и других работах того же автора подобный метод использовался применительно к развивающейся каналовой дуге. Во всех упомянутых способах используется условие pvz c n линейная аппроксимация aB ( S-Si), что заметно снижает точность расчета. [27]
Основной характеристикой, определяющей интенсивность теплообменных процессов, является коэффициент теплоотдачи а. Полученное в результате решения уравнения энергии распределение температур позволяет определить локальный и средний по длине трубы коэффициенты теплоотдачи. [28]
Существующие аналитические решения задачи основаны на различных упрощениях, позволяющих разделить связи между уравнениями и решать их последовательно, причем в качестве основного уравнения используется уравнение энергии. Известные приближенные методы решения уравнения энергии [4-21] можно условно разбить на две группы. В первой используется кусочно-линейная аппроксимация нелинейных функций 0 ( 5) или о ( / г) [4], причем, как правило, потерями излучением и диссипативными потерями на внутреннее трение пренебрегают. [29]
Очевидно, что при этом вместо рядов (1.78), (1.79) рассматриваются конечные их отрезки, аппроксимирующие действительное распределение скорости вдоль внешней границы слоя с наперед заданной точностью. Полученные разложения используются при решении уравнения энергии. [30]
Страницы: 1 2 3