Cтраница 1
Решение уравнений гидродинамики в приложении к радиальным подшипникам усложняется наличием течения масла через зазоры по краям подшипника. Приходится решать трехмерную, а не двухмерную задачу. [1]
Для плоской волны решение уравнений гидродинамики невязкой жидкости можно найти точно. [2]
Первая, в которой для решения уравнения гидродинамики используется метод крупных частиц, - рассчитана на численное исследование МИП с плотностью мощности W 10 ГВт / см2 ( в этой модели пренебрегают-ся эффекты упруго-пластичской деформации); вторая - лагранжева модель - рассчитана на математическое моделирование динамики разрушения твердых тел МИП с интенсивностью W 10 Вт / см2 с учетом упруго-пластических эффектов. [3]
Для океана специфично наличие среди решений уравнений гидродинамики нескольких классов волн - акустических, поверхностных ( капиллярных и гравитационных), внутренних гравитационных, инерционных ( включая баротропные и бароклинные волны Росби - Блиновой, образующиеся вследствие изменения с широтой вертикальной проекции угловой скорости вращения Земли) и, наконец, гидромагнитных, возникающих при движениях электропроводной жидкости ( соленой морской воды) в геомагнитном поле. [4]
Это связано с исключительной сложностью решения уравнений гидродинамики, в связи с чем на первое место выступают исследования экспериментального характера. [5]
Движение же, получающееся в результате решения уравнений гидродинамики идеальной жидкости, этому условию не удовлетворяет. Подобно тому как это было сделано в предыдущем параграфе для скорости vy, мы можем заключить, что в тонком слое у поверхности жидкости соответствующие производные скорости будут быстро уменьшаться. Существенно отметить, что градиент скорости не будет при этом аномально большим, как это имело место вблизи твердой поверхности. [6]
Строгое рассмотрение задачи о внешнем массообмене требует решения уравнений гидродинамики и диффузии для различных конкретных условий. Эта трудная задача осуществлена лишь в простейших случаях. [7]
Величину и направление скорости в каждой точке определяют решением уравнений гидродинамики. [8]
При теоретическом анализе вопроса о возникновении турбулентности следует исходить из того, что функции, описывающие поля скорости и давления в любом течении жидкости, как ламинарном, так и турбулентном, являются решениями уравнений гидродинамики при надлежащих начальных и краевых условиях. [9]
В случае симметричной конусной струи ( см. рис. 2.14) вектор скорости пара имеет две составляющие: направленную по оси струи навстречу потоку капель и нормально оси к центру струи. Решение уравнений гидродинамики для газообразной фазы даже численными методами в данном случае связано с большими трудностями. [10]
Искажение плоской волны в случае малых чисел Рейнольдса рассмотрено в [28] для сред с малой дисперсией скорости. Решение уравнений гидродинамики приводит в этом случае во втором приближении к уравнению биений в пространстве. Этот результат вполне естествен, так как в результате дисперсии скорости фаза второй гармоники изменяется в пространстве относительно фазы первой гармоники. Этот сдвиг фазы, меняющийся в пространстве ( отсутствие синхронизма), сначала, если бы не было релаксационного поглощения, приводил бы к замедлению роста амплитуды гармоники, затем к прекращению его и, наконец, к падению амплитуды второй гармоники. Как показано в [28], даже учет одной только объемной вязкости приводит к тому, что характер изменения амплитуды второй гармоники из-за малой дисперсии в основном определяется поглощением звука. [11]
В случае симметричной конусной струи ( см. рис. 2.14) вектор скорости пара имеет две составляющие: направленную по оси струи навстречу потоку капель и нормально оси к центру струи. Решение уравнений гидродинамики для газообразной фазы даже численными методами в данном случае связано с большими трудностями. [12]
Однако на практике, когда приходится иметь дело с сильными неоднородностями распределений температуры и концентраций, характерными для камеры сгорания, применение этого метода оказывается чрезвычайно дорогостоящим. Поэтому данный метод совместно с решением уравнений гидродинамики используется редко. [13]
Для описания возникновения ячеек Бенара в жидкости используются нелинейные уравнения гидродинамики. Исследования показывают, что при АГ АГКр решение уравнений гидродинамики, соответствующее покоящейся жидкости и обычной теплопередаче, становится неустойчивым и жидкость переходит в новый устойчивый конвекционный режим. [14]
Исходя отсюда можно ожидать, что значение Re соответствует как раз потере устойчивости: при Re Recr ламинарное течение устойчиво, но при Re Recr оно становится неустойчивым и под влиянием всзгда имеющихся малых возмущений превращается в турбулентное движение. Однако в таком случае, исследуя математически вопрос об устойчивости решения уравнений гидродинамики, соответствующего ламинарному течению, можно ( по крайней мере в принципе) теоретически определить соответствующее критическое число Рейнольдса. [15]