Решение - дисперсионное уравнение
Cтраница 2
Результаты решения дисперсионного уравнения для волны НЕц приведены на рис. 3.13, 3.14. Из рис. 3.13 видно, что волна НЕц действительно не имеет критической частоты. При малых значениях поверхностного сопротивления, как и у волны Ню, дисперсионные характеристики могут иметь немонотонный характер. При этом коэффициент затухания с ростом частоты сначала нарастает, а затем начинает уменьшаться, стремясь в пределе ( ю - - оо) к нулю. Таким образом, в поведении характеристик затухания также обнаруживается общность с волной Ню. Как видно из рис. 3.14, при некотором значении поверхностного сопротивления пленки ( n S Ом / П) можно получить практически постоянное затухание в широкой полосе частот. Этот факт необходимо учитывать при выборе материала пленок, используемых в широкодиапазонных СВЧ-устройствах. [16]
 |
Характеристики волн трехслойного волновода с резистив-ной пленкой при б1 езео. м - 1 1г2. ЦзИо. 62 / ei 10. a3 / 2& 2 0. [17] |
Результаты решения дисперсионного уравнения приведены на рис. 3.24, где показаны зависимости нормированной фазовой постоянной Р Р / 0 и коэффициента затухания - от частоты для четырех типов волн, имеющих наименьшее затухание. Штрихпунктирными линиями изображены характеристики волн в волноводе с пластиной, расположенной симметрично относительно боковых стенок, непрерывными и штриховыми линиями-характеристики волн в волноводе с пластиной, смещенной к одной из боковых стенок. [18]
О решениях дисперсионного уравнения из теории свободного взаимодействия пограничного слоя / / Докл. [19]
При решении дисперсионного уравнения (111.45) или уравнения ( 111.44) основная трудность состоит в вычислении коэффициента депрессии, так как Г представляет собой медленно сходящийся ряд. [20]
Большее разнообразие решений дисперсионного уравнения в данном случае объясняется появлением новой размерности длины, а именно, длины волны возмущения вдоль плоскости фронта. [21]
Определим области существования решений дисперсионных уравнений на комплексных плоскостях поперечных волновых чисел. Для однородно заполненного волновода ( см. рис. 3.10 а) такая плоскость одна. Эти плоскости будем обозначать г ( Т М - Комплексная плоскость поперечного волнового числа однородно заполненного волновода изображена на рис. 3.29. Она двулистная. [22]
 |
Пример пучковой функции распределении. [23] |
Используя малость параметра а, решение дисперсионного уравнения можно найти методом Последовательных приближений, определив, в следующем порядке инкременты нарастания этих колебаний вследствие взаимодействия последних с частицам-и быстрой компоненты. Та-кая постановка задачи характерна для теории взаимодействия пучка, заряженных частиц с плотной плазмой. [24]
 |
Характеристики волны EOI при. 5. п / г20 5. [25] |
На рис. 4.3 представлены результаты решения дисперсионного уравнения (4.8) для волны E0i при различных значениях поверхностного сопротивления пленки. Численные расчеты подтверждают отсутствие у симметричной Е - волны критических частот. При достаточно больших поверхностных сопротивлениях пленки, как видно из рис. 4.3, дисперсионные характеристики, начиная с некоторой частоты, проходят вблизи диспер-синной характеристики обычного двухслойного волновода с теми же параметрами. На рис. 4.3 она изображена штриховой линией. Сближение характеристик, как правило, начинается на частотах, немного превышающих критическую частоту волны E0i обычного двухслойного волновода. [26]
Таким образом, удается обойтись без решения дисперсионного уравнения задачи, что очень важно при высокой степени уравнения. [27]
 |
Зависимости коэффициента затухания бегущей волны в диафрагмированном волноводе от радиуса отверстий в диафрагмах при различных фазовых скоростях волны ( Зф. [28] |
Несложный подбор этих коэффициентов дает возможность весьма быстро получить решение дисперсионного уравнения Уолкиншоу. [29]
 |
Расположение решений дисперсионного уравнения для. [30] |
Страницы: 1 2 3 4 5