Cтраница 1
Точное решение уравнений движения реальных механич. [1]
Точное решение уравнений движения известно, но оно не слишком простое, чтобы можно было непосредственно воспользоваться им. Благодаря одной из недавних работ Вейтена [84] представляется возможным исследовать вращательное движение твердого тела с помощью явных решений, полученных методами возмущений. В противоположность этому графический метод анализа динамики вращающихся тел, разработанный Пуансо [34, 68], дает ясную физическую картину явлений. [2]
Так как точное решение уравнений движения поршня затруднено, то в ряде случаев используют приближенные оценки динамических характеристик системы управляющее устройство - ИМ. [3]
Ниже приводятся примеры точных решений уравнений движения вязкой жидкости. [4]
Об одном классе точных решений уравнений движения вязкой жидкости, Жури. [5]
Об одном классе точных решений уравнений движения вязкой жидкости, Жури. [6]
Об одном классе точных решений уравнений движения вязкой жидкости I / Жури, экспернм. [7]
Эта работа содержит обзор точных решений уравнений движения вязкой жидкости. [8]
Ранее был получен ряд точных решений уравнений движения аксиально-симметричного потока вязкой жидкости, компоненты скоростей которого обратно пропорциональны расстоянию от начала координат. Показано, что этой особенностью обладают струи, максимальная скорость которых располагается по конусной поверхности. Изучен поток в таких радиальных струях. Точные решения для ламинарного потока сравниваются с приближенными решениями, полученными на основании теории пограничного слоя. Получено распределение температур для нагретой радиальной струи Показано также, что некоторые особенности турбулентных радиальных струй должны быть подобны таковым для ламинарных радиальных струй. [9]
Плоская бегущая звуковая волна как точное решение уравнений движения тоже представляет собой простую волну. [10]
Случаи, когда можно найти точное решение уравнений движения реальной физической системы, являются скорее исключением, чем правилом. Причин для этого немало. В предыдущих главах мы обычно занимались задачами, которые можно было свести к относительно простым уравнениям, записанным для одной частицы. [11]
Последние данные, полученные из точного решения уравнения движения, предпочтительнее. [12]
Вследствие того, что получение точных решений уравнений движения газа во многих важных для приложений случаях невозможно, в газовой динамике широкое распространение имеют методы упрощения уравнений, позволяющие получать приближенные решения задач. Как правило, упрощение уравнений при описании того или иного класса движений газа связано с глубоким проникновением в качественные физические особенности этого класса движений, с пониманием того, влияние каких членов в уравнениях и в дополнительных условиях к ним является определяющим для рассматриваемых явлений. Упрощенные уравнения должны сохранять те свойства решений точных уравнений, которые являются существенными в изучаемых задачах. [13]
Сложный характер ядерных сил и трудность точного решения уравнений движения всех нуклонов ядра ( ядро с массовым числом А представляет собой систему из А тел) не позволили до настоящею времени разработать единую последовательную теорию атомного ядра. Поэтому на данной стадии прибегают к рассмотрению приближенных ядерных моделей, в которых ядро заменяется некоторой модельной системой, довольно хорошо описывающей только определенные свойства ядра и допускающей более или менее простую математическую трактовку. Из большого числа моделей, каждая из которых обязательно использует подобранные произвольные параметры, согласующиеся с экспериментом, рассмотрим две: капельную и оболочечную. [14]
Сложный характер ядерных сил и трудность точного решения уравнений движения всех нуклонов ядра ( ядро с массовым числом А представляет собой систему из А тел) не позволили до настоящего времени разработать единую последовательную теорию атомного ядра. Поэтому на данной стадии прибегают к рассмотрению приближенных ядерных моделей, в которых ядро заменяется некоторой модельной системой, довольно хорошо описывающей только определенные свойства ядра и допускающей более или менее простую математическую трактовку. Из большого числа моделей, каждая из которых обязательно использует подобранные произвольные параметры, согласующиеся с экспериментом, рассмотрим две: капельную и оболочечную. [15]