Строгое решение

Cтраница 2

Характеристики инвариантного алгоритма обнаружения сигнала с неизвестной начальной фазой на фоне белого шума. [16]

Строгое решение этой задачи методами теории инвариантности не представляется возможным, так как полная неопределенность энергетического спектра шума представляется транзитивной группой, относительно которой МИ является константой. Однако могут быть получены приближенно инвариантные алгоритмы обнаружения. Рассмотрим синтез одного из них. [17]

Строгое решение такой системы уравнений, которые называются уравнениями динамической теории упругости твердого тела, с учетом всех граничных условий в ряде случаев наталкивается на непреодолимые математические трудности. Поэтому для тел конечных размеров используются более простые уравнения, которые рассматриваются в различных разделах прикладной теории колебаний. [18]

Зависимость полноты контакта ( 1 и адгезионной прочности при нормальном отрыве ( 2 от продолжительности контакта. [19]

Строгое решение этих уравнений сложно, поэтому обычно ограничиваются рассмотрением модельных систем, упрощающих расчеты. Для приближенного решения этой задачи целесообразно воспользоваться методом, используемым для анализа реологических явлений при трении. Применяя для описания реологических свойств адгезива дифференциальное уравнение Максвелла, можно получить [6] зависимость между полнотой контакта, давлением, продолжительностью контакта и вязкостью адгезива. [20]

К дифракции плоской волны относительно бесконечного круглого цилиндра. [21]

Строгое решение этой задачи сводится к решению уравнений Максвелла при заданных граничных условиях для составляющих электромагнитного поля на поверхности цилиндра и бесконечности. Совершенно очевидно, что составляющие векторов результирующего электромагнитного поля, касательные к поверхности цилиндра, при переходе через последнюю должны быть непрерывны. Результирующее электромагнитное поле на бесконечности должно удовлетворять принципу излучения. [22]

Строгие решения получены для осесимметричных инденторов ( цилиндрический штамп и сфера), а в случаях притупленного клина и клина со скругленной вершиной дополнительно принято допущение о плоской деформации упругого полупространства и использованы решения плоских задач. [23]

Строгое решение этой задачи на основе волновых представлений дает несколько иной результат. Оказывается, что световая волна может проникать в оптически менее плотную среду и в том случае, когда угол падения больше предельного. Но при этом преломленная волна очень быстро затухает, и на расстоянии от границы раздела, составляющем несколько длин волн, ее интенсивность практически становится равной нулю. Этот результат подтверждается экспериментально. [24]

Значения энергии решетки для ряда галсненидов. [25]

Строгое решение этой задачи, как показала волновая механика, если не невозможно, то крайне затруднительно. В частности, представляет затруднение определение границы иона ( см. также рис. IV. Этим вызвано появление в литературе все новых и новых таблиц ионных радиусов. Как сами таблицы, так и их использование нуждаются в весьма осторожном подходе, вызванном спецификой проблемы. [26]

Связь между конфигурацией атомов в координационной сфере и отношением радиусов ГЦ / ГА. [27]

Строгое решение этой задачи, как показала волновая механика, если не невозможно, то крайне затруднительно. В частности, представляет затруднение определение границы иона ( см. также рис. 11.42, § 11.26) даже в кристалле. Этим вызвано появление в литературе все новых и новых таблиц ионных радиусов. Как сами таблицы, так и их использование нуждаются в весьма осторожном подходе, вызванном спецификой проблемы. [28]

Строгое решение поставленной выше задачи для случая колебаний вертикально висящей мембраны с нижним свободным краем в нестесненном стенками потоке воздуха дано в [45] и [46], однако сложный вид полученных зависимостей затрудняет их дальнейшее использование. [29]

Строгое решение [106, 125]) уравнения теплопроводности с учетом истинного распределения температуры и скорости реакции по сечению сосуда дает результаты, близкие к приближенным. Точное выражение совпадает с (5.21) с точностью до численного множителя порядка единицы. [30]

Страницы: 1 2 3 4