Cтраница 1
Формальное решение задачи вполне аналогично решению рассмотренной выше конечномерной задачи. [1]
Формальное решение задачи закончено. [2]
Для формального решения задачи производится переход от модульной схемы к мультиграфу. [3]
На практике формальное решение задачи, задаваемое ( 14), ( 34) и ( 35), лишено привлекательности из-за большого объема вычислений. [4]
Итак, получено формальное решение задачи о форме импульса на выходе согласованного отрезка линии передачи, найдено выражение для частотного коэффициента передачи и выяснены некоторые его характерные свойства. Однако прямое вычисление интегралов вида (7.2) или (7.3) затруднительно, поэтому для формирования представлений о происходящих физических процессах нужно проанализировать ряд частных случаев, когда удается найти либо точное, либо приближенное решение. [5]
В пространственном случае формальное решение задачи Неймана для потенциала скоростей лишь в исключительных случаях может соответствовать физически реальной картине обтекания. В вязкой жидкости за телом следует вихревой след. При увеличении числа Рейнольдса этот след утонынается ( при безотрывном обтекании) и в пределе переходит в бесконечно тонкую вихревую поверхность, интенсивность вихревого слоя к-рой лишь в редких случаях обращается в нуль ( напр. Поэтому реальными пространственными задачами несжимаемой жидкости являются задачи с разрывным потенциалом скорости в области течения. Положение этой поверхности разрыва неизвестно, поэтому точная задача обтекания пространственных тел при наличии поверхностей разрыва потенциала в потоке является весьма сложной нелинейной задачей. Лишь в линейном приближении, то есть в предположении, что обтекаемое тело мало возмущает основной равномерный поток ( тонкое крыло под малым углом атаки), задача получила решение. [6]
Итак, для формального решения задачи представим каждую реальную обмоточную переменную - напряжение, ток, потокосцепление - в виде вектора, направление которого жестко связано с соответствующей данной обмотке осью координат, а значение изменяется во времени в соответствии с изменениями изображаемой переменной. [7]
Выражения (2.3) являются формальным решением задачи, а для получения фактического решения следует указать способ вычисления несобственных интегралов. Легко проверить, что подынтегральные функции в выражениях (2.3) являются четными по а и р и, следовательно, не имеют точек ветвления. [8]
В этом параграфе приведем формальные решения задач гашения колебаний в условиях первой и третьей краевых задач, полученные методом Фурье. [9]
В § 32.3 было построено формальное решение задачи ( 16) в виде ряда Фурье по собственны. [10]
В построенном в предыдущем параграфе формальном решении задачи дифракции фигурируют функции Ф и Ф, определенные посредством уравнений, которым они подчиняются. [11]
Принятый алгоритм должен включать в себя не только формальное решение задачи по управлению протекающего процесса, но и учитывать все добавочные условия его безаварийного ведения. [12]
Теорема 16.1. В регулярном и квазирегулярном случаях всякое формальное решение задачи ( А) является и настоящим. [13]
Теорема 17.4. В регулярном и квазирегулярном случаях всякое формальное решение задачи ( В) является и настоящим. [14]
Если теперь, пользуясь алгеброй операторов, мы получим формальное решение Задачи (5.9), (5.10) или (5.8), (5.6), то для получения решения задачи линейной теории вязкоупругости для однородных сред будет необходимо расшифровать, встречающиеся в решении функции от операторов. В этом и состоит принцип Вольтер ры. Следует иметь, однако ввиду, что в случае ядер релаксации и ползучести неразностного типа умножение операторов не является коммутативной операцией, и поэтому при использовании принципа Вольтерры нужно проследить за методом получения аналитического решения соответствующей задачи теории упругости с тем, чтобы правильно записать произведение упругих постоянных, входящих в ее решение. Основная трудность при решении указанных задач возникает при расшифровке операторов. [15]