Cтраница 2
Однако установлено, что прямое решение уравнения Лапласа для системы, состоящей из комплекса отображений ( 0, i n i 0 особенно пригодно для этой цели. [16]
Более удобным способом расчета является прямое решение уравнений, включающих толщину пленки. [17]
Когда я равно или больше 3, то прямое решение уравнения ( 29) является невозможным, если не вводить некоторых упрощающих условий, которые иногда вытекают из свойств симметрии. [18]
Точный вид этой функции не может быть найден прямым решением уравнения Шредингера, поэтому обычно подбирают приближенные значения молекулярной волновой функции исходя из общих физических условий задачи. [19]
Обычно, это произведение представляет собой полином высокой степени, так что прямое решение уравнения недостижимо. [20]
В принципе инфракрасный спектр и спектр комбинационного рассеяния любой молекулы могут быть вычислены путем прямого решения уравнения Шредингера без использования приближения Борна - Оппенгеймера. Однако такое решение обычно считается слишком трудным для практического применения, хотя в данном направлении ведется определенная работа. Решение задачи о колебаниях чаще всего основывается на введении внутренних координат смещения, описывающих смещения атомов из их равновесных положений, а также эмпирически определенных силовых постоянных. Наиболее подробные исследования колебаний включают определение силовых постоянных из экспериментальных колебательных спектров с последующим вычислением спектра по этим постоянным. Успех исследования оценивается по тому, насколько хорошо согласуются между собой рассчитанные и экспериментальные спектры. [21]
Указанный способ вычисления функции k ( if, af) значительно проще, чем прямое решение уравнений ( 26), ( 27), особенно при большом N. Кроме того, этот способ позволяет установить связь параметров оптимальной импульсной системы с параметрами непрерывного фильтра, необходимого для реализации оптимальной системы. Далее этот метод позволяет получить в явном виде выражение оптимальной передаточной функции. [22]
Сложный и нерегулярный характер структуры перового пространства не позволяет изучать движение флюидов в нем прямым решением уравнений движения вязкой жидкости для каждого перового канала или трещины. Однако, известно, что с увеличением числа отдельных микродвижений, составляющих макроскопическое фильтрационное движение, начинают проявляться суммарные статистические закономерности, характерные для движения в целом и несправедливые для одного или нескольких поровых каналов. Это характерно для систем с большим числом однородных элементов, слабо связанных между собой. Такие системы могут быть описаны как некоторые сплошные среды, свойства которых не выражаются непосредственно через свойства составляющих элементов, а являются осредненными характеристиками достаточно больших объемов среды. Так, в гидродинамике не изучается движение отдельных молекул, а вводятся осредненные термо-динамические параметры жидкости как сплошной среды. [23]
Вычисление же следующих поправок к формуле Стокса и правильное уточнение картины течения на близких расстояниях с помощью прямого решения уравнения ( 20 17) невозможно. [24]
Вычисление же следующих поправок к формуле Стокса и правильное уточнение картины течения на близких расстояниях с помощью прямого решения уравнения (20.17) невозможно. [25]
Вычисление же следующих поправок к формуле Стокса и правильное уточнение картины течения на близких расстояниях с помощью прямого решения уравнения ( 20 17) невозможно. [26]
Из этих данных можно рассчитать корреляционную функцию в пространстве и времени для равновесного состояния, найти которую путем прямого решения уравнения Лиувилля трудно. Исходный формализм предложен в работе Ван-Хова [3], который определил пространственно-временную корреляционную функцию как Фурье-образ дифференциального сечения рассеяния медленных нейтронов. [27]
В начале 60 - х годов Хокни, работая в Станфордском университете вместе с Бунеманом и Голабом, первым построил быстрые методы прямого решения уравнения Пуассона, совершив тем самым практический скачок от одно - к двух - и трехмерному моделированию частиц или жидкости. Указанные работы содержат изобилие информации, которая здесь не повторяется. [28]
В другом подходе, основанном на применении метода конечных элементов к исследованию колебаний конструкций при вяз-коупругом демпфировании, были построены специальные элементы, позволяющие получать прямые решения уравнений движения сложных конструкций. [29]
В том, что в предельном случае очень большого числа Рейнольдса вблизи тела существует тонкий слой, в котором в основном только и проявляет себя трение, можно убедиться в некоторых простых случаях путем прямого решения уравнений Навье - Стокса. Подробно мы рассмотрим эти случаи в следующей главе. [30]