Автомодельное решение - задача
Cтраница 2
В работах [26, 34] найдены автомодельные решения задач фронтального вытеснения нефти раствором активной и пассивной примесей. Оценено влияние пассивной примеси на эффективность процесса вытеснения. Установлено, что влияние недоступного порового объема на процесс вытеснения может проявляться только в очень малопроницаемых коллекторах. [16]
В работе [77] методом характеристик строится автомодельное решение задачи фронтального вытеснения В [4, 23] записаны условия Гюгонио на скачках, наоснове которых сшиваются участки непрерывного изменения неизвестных при построении ав i омодельного решения. [17]
Допущение о конечном скачке температуры ДТ необходимо для автомодельного решения задачи. Такое допущение, как и в рассмотренном выше случае конвективного плавления горных пород, приводит к удобной расчетной схеме, но неизбежно упрощает, идеализирует процесс. [18]
Гидродинамическая модель совместной фильтрации нефти и водных растворов ПАВ предложена в [27], где получено автомодельное решение задачи о равновесной адсорбции ПАВ в линейном однородном полубесконечном пласте. [19]
До момента т 1 в период нагнетания в пласт раствора активной примеси решение задачи об оторочке (10.34) совпадает с автомодельным решением задачи о вытеснении нефти раствором активной примеси. [20]
Если начальная концентрация серы в газе меньше величины С ( PC), то отложений серы не - происходит и процесс описывается известным автомодельным решением задачи о притоке реального газа к галерее. [21]
Если течение с другой стороны контактного разрыва, к которому подходит скачок, дозвуковое или если скорость за падающим скачком дозвуковая, то автомодельного решения задачи нет, неавтомодельные же ее решения изучены мало. [22]
Обозначив максимальную насыщенность в зоне мицеллярного раствора SMO ( SMO близко к единице) и исходную концентрацию ПАВ в мицеллярном растворе через Смо, выпишем автомодельное решение задачи о вытеснении нефти МР, справедливое до момента разрушения МО. [23]
 |
Параметры взрыва газовых зарядов с осевой кумулятивной выемкой. максимальное.| Последовательные стадии процесса взрыва газового заряда над жесткой поверхностью. [24] |
В момент выхода детонационной волны на поверхности заряда ( рис. 12.62 а) течение ПД соответствует точечной симметрии ( изобары имеют форму окружностей), а распределение давления в них - автомодельному решению задачи о сферической газовой детонации. [25]
 |
Изменение вредней теплоотдачи на обогреваемой вертикальной пластине в зависимости от напряженности магнитного поля для различных чисел Рг при двух различных зако. [26] |
Автомодельный метод решения уравнения движения довольно часто используется в обычной механике жидкости. Например, автомодельное решение задачи о маесообмене в пограничном слое требует, чтобы скорость на стенке изменялась пропорционально х - 1.2, что трудно выполнимо при постановке эксперимента на пластинах с равномерной пористостью, особенно вблизи передней кромки пластины. При использовании метода автомодельного решения в магнитной гидродинамике необходимо, чтобы магнитное поле также изменялось бы вдоль пластины по определенному закону, практическое осуществление которого, хотя и не является невозможным, достаточно трудно. [27]
Таким образом, предполагается следующая модель вскипания воды. Дальнейший рост пузырьков происходит в соответствии с автомодельным решением задачи о тепловом росте одиночного пузырька в безграничном объеме жидкости. [28]
Для завершения построения разностных схем необходимо указать способ вычисления значений параметров на границах ячеек. В исходном методе параметры газа на границах ячеек определяются из автомодельного решения задачи о распаде произвольного разрыва. [29]
Следует также заметить, что неединственность решений должна рассматриваться как физически неустранимая. В самом деле, неавтомодельное решение для системы с ненулевой вязкостью может стремиться с течением времени к одной из двух возможных асимптотик, представляющих собой автомодельные решения задачи без вязкости. Результирующее решение зависит от деталей постановки начальных или граничных условий, которые относятся к малым временным ( или пространственным) интервалам, тем меньшим, чем меньше вязкость. Эти детали не учитываются автомодельной постановкой задачи для невязкой среды. Однако для частного класса задач о взаимодействии ударных волн на основании предпринятых численных расчетов можно заключить, что асимптотика решений всегда относится к единственному ( более простому) типу. Из изложенного следует, что все численные методы решения гиперболических уравнений теории упругости не могут давать обоснованных результатов в случаях, когда могут возникать неединственности в решениях задач. [30]
Страницы: 1 2 3 4