Ривлина

Cтраница 2

Поскольку константы Муни - Ривлина характеризуют упругие свойства полимерного образца при деформации [35, 36], можно предположить, что эти свойства определенным образом связаны с удельной когезией. [16]

Мономеры полимеризации 39 Муни - Ривлина уравнение 216 ел. [17]

Они называются материалами Грина - Ривлина [7], если в (2.1.5) считать х, х К и могут быть разделены на три класса: простые жидкости; жидкости Ривлина - Эриксена; материалы, не обладающие памятью по отношению к градиенту смещений. [18]

К в уравнение (10.4) Муни - Ривлина, удается удовлетворительно описать деформации для вулканиза-тов с малоусиливающими наполнителями ( типа термического технического углерода) вплоть до относительно больших степеней растяжения. Однако это уравнение, как и уравнения (10.14) и (10.15), не пригодно для вулканизатов с большими концентрациями наполнителя и с активными усиливающими наполнителями. [19]

Некоторые из гипотез исходной теории Адкинса - Ривлина были исключены в дальнейших теоретических исследованиях. [20]

Индифферентные производные ( Ол-дройда, Коттера - Ривлина, Яуманна, Грина - Макиннеса) тензоров напряжений s, т, s 2 s - 2) также входят в класс объективных производных тензоров напряжений, будучи индифферентными тензорами. [21]

Грина - Макиннеса индифферентной производной Коттера - Ривлина, которая не входит в класс коротационных производных. Однако для этих пар сопряженных индифферентных тензоров нет аналогов среди пар сопряженных инвариантных тензоров напряжений и деформаций. [22]

Типичная зависимость т ( Я, наблюдаемая в экспериментах по одноосному растяжению - сжатию полимерных сеток, представленная в так называемых координатах Муин - Рнвлина. т / ( Х - К-2 и X 1. В этих координатах результат классической теории соответствует штриховой прямой, параллельной оси абсцисс. [23]

Сх и С2 называются константами Муни - Ривлина. [24]

Рассмотрим теперь линейное течение Куэтта жидкости Рейнера - Ривлина. [25]

Физическое предположение, лежащее в основе теории Рейнера - Ривлина, заключается в том, что напряжение считается однозначно определяемым мгновенной скоростью деформации. [26]

Простые выражения компонент конвективных производных Олдройда, Коттера - Ривлина и Яуманна имеют тензоры, определенные в переменных Эйлера. Пусть система отсчета - декартова система координат. [27]

С определяется по кривой напряжение - деформация Муни - Ривлина так же, как это описано в предыдущем разделе. [28]

Зависимость упругой энергии W, накопленной к концу первой стадии раздира, от начальной длины надреза с0 для образцов с поперечным надрезом. [29]

Еще одно возражение против метода определения характеристической энергии по Ривлину и Томасу заключается в том, что среднее значение производной dWldc0 должно существенно зависеть от размеров образца, что ими не учитывалось. [30]

Страницы: 1 2 3 4