Рождение - частица
Cтраница 2
Сопряженные биспиноры указывают на рождение частицы, обычные - на ее Уничтожение. В (18.20) использовано ф, так как рождение антинейтрино в ( 18.4 а) эквивалентно уничтожению ее античастицы - нейтрино. [16]
В этой главе изучается рождение частиц и поляризация вакуума гравитационным полем, которое описывается метрикой однородного изотропного пространства. Высокая симметрия позволяет в этом случае провести полное и последовательное количественное изучение квантовых эффектов. [17]
Важной особенностью описанных процессов рождения частиц в заряженных и вращающихся черных дырах является то, что в результате их площадь поверхности черной дыры не уменьшается, на рождение частиц расходуется запасенная черной дырой электростатическая энергия или энергия вращения. [18]
Если А - оператор рождения частицы, а В - оператор поглощения частицы, то N ( А В) А В и С 0; если же А - оператор поглощения частицы, а В - оператор ее рождения, то N ( AB) BA, причем в последнем равенстве надо взять знак плюс, если А и В - операторы Бозе, и знак минус, если эти операторы являются Ферми-операторами. [19]
Таким образом, эффект рождения частиц определяется коэффициентами ак ( т ]), РА. Боголюбова (13.75) или (13.90), диагонализующего гамильтониан в представлении вторичного квантования. [20]
Сделанные выше размерные оценки рождения частиц в действительности относятся только к анизотропной сингулярности. [21]
В космологической задаче о рождении частиц в анизотропной метрике вида (15.1), (15.5) имеется принципиальная трудность. [22]
Из сказанного явствует, что рождение частиц - это фактически глобальный процесс, а не процесс, локализованный в области коллапса: наблюдатель, падающий через горизонт событий, не обнаружит бесконечного числа частиц, вылетающих из кол-лапсирующего тела. [23]
Как будет показано ниже, рождение частиц внешними полями может рассматриваться по аналогии с теорией фазовых переходов. При этом возникновение новых макроскопических характеристик приводит к необходимости рассмотрения неэквивалентных представлений коммутационных соотношений. [24]
Теперь обсудим предположение об отсутствии рождения частиц вблизи г 0 правее координаты RI. [26]
Конечно, не все реакции рождения частиц возможны даже при достаточно большой кинетической энергии столкновения. Многие из них запрещены законом сохранения электрического заряда и другими законами сохранения, подробно рассматриваемыми в следующих параграфах. Несмотря на это, можно утверждать, что при достаточно высокой энергии любого столкновения возможно рождение каких угодно частиц. [27]
В то же время эффект рождения частиц существен лишь в антиадиабатической области, в которой можно применить метод внезапных возмущений. [28]
Таким образом, квантовый эффект рождения частиц вблизи сингулярности в рассмотренной анизотропной модели приводит к ее быстрой изотропизации. [29]
Оказалось, что квантовомеханический процесс рождения частиц вблизи сингулярности неизбежно приводит либо к раннему взрыву белой дыры, либо к тому, что она никогда не взрывается. Подчеркнем, что изложенные критические замечания не касаются идеи современной активности ядер галактик и квазаров, хотя и ограничивают представления о возможном источнике энергии, питающей эту активность. [30]
Страницы: 1 2 3 4