Рост - предел - текучесть
Cтраница 3
Интересна также температурная зависимость SD-эффекта в интервале 20 - 1400 С, которая была исследована [ 95, 1831 на молибденовом Мо 3 5 % ( об.) TiN и ниобиевом сплаве Nb 8 % W. Как следует из приведенных данных ( рис. 2.37), SD-эффект на этих сплавах наблюдается в широком температурном интервале, вплоть до 0 5 - 0 55 Тпл основы. Уменьшение величины SD-эффекта при температурах ниже 0 2ГПЛ можно объяснить за счет характерного для ОЦК-металлов низкотемпературного роста предела текучести, так как разность пределов текучести при сжатии и растяжении при этих температурах остается практически неизменной. [31]
 |
Переход материала из вязкого в хрупкое состояние при снижении температуры испытаний ( схема А. Ф. Иоффе. [32] |
Предел текучести хладноломких материалов с понижением температуры повышается значительно и может достигать величины сопротивления отрыву, поэтому явление хладноломкости будет возникать раньше в тех материалах, кривая предела текучести которых идет круче вверх при снижении температуры. Предел текучести нехладноломких металлов и сплавов с понижением температуры возрастает незначительно. Поэтому одним из критериев оценки пригодности материала для работы в условиях низких температур может служить интенсивность роста предела текучести в зависимости от снижения температуры. [33]
Такое предположение основывается на том, что максимальные напряжения, возникающие вблизи вершины трещины, будут зависеть от легкости релаксации пластической деформации и протяженности ее зоны. В пользу этой гипотезы имеется несколько доказательств. Во-первых, как можно видеть из рис. 38, наклон кривой в области / зависит от термической обработки и уменьшается с ростом предела текучести материала. [34]
Согласно работам [147, 156, 186], в очень чистых металлах с о. Пайерлса-Набарро может составить значительный вклад в сто. Поскольку напряжение Пайерлса - Набарро растет с понижением температуры, то оно может обусловить температурную зависимость предела текучести [180, 192], причем влияние этого напряжения у металлов VIA группы на рост предела текучести при приближении температуры к абсолютному нулю может быть существенным. [35]
При облучении элементов конструкций нейтронами, ионами, электронами изменяются механические свойства материалов: твердость, предел текучести, пластичность, ползучесть. Особый интерес представляет нейтронное облучение. Согласно экспериментальным данным рост величины нейтронного потока / ( pt ( ( p - интенсивность радиационного потока, t - время) в пределах малых деформаций, как правило, приводит к увеличению радиационного упрочнения материала и росту предела текучести. [36]
Вероятность хрупкого разрушения определяется также температурно-скоростным режимом деформирования. Действительно, чем больше скорость деформирования или чем меньше температура, тем выше предел текучести, как это подробнее будет показано далее. Но чем выше предел текучести, тем меньше может быть концентрация напряжения, достаточная для возникновения хрупкого разрушения. Заметим, что отношение скорости деформации в зоне устья трещины к средней скорости деформации образца близко к коэффициенту концентрации напряжения. Таким образом, увеличение остроты трещины увеличивает опасность хрупкого разрушения не только за счет роста максимального нормального напряжения, но и вследствие повышения локальной скорости деформации, ведущей к росту предела текучести. [37]
Получение количественных оценок влияния технологической наследственности на пробивное действие КЗ затруднено тем, что погрешности неоднозначно воздействуют на заряды различных конструкций и даже на различные части одних и тех же деталей кумулятивного узла. Тогда как для безлинзового заряда с постоянной толщиной облицовки снижение пробивного действия из-за разностенности КО у основания КЗ значительно выше, чем у вершины облицовки. При этом влияние разностенности усиливается с увеличением толщины корпуса КЗ и уменьшением угла раствора конуса кумулятивной облицовки. Разностенность корпуса меньше влияет на пробивное действие КЗ, чем разностенность КО, и более сказывается в нижней части заряда, на хвостовых элементах кумулятивной струи. Асимметрия детонационного фронта, определяемая смещением точки инициирования, несоосностью линзы и разрывного заряда ВВ и разноплотностью ВВ в осевом направлении, сильнее сказывается для элементов КС, формируемых из верхней части кумулятивной облицовки. Разноплотность заряда ВВ в радиальном направлении сильнее проявляется в нижней части КЗ, где толщина слоя ВВ гораздо меньше, чем в верхней части заряда. Такую же тенденцию и по таким же причинам имеет и влияние несоосности КО с разрывным зарядом ВВ. Уменьшение размера зерна приводит к увеличению выхода массы металла КО в струю, росту предела текучести материала КС и, как следствие, увеличению пробивной способности кумулятивного заряда. В ряде работ отмечено отрицательное влияние разнозернистости материала КО на стабильность работы КЗ и его пробивное действие. [38]
Страницы: 1 2 3