Свойство - симметрия - волновая функция
Cтраница 2
Шре-дингера; можно установить, как локализованы одноэлектрон-ные волновые функции для разных частиц или для определенных рядов частиц и каковы свойства симметрии одноэлектрон-ных волновых функций для определенных частиц или для определенных рядов частиц. Если, учитывая все изложенное выше, возвратиться к постулатам 2 и 3 о локализации и симметрии, используемым в первом варианте концепции о так называемых а - и л-электронах в многоядерных многоэлектронных химических частицах, то можно прийти к следующим выводам. [16]
В то время как квадрат угловой волновой функции имеет чрезвычайно важный физический смысл, сама угловая компонента содержит ценную информацию, относящуюся к свойствам симметрии волновой функции. Эти свойства функции теряются при возведении ее в квадрат. [17]
Как было показано в § 71, система, состоящая из двух частиц, не имеющих спина, может описываться только симметричными функциями по отношению к перестановке частиц. Это свойство симметрии волновой функции должно быть учтено и в теории рассеяния одинаковых частиц. Учет тождественности частиц приводит в теории рассеяния к новым эффектам, которые принято называть эффектами облгена. [18]
Как было показано в § 71, систем а, состоящая из двух частиц, не имеющих спина, может описываться только симметричными функциями по отношению к перестановке частиц. Это свойство симметрии волновой функции должно быть учтено и в теории рассеяния одинаковых частиц. Учет тождественности ча: стиц приводит в теории рассеяния к новым эффектам, которые принято называть эффектами обмена. [19]
Для определения свойств симметрии волновой функции системы необходимо подсчитать полный спин сс-частицы. Так как спины входящих в нее частиц равны й / 2, а число частиц четно, то полный спин а-частицы равен лишь целому кратному и. Таким образом, волновая функция системы и-частиц является симметричной волновой функцией. [20]
Отсюда, из свойств симметрии волновой функции двух я-мезонов ( Бозо частицы), можно получить, что р-мезон имеет нечетный спин J и отрицат. С-четность ( см. Четность состояния) р-мезона положительна. [21]
В начале этой главы было выяснено, что МО для формальдегида должны преобразовываться определенным образом при действии на них операций группы симметрии ядерного остова, так чтобы электронная плотность в эквивалентных точках молекулы была одинакова. Теперь рассмотрим более подробно свойства симметрии волновых функций и покажем, как результаты, полученные в предыдущих разделах, можно использовать для упрощения задач теории валентности. [22]
 |
Некоторые случаи перекрывания. [23] |
Примеры образования химических связей, приведенные на рис. III. Эта терминология основана на свойствах симметрии волновых функций, образующих химическую связь. Сигма-связи ( ст-связь) имеют осевую или цилиндрическую симметрию относительно линии, соединяющей ядра. [24]
 |
Некоторые случаи перекрывания. [25] |
Примеры образования химических связей, приведенные на рис. III. Эта терминология основана на свойствах симметрии волновых функций, образующих химическую связь. Сигма-связи ( 0-связь) имеют осевую или цилиндрическую симметрию относительно линии, соединяющей ядра. [26]
В рассуждениях были использованы лишь свойства симметрии волновых функций, которые обусловливаются тождественностью электронов и не зависят от взаимодействия электронов. Поэтому все рассуждения остаются в силе также и при наличии взаимодействия электронов, т.е. волновые функции двух электронов и в этом случае должны быть антисимметричными относительно перестановки электронов. [27]
Во-первых, это может быть значение полного момента, полученного применением одной из нескольких схем связывания. Во-вторых, возможна более подробная информация о свойствах симметрии волновой функции. Волновая функция может сохранять, полностью или частично, симметрию молекулы. В частности, для центросимметричной молекулы волновая функция может либо сохранять, либо изменять знак ( но не значение) при инверсии через центр симметрии. [28]
Строго говоря, как уже указывалось выше в примечаниях к другим разделам, теория корреляции молекулярных и атомных состояний ( включая объединенный атом или объединенную молекулу) способна только установить, какие типы атомных состояний коррелируют с определенными типами молекулярных состояний и наоборот. Так как эта теория основана только на теории групп и свойствах симметрии волновых функций состояний, то никаких количественных заключений о положении энергетических уровней отдельных электронных состояний ( кроме редких исключительных частных случаев) теория корреляции в ее чистом виде ( без количественных квантовомеханических расчетов в каждом отдельном случае) дать не может. Насколько ненадежны результаты тех соображений о положении уровней энергии отдельных орбиталей, которые здесь излагаются автором, видно хотя бы из того, что, соединяя энергетические уровни левой части диаграммы ( объединенный атом) и правой части диаграммы ( разделенные атомы) прямыми или слегка выпуклыми ( вогнутыми) линиями и суммируя энергии всех орбита-лей ( пренебрегая при этом ядерно-ядерными взаимодействиями), нельзя получить никаких реальных видов потенциальных кривых или поверхностей для молекул. Например, при таком способе корреляции для двухатомной молекулы всегда получим или линейные, или близкие к линейным потенциальные кривые с минимальным значением энергии либо для объединенного атома, либо для разделенных атомов вместо реальной потенциальной кривой, которая может иметь резко выраженный минимум при равновесном расстоянии ядер. Поэтому автор книги прав, делая замечания, что все рассматриваемые ниже выводы об энергии орбиталей, строго говоря, не имеют серьезного теоретического обоснования. Это относится и к излагаемым ниже результатам ряда работ по этому вопросу. [29]
Хорошо известные формы одноэлектронных орбиталей представлены на рис. 6 - 4; фактически это не что иное, как представления угловых волновых функций. Такие представления обычно используются для иллюстративных целей, поскольку они точно воспроизводят свойства симметрии волновых функций. Их нужно домножить на соответствующие радиальные функции для получения полных волновых функций. [30]
Страницы: 1 2 3