Cтраница 4
Среда, в которой распространяются звуковые колебания, может быть названа пространственным волноводом при условии ее однородности и изотропности. Звуковые волны ( прямые и отраженные), интерферируя и подчиняясь закону суперпозиции, образуют звуковое поле. Принцип суперпозиции ( или наложения) справедлив потому, что линейные упругие свойства тела не зависят от деформации. Каждая из гармонических составляющих вызовет такой эффект, как если бы все другие, одновременно действующие, отсутствовали. [46]
Зависимость нормального напряжения а от относительного удлинения е изображена на рисунке 2.7. При малых деформациях ( от 0 до еп) выполняется закон Гука; это практически линейный участок Оа. Максимальное напряжение сгп, соответствующее этому участку, называется пределом пропорциональности. Предел упругости сгу - это максимальное напряжение, при котором еще сохраняются упругие свойства тела. На участке ab деформация нелинейная, но еще упругая. Обычно этот участок очень малый: Сту больше ( тп на доли процента. При напряжениях, больших Оу, деформация становится пластической; в теле после снятия нагрузки наблюдается остаточная деформация ео. При напряжениях от удлинение нарастает практически без увеличения нагрузки. [47]
В теории упругости различают прямую и обратную задачи. Прямой называется задача, в которой при известных форме, размерах и упругих свойствах тела требуется по заданным нагрузкам и условиям закрепления определить напряженно-деформированное состояние. В обратной задаче, наоборот, при известных форме, размерах и упругих свойствах тела требуется найти нагрузки и условия закрепления, соответствующие заданному напряженно - деформированному состоянию. [48]
Формула ( 1 - 8) описывает зависимость между изохор-ными теплоемкостями фаз на верхней и нижней пограничных кривых; под c v следует понимать предельное значение изохорной теплоемкости парожидкостной среды при степени сухости х - 1, соответственно c v отвечает другому предельному случаю, когда x - Q. Необходимость в уточнении понятий возникает по той причине, что переход вещества из однородного состояния в двухфазное, а также из двухфазного в однородное сопровождается резким изменением некоторых его свойств. Ряд характерных величин, например, изохорная и изобарная теплоемкости, адиабатическая сжимаемость, а также другие величины, описывающие упругие свойства тела, претерпевают разрыв на пограничных кривых. Таким образом, в каждой точке пограничной кривой ( при фиксированных значениях термических параметров) некоторые из физических свойств вещества различны и зависят от направления, по которому тело приведено в переходное состояние. В частности, и изохорная теплоемкость в произвольной точке как верхней, так и нижней пограничной кривой имеет два значения: одно, отвечающее сближению с этой кривой снаружи, со стороны однофазной области, другое - сближению изнутри, со стороны области двухфазной. [49]
Силы, нормальные к поверхности твердого тела, контактирующего с жидкостью, передаются через жидкость в виде давлений, так как они действуют одинаково по всем направлениям. Давление в данной точке жидкости или газа зависит от степени сжатия в этой точке. Так же как и в твердых телах, связь между давлением ( напряжением) и сжатием ( деформацией) определяется упругими свойствами тел. Упругие свойства жидкостей и газов полностью характеризуются объемной упругостью. Жидкости и газы обладают совершенно разной объемной упругостью. [50]
Однако в целом ряде случаев это оказывается невозможным, так как именно размеры и форма тел определяют характер интересующего нас движения. Но если при этом тело является настолько жестким, что его деформациями, возникающими при рассматриваемых движениях, можно пренебречь, то упругие свойства тела не играют роли. Тогда тело можно рассматривать как недеформируемое, или как абсолютно твердое. Вопросы, на которые можно ответить, рассматривая тело как недеформируемое, и составляют предмет механики твердого тела. [51]
Так как выражения всех напряжений содержат множитель е - 1х и потому при х оо обращаются в нуль, то в: е граничные условия будут удовлетворены, если труба имггт столь большую длину, что ее можно считать бесконечно большой. Точно так же и условия равнонесия будут выполнены для кажлого элемента, а потому будут выполнены все треГования статики, которые мы можем предъявить к искомому решению. Принятые нами формулы содержат два параметра Y и С, и нам остается лишь определить их таким образом, чтобы по возможности были уговлетворены все требования, обусловленные упругими свойствами тела. [52]