Cтраница 1
Динамика точки переменной массы ( 1897) открыл новую отрасль механики - механику тел переменной массы, одним из разделов которой является теория движения реактивных аппаратов. [1]
Динамика точки переменной массы ( 1897) впервые поставил в общем виде задачу о движении материальной точки, масса которой изменяется с течением времени, и вывел основное дифференциальное уравнение движения такой точки. [2]
Динамика точки переменной массы представляет собой раздел общей динамики постоянной массы. Следует заметить, что излагаемый в настоящем параграфе метод расчета реактивных движений никак не связан с изучаемым в релятивистской механике изменением массы при движении со скоростями, близкими к скоростям света ( см. гл. [3]
Динамика точки переменной массы ( 1897) впервые поставил в общем виде задачу о движении материальной точки, масса которой изменяется с течением времени, и вывел основное дифференциальное уравнение движения такой точки. [4]
Динамика точки переменной массы, 1897 г. Отсюда мы видим, что изучение движения точки переменной массы, по существу, приводится к изучению движения механической системы. [5]
Динамика точки переменной массы, созданная трудами и талантом И. В. Мещерского, до наших дней остается наиболее полным и обстоятельным исследованием по теории движения тел переменной массы. В этой фундаментальной работе, кроме открытия исходных дифференциальных уравнений, рассмотрено большое число оригинальных частных задач и указаны общие методы, развитие которых даст, несомненно, ряд практически важных заключений о закономерностях движения ракет. [6]
Вариационные задачи динамики точки переменной массы с приложениями к ракетодинамике и динамике полета самолетов представлены в данном курсе в самом простом изложении, причем детально изучены только необходимые условия оптимальности. [7]
Основной закон динамики точки переменной массы был открыт русским ученым профессором Ленинградского политехнического института И. В. Мещерским в 1897 г. в его магистерской диссертации. Для развития теоретической механики и особенно ее приложений в задачах динамики ракет ( ракетодина-мике) установление исходного уравнения имеет весьма большое, принципиальное значение. [8]
Но и в рамках динамики точки переменной массы решается большой класс актуальных задач ракетодинамики, в которых требуется определить оптимальные условия выведения ракеты на орбиту. [9]
Постановка обратных задач в динамике точки переменной массы принадлежит И. В. Мещерскому, который первым формулировал этот класс задач и показал несколько простых случаев их решений. [10]
Равенство (111.43) представляет основной закон динамики точки переменной массы и называется уравнением Мещерского. Если в равенстве (111.43) ( dtn / dt) 0, то происходит увеличение массы точки, если ( dm / dt) 0, то происходит уменьшение массы точки. При ( dm / dt) 0 масса точки постоянна и уравнение Мещерского обращается во второй закон Ньютона. [11]
Это уравнение является основным уравнением динамики точки переменной массы. Его называют уравнением Мещерского. Будучи полученным в одной инерциальной системе отсчета, это уравнение в силу принципа относительности справедливо и в любой другой инерциальной системе. Заметим, что если система отсчета неинерциальна, то под силой F следует понимать результирующую как сил взаимодействия данного тела с окружающими телами, так и сил инерции. [12]
Какой вид имеет основное уравнение динамики точки переменной массы. В каком случае оно имеет вид основного уравнения динамики точки постоянной массы. [13]
Рассмотрим так называемые обратные задачи динамики точки переменной массы, в которых по заданным внешним силам и заданному закону движения определяется закон изменения массы, обеспечивающий заданное движение. [14]
Уравнения Мещерского, полученные в динамике точки переменной массы, оказались тем фундаментом, на котором строится новый, практически важный, раздел теоретической механики. [15]