Классическая динамика

Cтраница 3

Это - основная симметрия классической динамики, и можно было бы надеяться, что кинетическое уравнение Больцмана, описывающее, как изменяется во времени функция распределения, обладает такой же симметрией. [31]

Аналогичное различие существует в классической динамике. Уравнение (2.5) соответствует уравнению Гей-зенберга, уравнение (2.11) - уравнению Шредингера. [32]

Напомним, что в классической динамике частота колебаний заряженной частицы ю0 совпадает с частотой испускаемой ею гармонической электромагнитной волны 0 ю0, интенсивность которой определяется дипольным моментом системы. [33]

Мы так привыкли к законам классической динамики, которые преподаются нам едва ли не с младших классов средней школы, что зачастую плохо сознаем всю смелость лежащих в их основе допущений. Мир, в котором все траектории обратимы, - поистине странный мир. Не менее поразительно и другое допущение, а именно допущение полной независимости начальных условий от законов движения. Камень действительно можно взять и бросить с любой начальной скоростью в пределах физической силы бросающего, но как быть с такой сложной системой, как газ, состоящий из огромного числа частиц. Ясно, что в случае газа мы уже не можем налагать произвольные начальные условия. Они должны быть исходом эволюции самой динамической системы. [34]

Подобно богам Аристотеля, объекты классической динамики замкнуты в себе. [35]

Как известно, в рамках классической динамики появление этих сил можно объяснить тем, что нейтральные системы, состоящие из заряженных частиц, могут хотя бы на короткое время иметь не совсем симметричное распределение заряда и эффективно вести себя как электрические диполи. Сила взаимодействия между ними соответствует притяжению и находится в качественном согласии с опытными данными о силах Ван-дер - Ваал ьса. [36]

Мы так привыкли к законам классической динамики, которые преподаются нам едва ли не с младших классов средней школы, что зачастую плохо сознаем всю смелость лежащих в их основе допущений. Мир, в котором все траектории обратимы - поистине странный мир. Не менее поразительно и другое допущение, а именно допущение полной независимости начальных условий от законов движения. Камень действительно можно взять и бросить с любой начальной скоростью в пределах физической силы бросающего, но как быть с такой сложной системой, как газ, состоящий из огромного числа частиц. Ясно, что в случае газа мы уже не можем налагать произвольные начальные условия. Они должны быть исходом эволюции самой динамической системы. [37]

Подобно богам Аристотеля, объекты классической динамики замкнуты в себе. [38]

Но несмотря на это отличие, классическая динамика такой системы аналогична механике частиц. [39]

Возможный ответ на этот вопрос дает сама классическая динамика Гамильтона - Якоби. [40]

Она решается с помощью основного уравнения классической динамики - уравнения второго закона Ньютона. Аналогичным образом функция состояния ( и-изменение функции состояния) микрочастицы, движущейся в заданном силовом поле, находится с помощью основного уравнения квантовой механики - уравнения Шредингера. [41]

Разумеется, со времен Ньютона формулировка классической динамики претерпела значительные изменения. [42]

Динамика заряженной частицы в медленно меняющемся магнитном поле. Диаграмма показывает, как ведущий центр движения частицы следует среднему направлению магнитного поля. Радиус кривизны траектории такой, что магнитный поток внутри витка остается постоянным. [43]

Этот подход требует использования лагранжева представления классической динамики. Джексон использует результат классической динамики, заключающийся в том, что если q - и р - - обобщенные канонические координаты и импульсы, то для любой координаты, если она периодична, интеграл действия Ji fypjdq; постоянен для данной механической системы с заданными начальными условиями. Если свойства системы меняются медленно по сравнению с периодом осцилляции, то можно показать, что интеграл действия инвариантен. Такое изменение называется адиабатическим. Именно этот случай имеет место при исследовании динамики заряженной частицы, движущейся в магнитном поле. [44]

Наиболее последовательный подход к гамильтонову формализму классической динамики основывается на предельном переходе в квантовополевом лагранжиане системы дира-ковских электронов, взаимодействующих с электромагнитным полем. [45]

Страницы: 1 2 3 4