Релятивистская динамика

Cтраница 1

Релятивистская динамика по мере развития дает дополнительные аргументы в пользу таких заключений, но уже сейчас можно сказать, что все они подтверждены прямыми экспериментами. [1]

Релятивистская динамика свободной частицы определяется полностью поведением ее вектора состояния при преобразованиях g квантовомеханической группы Пуанкаре - Знание явного вида оператора U ( g), действующего на вектор состояния частицы, равносильно решению уравнения движения для свободной частицы. [2]

Изучение релятивистской динамики было начато в 1906 г., когда Макс Планк вывел уравнения, которые, согласно новой теории, могли заменить уравнения Ньютона для движения материальной точки. Рассмотрим сначала одномерный случай. Пусть частица массой m и зарядом е движется вдоль оси х со скоростью w - ctb a в системе Охуг в электрическом поле, параллельном Ох, Пусть оси системы О х у г параллельны соответствующим осям системы Охуг, а ее начало координат О движется вместе с частицей. [3]

В релятивистской динамике теория, связанная со свободной частицей, не тривиальна, ибо она служит для того, чтобы связать физические понятия и математическую схему. [4]

В релятивистской динамике, как и в ньютоновской, принимается, что импульс р материальной точки пропорционален ее массе т и совпадает по направлению со скоростью v этой точки. [5]

Ньютонова и релятивистская динамика частицы. [6]

Ньютонова и релятивистская динамика системы. [7]

Основное уравнение релятивистской динамики позволяет найти закон действующей на частицу силы F, если известна зависимость от времени релятивистского импульса p ( t), а с другой стороны, найти уравнение движения частицы r ( t), если известны действующая сила и начальные условия - скорость VQ и положение TO частицы в начальный момент времени. [8]

С помощью релятивистской динамики можно, исходя из данного состояния в любой момент времени, построить новое состояние, соответствующее новому моменту времени. Зависимость динамических переменных от момента времени задается уравнением движения. Уравнения движения должны допускать произвольные движения момента, как параллельные переносы в пространстве-времени, так и изменения направления его нормали. Таким образом, первые четыре Ф первого класса должны задать четыре свободных движения момента. Эти четыре параметра должны подчиняться уравнениям ( 17) или ( 33) как обычные динамические переменные q и р, но в отличие от других q и р их удобно использовать в качестве / - переменных уравнения ( 48), описывающих изменение q и р с изменением момента времени. [9]

Однако в релятивистской динамике уравнением движения является уравнение ( 19.3 а), которое инвариантно относительно преобразований Лоренца по определению, а сила F не инвариантна. [10]

К сожалению, релятивистская динамика вносит в это заключение свою поправку. Но эта масса неограниченно растет при приближении скорости движения к световой; соответственно увеличивается и продолжительность полуоборота. Следовательно, при постоянстве частоты генератора нарушается необходимое условие ускорения частицы - синхронизм между ее вращением и переменами полярности электродов. [11]

Следовательно, аппарат релятивистской динамики допускает три типа качесгвенно различных систем, из которых только системы первого класса считаются физически реальными. [12]

Вычисления, включающие полную релятивистскую динамику кварков, не обладают пока достаточной степенью завершенности, и вопрос о судьбе фазового перехода в этом случае окончательно не решен. В рамках несколько упрощенной постановки задачи с помощью числ. [13]

Взаимодействие в релятивистской динамике. [14]

Переходим теперь к релятивистской динамике ( РД) системы. [15]

Страницы: 1 2 3 4