Сечение - трубка - ток
Cтраница 2
Следовательно, разность значений функций тока в двух каких-нибудь точках потока равна секундному объемному расходу сквозь сечение трубки тока, ограниченной линиями тока, проходящими через выбранные точки. [16]
Величины t - Vi t - Vz представляют равные между собой секундные объемные расходы жидкости сквозь сечения трубки тока, а ( - R) есть главный вектор сил давления профиля на поток. [17]
Следовательно, разность значений функций тока в двух каких-нибудь точках потока равна секундному объемному расходу сквозь сечение трубки тока, ограниченной линиями тока, проходящими через выбранные точки. [18]
Величины t - V1 t - V % представляют равные между собой секундные объемные расходы жидкости сквозь сечения трубки тока, а ( - и) есть главный вектор сил давления профиля на поток. [19]
Величина J - - показывающая, какой заряд ( какое количество электричества) переносится за единицу времени через сечение трубки тока, называют силой тока в этом сечении или просто - током в данном сечении. [20]
Выделим в плоскости течения трубку тока, ограниченную линиями г) г э1 и фгр2, и проведем некоторый контур AijA2 - сечение трубки тока. [21]
Применим к движению в межлопаточном канале теорему моментов количества движения: в установившемся движении изменение момента количества движения секундной массы жидкости при переходе от одного сечения трубки тока к другому равно моменту внешних сил, приложенных к потоку между этими сечениями. [22]
В стационарном течении нет перехода частиц жидкости из одной в другую, и уравнение неразрывности справедливо не только всей трубы, но и для любых двух сечений произвольной трубки тока. [23]
Применим к движению в межлопаточном канале так называемую теорему моментов количества движения: в установившемся движении изменение момента количества движения секундной массы жидкости при переходе от одного сечения трубки тока к другому равно моменту внешних сил, приложенных к потоку между этими сечениями. [24]
Необходимо предварительно отметить, что в рассматриваемом здесь общем случае, когда рабочая среда движется по концентрическим поверхностям г j const, радиус г, а также сечение трубки тока при переходе от одного контрольного сечения к другому могут несколько изменяться. [25]
Из формул ( 5) и ( 6) следует, что аналогично незакрученному течению в трубке тока и при слабой закрутке существуют универсальные соотношения между площадью сечения трубки тока, полным импульсом потока в осевом направлении и давлением на ее внешней поверхности. [26]
Здесь р, р, Т - давление, плотность и температура газа, р, р, Т - их значения после адиабатического обратимого торможения потока ( постоянные вдоль трубки тока), S - площадь сечения трубки тока, отнесенная к S - ее минимальному значению, соответствующему звуковой скорости, Л - скорость потока в осевом направлении, отнесенная к максимальной скорости vmax ( ЗсрТ) 1 / 2 адиабатического установившегося движения, 7 cp / cv - отношение теплоемкостей. [27]
При адиабатическом обратимом и установившемся движении совершенного газа в трубке тока уравнение состояния, условие адиа-батичности, интеграл Бернулли и уравнение расхода позволяют определить изменение всех параметров течения вдоль трубки тока, если заданы их значения в одном сечении и изменение какого-либо одного из параметров ( например, давления) или площади сечения трубки тока. При этом предполагается, что параметры потока постоянны по сечению трубки тока. [28]
В последних формулах введены следующие обозначения ( рис. 325): / - средняя длина участка трубки тока, заключенного между смежными эквипотенциальными поверхностями ( / АВ на рис. 325), b - средняя ширина меридионального сечения участка трубки тока ( & CD), 2яг & - площадь среднего поперечного сечения участка трубки тока, г - расстояние от середины сечения трубки тока до оси скважины ( г ОЕ), г - расстояние от точки С до оси скважины, 7 2 - расстояние от точки D до оси скважины. [29]
 |
Линии тока жидкости. [30] |
Страницы: 1 2 3 4