Сечение - трубка - ток
Cтраница 3
Часть жидкости, ограниченную линиями тока, называют трубкой тока. Все частицы, находящиеся в некотором сечении трубки тока, при движении продолжают двигаться внутри трубки тока и не выходят из нее. [31]
При адиабатическом обратимом и установившемся движении совершенного газа в трубке тока уравнение состояния, условие адиа-батичности, интеграл Бернулли и уравнение расхода позволяют определить изменение всех параметров течения вдоль трубки тока, если заданы их значения в одном сечении и изменение какого-либо одного из параметров ( например, давления) или площади сечения трубки тока. При этом предполагается, что параметры потока постоянны по сечению трубки тока. [32]
Очевидно, что через SQ жидкость не втекает и не вытекает, поскольку движется вдоль поверхности. Таким образом, qi 72, т.е. расход жидкости через любые два сечения трубки тока одинаков, жидкость течет по трубке тока, как по настоящей трубе. [33]
Из формулы (15.39) видно, что при сверхзвуковом течении рост числа Маха сопровождается резким снижением плотности газа. Поэтому для того, чтобы выполнялся закон сохранения массы (15.46), необходимо увеличивать площадь сечения трубки тока. Отметим особо, что при дозвуковом течении зависимость скорости от площади сечения имеет качественно такой же вид, что и при течении несжимаемой жидкости. В сверхзвуковом потоке эта зависимость имеет принципиально иной характер. [34]
При измерении сопротивления кокса непосредственно а лабораторном электро-кальцинаторе были отмечены значительные колебания его в пределах 4000 - 6600 ом; мм2 / м в зоне обессеривания и 8000 - 10 000 ом: мм2 / м на входе в зону обессеривания. Несмотря на принятые в расчете удельного электросопротивления усреднения по температуре кокса и условность размера сечения трубки тока, полученные данные весьма ценны, так как отсутствуют в справочной литературе. [35]
Задача Баклея-Леверетта получила существенное развитие огромным количеством исследователей, но и для нее не найдено классическое решение. Решение системы уравнений (3.6) - (3.10) показывает, что через определенное время после начала фильтрации в некоторых сечениях трубки тока распределение насыщенности неоднозначно ( в одном и том же сечении потока несколько значений насыщенности), что физически бессмысленно. Для устранения неоднозначности большинство авторов находят разрывные решения со скачками насыщенности на фронте вытеснения. [36]
Это можно всегда сделать, так как, согласно системе равенств ( 26), функция тока определяется с точностью до аддитивной постоянной. Если принять такое условие, то значение константы в ( 27) на некоторой линии тока будет равно секундному объемному расходу жидкости сквозь сечение трубки тока, образованной этой линией тока и выбранной произвольно нулевой линиек. [37]
Рассмотрим одномерное стационарное адиабатическое течение идеального газа и предположим, что где-то вдоль трубки тока или струи газа происходит изэнтропическое ( без скачка уплотнения или других причин для превращения механической энергии в тепло-иую) торможение газа, приводящее газ к покою. Установим простые формулы связи параметров изэнтропически заторможенного газа Г0, р0, о0, й0 с текущими их значениями Т, р, р, а в сечениях рассматриваемой трубки тока. [38]
В случае ранее рассмотренного осесимметричного движения жидкости по меридиональным плоскостям ( е const) равенства const представят некоторые поверхности, которые можно было бы образовать вращением линий тока вокруг оси Oz. Эти поверхности называют поверхностями тока; на самой оси Oz можно положить О, тогда значения Ji будут определять объемный расход жидкости через любое ортогональное к оси Ог сечение трубки тока, ограниченной данной поверхностью тока. [39]
На самом деле, отделения потока не происходит. Можно предположить, что при больших значениях X в этих точках ударная волна отделяется от тела, и между ними образуется широкая область движения газа, сопровождающегося значительным расширением сечений трубок тока. Таким образом, в этой части потока пользоваться условием бесконечно тонких трубок за ударной волной нельзя, и формула Буземана неприменима. При обтекании тупых тел сверхзвуковым потоком с большими числами М область применимости формул (9.2), (9.5) и (9.8) лежит в окрестности лобовой точки торможения. [40]
В рассмотренном только что частном случае осесимметричного движения можно на оси Oz положить г) 0; тогда значения 1 з будут пропорциональны секундным объемным расходам жидкости через ортогональное к оси сечение трубки тока, ограниченной данной поверхностью тока. [41]
Полученный результат на первый взгляд противоречит доказанному в предыдущей главе положению об изэнтропичности адиабатического движения идеального газа. Не следует, однако, забывать, что, в отличие от рассмотренного ранее непрерывного вдоль трубки тока движения, в настоящем параграфе рассматривается разрывное движение с конечным скачком всех величин в некотором сечении трубки тока. Отсюда следует только сделать естественное заключение, что прохождение идеального газа сквозь скачок уплотнения не является изэнтропическим процессом, а сопровождается переходом механической энергии в тепловую. При этом должна возрастать отнесенная к единице массы энтропия газа, в чем нетрудно убедиться, если вспомнить, что по формуле ( 26) гл. [42]
Полученный результат на первый взгляд противоречит доказанному в предыдущей главе положению об изэнтро-пичности адиабатического движения идеального газа. Не следует, однако, забывать, что, в отличие от рассмотренного ранее непрерывного вдоль трубки тока движения, в настоящем параграфе рассматривается разрывное движение с конечным скачком параметров газа в некотором сечении трубки тока. Отсюда следует только сделать заключение, что прохождение идеального газа сквозь скачок уплотнения не является изэнтропи-ческим процессом, а сопровождается необратимым переходом механической энергии в тепловую. [43]
 |
Трубка тока. [44] |
Выделяя часть потока, ограниченную линиями тока, получим трубку тока. На рис. 3 - 3 трубка тока ограничена пунктирными линиями. Сечения трубки тока, например Si и S2, различны ПА-этому и скорости в этих сечениях неодинаковы. [45]
Страницы: 1 2 3 4