Cтраница 1
Поперечное сечение рассеяния тепловых нейтроноп у бериллия, водорода, тяжелого водорода и кислорода соответственно равно; 7; 3 8; 0.8 и 4 2 барна. [1]
Поперечное сечение рассеяния обычно несколько больше геометрического размера ядра и измеряется несколькими барнами. Эта характеристика для многих элементов примерно одинакова. Сечение поглощения определяется степенью сродства ядра к дополнительно вводимому нейтрону и колеблется для различных элементов от ничтожно малых значений до нескольких тысяч барн. Эта величина может быть и меньше и больше геометрической площади сечения ядра. [2]
Поперечное сечение рассеяния обычно несколько больше геометрического размера ядра и измеряется несколькими барнами. Эта характеристика для мнегих элементов примерно одинакова. Сечение поглощения определяется степенью сродства ядра к дополнительно вводимому нейтрону и колеблется для различных элементов от ничтожно малых значений до нескольких тысяч барн. Эта величина может быть и меньше и больше геометрической площади сечения ядра. [3]
Поперечное сечение рассеяния частицы на другой частице определяется однозначно. [4]
Поперечное сечение рассеяния объекта а пропорционально энергии, рассеиваемой в пределах определенного пространственного угла, отнесенной к величине падающей энергии на единицу площади. [5]
Поперечные сечения рассеяния нейтронов разных энергий для водорода и кислорода представлены в таблице. [6]
Поэтому измеренное поперечное сечение рассеяния является величиной, усредненной по всем эффективным потенциалам. [7]
Можно определить поперечное сечение рассеяния ар как частное от деления среднего количества энергии, рассеиваемой за единицу времени, на среднее количество энергии, приходящей за единицу времени. Для рассеяния существует нечто вроде закона вероятности: чем больше поперечное сечение, тем выше вероятность возникновения рассеяния. Среднее количество энергии, которое приходит на рассеивающий центр за единицу времени, определяется вектором Пойнтинга. [8]
S - поперечное сечение рассеяния фононов, отнесенное к одному атому и выраженное в единицах площади ячейки кристаллографической решетки а2; а - период решетки. [9]
S - поперечное сечение рассеяния фононов, отнесенное к одному атому и выраженное в единицах площади ячейки кристаллографической решетки я2; а - период решетки. [10]
Проведены оценки поперечных сечений рассеяния на малые углы ЛГ-мезо-нов дейтронами как с изменением, так и без изменения заряда. На основе этих результатов обсуждается вопрос о числе различных типов АГ-мезонов. Исследуются возможные интерпретации различия в рассеянии АГ-мезонов свободными и связанными нуклонами. [11]
Относительные измерения поперечного сечения рассеяния различных материалов по отношению друг к другу также дадут относительные величины констант взаимодействия и таким образом внесут вклад в понимание систематики элек-трон-фононного взаимодействия. [12]
Теория эффективного радиуса выражает поперечное сечение рассеяния через четыре параметра: длины рассеяния Ферми ( as и at) и эффективные радиусы ( го и го. [13]
Чтобы получить выражение для поперечного сечения рассеяния света вне кристалла, необходимо рассмотреть граничные условия у поверхности кристалла. [14]
Рассеивающую способность неоднородностей характеризуют поперечным сечением рассеяния о равным отношению акустич. Значение а, существенно зависит от частоты и угла падения звуковой волны, размеров неоднородностей и их акустич. Если длина волны звука мала по сравнению с линейным размером рассеивающего тела, то сечение рассеяния 0, до порядку величины равно площади поперечного сечения тела, перпендикулярного направлению падения первичной волны. [15]