Поперечное сечение - рассеяние
Cтраница 3
 |
Подвижность носителей в системе Bi2Te3 - Bi2S3 в зависимости от концентрации Bi2S3. [31] |
Ввиду того, что длина волны невырожденных свободных зарядов по порядку величины больше, чем длина волны самых энергичных фононов, мы предположили, что поперечное сечение рассеяния для электронов на изолированных примесных атомах будет меньше, чем для фононов. [32]
Как мы видели ранее, если 7jtl для всех / ( или, что то же самое, сдвиг фазы 6t 0 для всех /) то поперечное сечение рассеяния обращается в нуль; расходящаяся и сходящаяся парциальные волны складываются так, что образуют во всех далеких от рас-сеивателя точках падающую плоскую волну без каких-либо дополнительных волн. Наличие какого-либо процесса, который заканчивается устранением частицы из расходящейся волны, можно описать, полагая число TJ, меньше единицы по модулю; тогда амплитуда расходящейся волны будет меньше амплитуды сходящейся волны и часть сходящегося тока частиц будет теряться. Такие некогерентные процессы в ряде случаев трудно экспериментально отделить от истинного упругого рассеяния. [33]
Для рассмотрения процессов столкновения либо поляризованных пучков частиц с мишенями, либо пучков частиц с поляризованными мишенями, либо поляризованных пучков частиц с поляризованными мишенями необходимо обобщить формулы для поперечных сечений рассеяния. В общем случае сечение является матрицей в спиновом пространстве, описывающем все альтернативные состояния системы, соответствующие различным ориентациям спинов. Опять-таки мы имеем частный случай более общего метода квантовой механики для рассмотрения столкновений любого типа, в которых возможны различные альтернативные результаты столкновений. [34]
V - число посторонних атомов, Лт - число атомов кристалла, АО - длина свободного пробега фононов в чистом веществе, а - период решетки, a S - поперечное сечение рассеяния фонона на одном атоме, выраженное в единицах площади а2 кристаллической ячейки. [35]
Теперь мы рассмотрим более общий характер поведения a ( k) в зависимости от k ( или от энергии Е й2 &2 / 2М), который может полностью описать поведение поперечных сечений рассеяния и реакций. [36]
Расчеты полной интенсивности рассеяния электронов атомом Ne с сильно коррелированной волновой функцией ( с учетом конфигурационного взаимодействия), дающей 86 % корреляционной энергии [186, 187], находятся в хорошем соответствии с экспериментальными измерениями поперечного сечения рассеяния на атоме Ne прибором с регистрацией интенсивности сцинтилля-ционными счетчиками [188], причем расчеты с волновой функцией без учета электронной корреляции хуже согласуются с экспериментом. Было обнаружено также, что интенсивность рассеяния электронов в области углов рассеяния l s lOA 1 в особенности чувствительна к эффектам корреляции электронов в рассеивающем объекте. [37]
Если ад ( &) обращается в нуль, то ядро ведет себя как абсолютно твердая сфера. Поперечное сечение рассеяния не обращается при этом в нуль, а равняется поперечному сечению рассеяния твердой сферой. Благодаря этому свойству удобнее при изучении ядерных реакций выражать поперечное сечение через радиус определенной сферы, чем через обобщенную длину рассеяния a ( k), которой мы до сих пор пользовались, в частности при рассмотрении рассеяния отдельным нуклоном, когда введение такой сферы взаимодействия не является естественной моделью. При энергиях около 1 Бэв, когда значение Х1 / & достигает комптоновской длины волны нуклона Ъ / Мс - 0 22 - 10 - 13 см, модель рассеивающей сферы становится правдоподобной даже для рассеяния отдельным нуклоном. [38]
Электроны, не лежащие на внешних орбитах, рассеивают фотоны или отклоняют их, но не поглощают. Поперечное сечение рассеяния этих электронов значительно меньше коэффициента поглощения связанных электронов. Степень ионизации газа возрастает при увеличении температуры Т и поэтому вторая степень температуры Т, входящая в уравнение ( 12), должна рассматриваться как нижний предел для случая сильно ионизированного газа. В воздухе обычной плотности ( 1 29 г / л) при температуре 106 К средняя длина свободного пробега теплового фотона приблизительно равна нескольким десятым долям сантиметра. [39]
Кроме того, Гримздич и Рамдас [1.69] измерили отношение поперечного сечения рассеяния Мандельштама - Бриллюэна к поперечному сечению комбинационного рассеяния света в алмазе. Поперечное сечение рассеяния Мандельштама - Бриллюэна можно определять через хорошо известные пьезооптические постоянные. [40]
Для определения энергий фононов используется только условие сохранения энергии при рассеянии света. В поперечном сечении рассеяния, по крайней мере теоретически, содержится информация об электрон-фононном и электрон-фотонном взаимодействиях и об электронной зонной структуре. [42]
Симметрия точечной группы есть Та, двойная тетраэдриче-ская группа [4,47], Рассмотрим переход между акцепторными уровнями lSp / ( Fjj) и ISp. Для оценки поперечного сечения рассеяния предположим, что все функции pf одинаковы. Определяя таким образом О / у, как это описывалось выше, можно вычислить поперечные сечения Е - и - компонент для переходов В и А, указанных на фиг. [43]
Возмущение электронной системы, определенное выраже-i ниями (4.90) и (4.91), может описываться зависящей от направления флуктуацией плотности энергии. Выражение для поперечного сечения рассеяния, полученное в результате расчета, имеет сложный вид. [44]
 |
Схематическое изображение а процесса стоксова рамановского рассеяния в среде и б соответствующего антистоксова процесса при обращении времени. [45] |
Страницы: 1 2 3 4