Cтраница 4
Отметим, что поперечное сечение рассеяния является скалярной величиной, определенной через фотоны. [46]
В приближении классических частиц атомы можно представлять себе как маленькие твердые шарики, упруго сталкивающиеся между собой. Это значит, что поперечное сечение рассеяния равно а nd2, а средняя длина свободного пробега Я / па, где п - средняя плотность атомов. [47]
В приближении классических частиц атомы можно представлять себе как маленькие твердые шарики, упруго сталкивающиеся между собой. Это значит, что поперечное сечение рассеяния равно а Trd2, а средняя длина свободного пробега Л 1 / ( псг), где п - средняя плотность атомов. [48]
Дехлер и др, [4.35] наблюдали при 34 6 см - 4 3 мэВ) переход между уровнями 15 Л) - S ( T2), расщепленными до-линно-орбитальным взаимодействием для донорных центров Аз в Qe. Экспериментальное измерение дало значение поперечного сечения рассеяния в три раза большее, чем предсказывалось теоретически. [49]
Платцман [4.81] вывел соответствующие теоретические формулы для рассеяния света флуктуациями плотности электронов в многодоливных полупроводниках. Он рассчитал также кривые для поперечного сечения рассеяния ( d2u / da) dQ) для случая двух эллипсоидов, как это показано на фиг. [50]
Мэв, при которой становится существенным образование одиночных мезонов. Полное поперечное сечение, а также упругое поперечное сечение рассеяния протонов протонами представлены на фиг. [51]
Найдено, что частотные зависимости интенсивностей для разрешенных LO-фононов отличаются от частотных зависимостей интенсивностей для разрешенных 7 0-фоионов. Это связано с наличием в выражении для поперечного сечения разрешенного рассеяния LO-фононами дополнительного вклада, обусловленного членами, описывающими трехзонный вклад в тензор комбинационного рассеяния, связанный с электрооптическим эффектом. [52]
Если ад ( &) обращается в нуль, то ядро ведет себя как абсолютно твердая сфера. Поперечное сечение рассеяния не обращается при этом в нуль, а равняется поперечному сечению рассеяния твердой сферой. Благодаря этому свойству удобнее при изучении ядерных реакций выражать поперечное сечение через радиус определенной сферы, чем через обобщенную длину рассеяния a ( k), которой мы до сих пор пользовались, в частности при рассмотрении рассеяния отдельным нуклоном, когда введение такой сферы взаимодействия не является естественной моделью. При энергиях около 1 Бэв, когда значение Х1 / & достигает комптоновской длины волны нуклона Ъ / Мс - 0 22 - 10 - 13 см, модель рассеивающей сферы становится правдоподобной даже для рассеяния отдельным нуклоном. [53]