Дифференциальное сечение - рассеяние
Cтраница 1
Дифференциальное сечение рассеяния в единичный телесный угол при рассеянии из начального состояния с импульсом рА и внутренними квантовыми числами Т А в состояние с внутренними квантовыми числами ijb равно ( см. (XIV.5.60) или ( XIV.5.61) в конце разд. [1]
 |
Рассеяние в поле отталкивающей центральной. [2] |
Дифференциальное сечение рассеяния do для рассеяния на угол от 9SC до Osc 9sc определяется как отношение числа частиц, рассеянных в единицу времени в этот интервал углов, к интенсивности падающего пучка. [3]
Дифференциальное сечение рассеяния получают, измеряя число частиц / ( а), приходящих в детектор, расположенный под углом а к оси пучка. Они могут быть использованы для точного вычисления ( аЕ) и U ( r) только в случае идеальных геометрических условий, когда можно пренебречь размерами детектора, рассеивающей мишени и сечением пучка. Реальный детектор собирает частицы не в угле da, а в конечном интервале углов. [4]
 |
Рассеяние в поле отталкивающей центральной силы. Через г0 обозначено расстояние до точки максимального приближения. /. - прицельный параметр. [5] |
Дифференциальное сечение рассеяния do для рассеяния на угол от 0SC до 0sc 9sc определяется как отношение числа частиц, рассеянных в единицу времени в этот интервал углов, к интенсивности падающего пучка. [6]
Дифференциальное сечение рассеяния зависит от ударного параметра и формы межмолекулярного потенциала. [7]
Дифференциальное сечение рассеяния при парном столкновении da ( Q) связывает число частиц dn ( Q), рассеянных в единицу времени в элемент телесного угла dQ, элементом мишени dV с плотностью потока / частиц, падающих на мишень. [8]
Дифференциальное сечение рассеяния зависит от ударного параметра и формы межмолекулярного потенциала. Если ударный параметр так велик, что шары не контактируют ( bRA Re), то рассеяния не произойдет и для всех углов сечение рассеяния будет равно нулю. При Ь, большем нуля, но меньшем, чем RA RE, интенсивность рассеянии распределяется в конусах вокруг прямого направления ( рис. 23.18 и дифференциальное сечение максимально в направлениях, лежащих на конусе. [9]
Определим дифференциальное сечение рассеяния на малый угол. В этом случае движение частицы в поле силового центра происходит по прямолинейной траектории, так что ее расстояние от силового центра согласно закону свобод. [10]
Вычислим дифференциальное сечение рассеяния в л-системе. [11]
& дифференциальное сечение рассеяния электронов при столкновении с ионами и dw - вероятность рассеяния при столкновении электрон - электрон. [12]
Получим теперь дифференциальное сечение рассеяния как функцию энергии Е и угла рассеяния лептона 9, когда оно просуммировано по всем конечным адронным состояниям, разрешенным кинематикой. [13]
Зависимость дифференциального сечения рассеяния Y-КВЭНТОВ протонами от энергии Е прослежена вплоть до Е 800 Мае. [15]
Страницы: 1 2 3 4