Cтраница 1
Взаимодействие нуклонов осуществляется испусканием и поглощением мюонов. Это наиболее сильное взаимодействие элементарных частиц ( его длительность 10 - 23 с) ответственно за силы, связывающие нуклоны в атомном ядре. Электромагнитное взаимодействие, сводящееся к обмену фотонов, длится 10 - 21 с; электромагнитные силы примерно в сто раз слабее ядерных. Эги два типа взаимодействия условились называть сильными в противоположность слабому взаимодействию, имеющему место при таких превращениях частиц, в которых участвуют нейтрино. [1]
Взаимодействие нуклонов в сложном ядре может быть не равно простой сумме взаимодействий между несколькими парами нуклонов. Оставляя в стороне эту трудность, которая преодолевается в различных случаях с помощью разных моделей ядра, рассмотрим ядерное взаимодействие между двумя нуклонами. [2]
Взаимодействие нуклонов в ядре представляет собою еще далеко не решенную проблему. Однако принципы квантовой механики оказываются применимыми как к движению нуклонов в ядре, так и к взаимодействию нуклонов с ядром. На этом пути за последние годы достигнуты значительные успехи и квантовая механика оказывается настоящим путеводителем физика в сложной картине ядерных взаимодействий. [3]
Взаимодействие нуклонов осуществляется испусканием и поглощением мюонов. Это наиболее сильное взаимодействие элементарных частиц ( его длительность 10 - 33 с) ответственно за силы, связывающие нуклоны в атомном ядре. Электромагнитное взаимодействие, сводящееся к обмену фотонов, длится 10 - 21 с; электромагнитные силы примерно в сто раз слабее ядерных. Эти два типа взаимодействия условились называть сильными в противоположность слабому взаимодействию, имеющему место при таких превращениях частиц, в которых участвуют нейтрино. [4]
Взаимодействие нуклонов в ядре можно сопоставить с аналогичным взаимодействием атомов в кристаллических решетках металлов, где существенную роль играют электроны, как передатчики взаимодействия. Различие заключается в том, что в ядрах передатчиками взаимодействия между нуклонами являются более тяжелые частицы - пи-мезоны ( или пионы), масса которых в 273 раза больше массы электрона. [5]
Поскольку взаимодействие нуклонов велико, попытка непосредственного решения ур-ний движения всех нуклонов ядра даже с чисто математич. Поэтому в теории ядра широко применяется модельный подход. Число моделей весьма велико. Одной из первых ядерных моделей была гидродинамическая, согласно которой Я. Эта модель позволила найти ф-лу Вейцзекера, описывающую энергию связи ядер; установить, что достаточно тяжелые ядра ( и указать, начиная с каких Z) должны быть неустойчивы относительно деления на две части. [6]
Далее взаимодействие нуклонов, конечно, должно быть инвариантно относительно вращений, отражений и инверсий координат в обычном пространстве. [7]
Рассматривается взаимодействие нуклонов, обусловленное псевдоскалярными it - мезонами. Показано, что учет так называемого контактного взаимодействия, появляющегося в случае псевдовекторной связи, оставляет без изменения полученный в [1] вывод о неустойчивости системы двух нуклонов. Выявлена ошибочность утверждения [2] об отсутствии связанных состояний системы двух нуклонов, взаимодействующих через псевдоскалярное поле с псевдоскалярной связью. [8]
Энергия взаимодействия нуклонов зависит также от скорости их относительного движения - резко уменьшается при неодинаковых орбитальных моментах количества движения. [9]
Если же взаимодействие нуклонов передается и заряженными мезонами ( а также если / / и), то значение множителя Т зависит как от изотопической четности данного состояния системы нуклонов, так и от конкретных предположений о типе взаимодействия. В частности, в симметричной теории ядерных сил Т - i или Г - 3 в зависимости от того, является ли данное состояние четным или нечетным относительно изотопического спина нуклонов. [10]
Коллективный характер взаимодействия нуклонов в процессе возбуждения ядра определяет характер распределения его уровней, которые чрезвычайно быстро сгущаются с ростом энергии возбуждения. Чем выше энергия возбуждения ядра, тем больше возможностей появляется для получения данного сложного движения из простейших движений. [11]
В этом отношении взаимодействие нуклонов существенно отличается от взаимодействия электронов, у которых спин-спиновое взаимодействие имеет: лишь релятивистское происхождение и является ( в атомах) малым. [12]
В этом отношении взаимодействие нуклонов существенно отличается от взаимодействия электронов, у которых спин-спиновое взаимодействие имеет лишь релятивистское происхождение и является ( в атомах) малым. [13]
В нерелятивистском приближении взаимодействие нуклона с самосогласованным полем не зависит от спина нуклона: такая зависимость могла бы выражаться лишь членом, пропорциональным 1зп, где п-единичный вектор в направлении радиуса-вектора нуклона г; но это произведение является не истинным, а псевдоскаляром. [14]
В этом отношении взаимодействие нуклонов существенно отличается от взаимодействия электронов, у которых спин-спиновое взаимодействие имеет лишь релятивистское происхождение и является ( в атомах) малым. [15]