Cтраница 2
В нерелятивистском приближении взаимодействие нуклона с самосогласованным полем не зависит от спина нуклона: такая зависимость могла бы выражаться лишь членом, пропорциональным 1зп, где п-единичный вектор в направлении радиуса-вектора нуклона г; но это произведение является не истинным, а псевдоскаляром. [16]
Таким образом, взаимодействие влетающего нуклона ( например, нейтрона) с достаточно тяжелым атомным ядром можно подразделить на рассеяние без образования промежуточного ядра и на поглощение, приводящее к образованию промежуточного ядра. [17]
Создание последовательной теории взаимодействия нуклонов и мезонов, исходящей из минимально возможного числа допущений, является важнейшей задачей современной теоретической физики. Однако решение этой задачи наталкивается на чрезвычайно большие трудности, одна из причин которых заключается в том, что теория возмущений, лежащая в основе электродинамики, оказалась не применимой к мезодинамике. [18]
Свойства ядер определяются взаимодействием нуклонов ( протонов и нейтронов) в ядре. [19]
Рассмотрен вопрос о взаимодействии нуклона с мезонным полем в общем виде, и показано, что наряду с обычно рассматривающимся существует взаимодействие, связанное с импульсом нуклона. Показано, что последнее равноценно наличию у нуклона зависящей от поля массы, что приводит к появлению барьера, дающего отталкивание даже в сильном поле притяжения. Отмечено также появление нелинейностей в гамильтониане. [20]
Представления об обменном механизме взаимодействия нуклонов основываются на соображениях, аналогичных тем, которые были использованы Дираком при построении теории электромагнитного взаимодействия. [21]
Таким образом, картина я-мезонного взаимодействия нуклонов оказывается гораздо более сложной, чем фотонного взаимодействия зарядов. Взаимодействие между двумя нуклонами непременно включает в себя множество я-мезонов и его рассмотрение должно быть основано на решении задачи многих тел. Последовательная количественная теория сильного ядерного взаимодействия до настоящего времени не разработана. [22]
Капельная модель ядра, описывающая взаимодействие нуклонов в ядре по аналогии со взаимодействием молекул в капле жидкости, наилучшим образом предсказывает поведение возбужденных ядер. Оболочечная модель ядра рассматривает поведение ядер, находящихся в основном ( невозбужденном) состоянии. В оболочечной модели предполагается, что существуют две системы нуклонных энергетических уровней: одна для нейтронов, другая для протонов, каждая из которых заполняется нуклонами независимо друг от друга. Ядра, имеющие только полностью заполненные нуклонные оболочки, должны обладать повышенной устойчивостью ( так же как и атомы, имеющие только полностью заполненные электронные оболочки, с. Эти числа называются магическими. Распространенность таких ядер в природе наиболее велика. [23]
Отсюда следует, что силы взаимодействия нуклонов в дейтроне не могут быть центральными, так как в этом случае состояние с наименьшей энергией с необходимостью оказалось бы - состоянием. Здесь же достаточно отметить, что, подбирая в должной пропорции нецентральные и центральные силы, создающие потенциал вида сферической ямы, можно дать количественную интерпретацию всех свойств основного состояния. [24]
В том, что касается внутриядерных взаимодействий нуклонов, модель оболочек не отличается, по существу, от модели ферми-газа: ядро представляется потенциальной ямой, в пределах которой каждая частица движется свободно. В модели ферми-газа, как только что было видно, ядро характеризуется энергией наиболее высоко расположенного заполненного уровня - фермиевской энергией. В модели оболочек приходится иметь дело с детальными свойствами квантовых состояний, а эти свойства определяются формой потенциальной ямы. Прежде чем подробно обсуждать модель оболочек, следовало бы вкратце рассмотреть экспериментальные предпосылки, которые форсировали развитие модели оболочек в теории ядра. Она развивалась не на основе фундаментальных концепций, но скорее им вопреки, и большая часть упомянутых в разделе Б теоретических работ была продиктована стремлением реализовать успехи модели оболочек. [25]
Кроме облака пионов структура нуклона определяется взаимодействием нуклона с каонами и гиперонами. [26]
Кроме облака пионов структура нуклона определяется взаимодействием нуклона с каонами и гиперонами. Основным виртуальным процессом этого взаимодействия является излучение нуклоном N каона К. [27]
О справедливости принципа изотопической инвариантности при взаимодействии нуклонов с высокой энергией говорят также весьма трудные для исполнения опыты по изучению ( п - га) - рассеяния. Рассеяние может быть изучено при помощи анализа двух опытов - рассеяния нейтронов на протонах и рассеяния нейтронов на дейтоне. Благодаря тому, что дейтон представляет собой слабо связанное ядро, из этих опытов удается получить сечение ( п - п) - рассеяния. [28]
О справедливости принципа изотопической инвариантности при взаимодействии нуклонов с высокой энергией говорят также весьма трудные для исполнения опыты по изучению ( п - п) - рассеяния, ( п - п) - Рассеяние может быть изучено при помощи анализа двух опытов - рассеяния нейтронов на протонах и рассеяния нейтронов на дейтоне. Благодаря тому что дейтон представляет собой слабо связанное ядро, из этих опытов удается получить сечение ( п - п) - рассеяния. При этом оказывается, что зависимость сечения ( п - п) - рассеяния от энергии и угла аналогична соответствующим зависимостям для ( р - р) - рассеяния. Сходным способом было измерено сечение для ( р-п) - рассеяния, которое оказалось равным сечению ( п - - р) - рассеяния, что также подтверждает изотопическую инвариантность ядерных сил. [29]
Сильное взаимодействие нуклонов в ядрах отличается от взаимодействия свободных нуклонов, однако последнее - является фундаментом, на к-ром строится вся ядерная физика и теория Я. Это взаимодействие обладает изотопической инвариантностью. Суть ее в том, что взаимодействие между 2 нейтронами, 2 протонами или между протоном и нейтроном в одинаковых квантовых состояниях одинаково. Это приводит к возможности существования ядерной материи. [30]