Cтраница 3
Уравнения (5.20) не противоречат современным представлениям теории взаимодействия нуклонов. Наряду с хорошо известным спин-орбитальным и магнитным диполь-дипольным взаимодействием, они включают электрическое диполь-дипольное взаимодействие и взаимодействие электрического диполя с кулоновским полем. Этот новый тип взаимодействий оказывается малым в случае дейтрона. Однако именно эти взаимодействия могут играть основную роль в случае, когда к дважды магическому ядру добавляется один нейтрон, поскольку магнитный момент дважды магических ядер равен нулю. [31]
Киральная симметрия в данном случае диктует динамику взаимодействия нуклонов с псевдоскалярной частицей, которую обычно назывэют голдстоуновской частицей. [32]
Сильные взаимодействия не сводятся - только к взаимодействию нуклонов в ядре. Это особый тип взаимодействия, присущий большинству элементарных частиц наряду с электромагнитными взаимодействиями. [33]
Дифракционное рассеяние, обусловленное неупругими процессами при взаимодействии нуклона с антинуклоном, может сильно затруднить выделение вклада одномезонной амплитуды. [34]
Сильное или ядерное взаимодействие определяет структуру ядра и взаимодействие нуклонов, входящих в его состав. В обычном стабильном веществе при не слишком высокой температуре сильное взаимодействие обеспечивает прочную связь между нуклонами. Сильным взаимодействием называется взаимодействие между истинно элементарными частицами - кварками; оно обусловлено обменом глюонами - гипотетическими частицами, которые не имеют электрического заряда. [35]
Это связано, по-видимому, с резонансным характером взаимодействия нуклонов: длина рассеяния нуклона на дейтроне порядка радиуса последнего и велика, а само взаимодействие с третьей частицей превращается из промежуточного в сильное. [36]
При энергии выгпо порога образования я-мезонов фазовые параметры взаимодействия нуклонов с нуклонами становятся комплексными. [37]
За последнее время были получены доказательства изотопической инвариантности взаимодействия нуклонов с нуклонами. В связи с обнаружением антипротонов2 становится Целесообразным установление следствий из изотопической инвариантности взаимодействия нуклонов с ант инуклонами. [38]
В разделе 2 обосновывается сделанный нами выбор лагранжиана взаимодействия нуклонов с мезонным полем. [39]
Таким образом, в сильных ( ядерных) взаимодействиях нуклонов и я-мезонов сохраняется полный вектор изотопического спина и его проекция Тс. В электромагнитных взаимодействиях изотопический спин не сохраняется, но сохраняется его проекция. [40]
Основная идея оболочечной модели ядер состоит в том, что взаимодействие любого нуклона ядра с остальными нуклонами мржно в основном описать статической потенциальной ямой ( фиг. [41]
Здесь виртуальные мезоны вводятся как удобный способ рассмотрения ( описания) взаимодействия нуклонов посредством мезонного поля. Если сообщить нуклону дополнительную энергию ( например, в соударении с другими нуклонами), то вместо виртуального я-мезона нуклоном может быть испущен реальный я-мезон. [42]
С помощью понятия изотопического спина может быть построена удобная формальная схема взаимодействия нуклонов. [43]
С понижением плотности Тс понижается, в связи с резонансным характером взаимодействия нуклонов расчет в этой области особенно ненадежен. [44]
С помощью понятия изотопического спина может быть построена удобная формальная схема взаимодействия нуклонов. [45]