Зона - возмущение - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 3
Лучшее средство от тараканов - плотный поток быстрых нейтронов... Законы Мерфи (еще...)

Зона - возмущение

Cтраница 3


Для замкнуто-упругого и упруговодонапорного режимов характерно значительное снижение давления в начальный период постоянного отбора нефти ( или снижение текущего отбора при постоянном давлении р3) - При упруговодонапорном режиме темп дальнейшего снижения давления ( текущего отбора) замедляется. Это связано с тем, что зона возмущения охватывает увеличивающиеся во времени объемы водоносной области и для обеспечения одного и того же отбора нефти требуется уже меньшее снижение давления. Если внешняя граница водоносной области находится выше ( на более высокой гипсометрической отметке), чем забой скважины, то кроме энергии упругости действует потенциальная энергия напора ( положения) контурной воды.  [31]

32 Изолинии давления, плотности и температуры заглубленного на 1 5 м взрыва 0 5 Мт на момент времени 40 мс. 1 - р 0 13 МПа, 2 - 9 5, 3 - 6 6, 4 - 4 7, 5 - 3 3, 6 - 2 3, 7 - 1 6, 8 - 1 0. 9 - р 3 9кг / м3, 10 - 1 3, 11 - 0 43, 12 - 0 24, 13 - 0 08, Ц - 2 2, 15 - 20, 16 - ПО. 17 - Т 440 К, 18 - 8300, 19 - 20 000, 20 - 11 000, 21 - 3500, 22 - 15000, 23 - 27000. [32]

Дальнейшее развитие радиационных газодинамических процессов в атмосфере иллюстрирует рис. 8.13, на котором приведены изолинии давления, плотности и температуры на момент времени 40 мс. Из рисунка видно, что граница зоны возмущений в атмосфере, определяемая на рассматриваемый момент времени положением фронта воздушной ударной волны, по-прежнему сильно вытянута вверх.  [33]

Эта задача сводится к определению размеров зоны возмущений в зависимости от концентрации примесей.  [34]

Процессы конвективного переноса тепла протекают относительно быстро. Длина верхнего стержня растет намного быстрее, чем расширяется зона ощутимых теплопроводных возмущений вокруг точки контакта. Поэтому вполне допустимо решить поставленную задачу для случая контакта неограниченных стержней.  [35]

На основании формулы (3.14) мы заключаем, что сопротивление пропорционально коэффициенту вязкости и скорости поступательного движения в первой степени. Безразмерный множитель, входящий в формулу (3.14), зависит от отношения радиуса зоны возмущений, вызываемых движением цилиндра, к радиусу самого цилиндра. При возрастании радиуса зоны возмущений до бесконечности безразмерный коэффициент сопротивления будет уменьшаться до нуля; а при уменьшении радиуса этой зоны дб значения радиуса цилиндра коэффициент сопротивления будет - возрастать до бесконечности. Действительное значение радиуса возмущений, очевидно, можно установить только на основании каких-либо измерений или каких-либо дополнительных соображений.  [36]

При гидродинамическом опробовании и других методах изучения водоносных горизонтов и слабопроницаемых слоев ( откачка, нагнетание) в возмущенную зону попадают значительно большие площади, что повышает вероятность учета макронеоднородности. Коэффициент проницаемости, по данным этих определений, стремится к своему среднему значению в пределах зоны возмущения. Во - вторЫх, наличие макро-неоднородности объясняет движение жидкости в естественных ( ненарушенных) условиях через мощные толщи глинистых пород, когда градиенты не достигают начальных значений, наблюдаемых в лабораторных условиях.  [37]

При рассмотрении отдельных задач определим возмущение, которое вносит то или иное отверстие в заданное основное напряженное состояние, а также найдем соответствующие коэффициенты концентрации напряжений. Под коэффициентом концентрации напряжений понимают отношение какого-либо компонента тензора напряжений в точке, находящейся в зоне возмущения возле отверстия, к тому же компоненту тензора напряжений в той же точке пластинки ( оболочки), но без отверстия, находящейся под действием той же системы внешних усилий, что и пластинка ( оболочка) с рассматриваемым отверстием. Отсюда следует, что для плоской задачи в каждой точке, вообще говоря, мы имеем три коэффициента концентрации напряжений. Но так как наибольшие напряжения в зоне концентрации возле свободных отверстий находятся на контуре отверстия, то из трех коэффициентов концентрации остается только один, для тангенциальных напряжений а9, ибо по контуру отверстия не прикладывается никаких внешних усилий.  [38]

На основании многочисленных теоретических и экспериментальных исследований было показано, что в большинстве инженерных задач допустимо считать срединную поверхность оболочки пологой. Это относится, например, к задачам о концентрации напряжений около отверстий в оболочках, где зоны возмущения напряжений, создаваемые отверстиями, имеют локальный характер. В окрестности каждой такой зоны оболочку с большой точностью можно считать гологой.  [39]

В приведенном решении системы уравнений (4.25) при больших длинах меридиана /, когда меньшая из величин 3 ( 0) и ( 3 ( /) больше трех [1 ], взаимное влияние краев не учитывается. Подчеркнем, что описанный выше приближенный метод применим и дает приемлемые результаты при условии, что оболочка пологая и зоны возмущений расположены достаточно далеко друг от друга.  [40]

Обоснование условий, в которых можно пренебрегать жесткостью покровных слоев, требует специального анализа. Пока что, по-видимому, можно считать приемлемым допущение об абсолютной податливости покровного слоя в тех случаях, когда размеры зоны возмущения при упругом режиме фильтрации по крайней мере в несколько раз больше мощности покровных пластов, причем лучше, конечно, когда изменения напоров происходят сравнительно плавно.  [41]

Рейнольдса, а количество жидкости, увлекаемое из невозмущенного потока в пограничный слой через единицу площади поперечного сечения пограничного слоя, зависит от его толщины, абсолютного значения скорости невозмущениого потока и ее распределения вдоль обтекаемой поверхности. Допущение о ( независимости зоны распространения пограничного слоя от числа Рейнольдса оправдывается ссылкой на аналогичные случаи свободных турбулентных струй н следов, где размеры расширения зон возмущения н развитие областей смешения не зависят от числа Рейнольдса.  [42]

В одной из последних работ [141] изучалось развитие пред-пробивных явлений в тщательно очищенной ( деионизованной) воде, применяемой в качестве диэлектрика в современных импульсных накопителях энергии. С помощью интерферометра Маха - Цендера, электронно-оптического преобразователя и высокоскоростной фоторегистрации изучено изменение распределения поля в разрядном промежутке непосредственно перед пробоем и обнаружено возникновение зон интенсивного оптического возмущения на расстоянии около 200 мкм от катода и шириной около 100 - 150 мкм, распространяющихся со скоростью звука от катода к аноду. При достижении одной из зон анода развивается разряд к аноду и устанавливается окончательный пробой разрядного промежутка. Морозов и Кучинский [141] полагают, что наиболее возможной причиной распространения таких пред-пробойных зон возмущения в воде является движение в канале возмущения под действием электрического поля отрицательного заряда, возникшего в диэлектрике в результате инжекции электронов с катода и их захвата молекулами воды. Однако сам механизм такого движения, происходящего со скоростью звука, пока не ясен. Возможно, он сопровождается эстафетной передачей электронов от молекулы к молекуле и распространением вследствие этого ударной волны за счет динамических усилий в головке канала возмущения.  [43]

Правая часть этого уравнения представляет собой отношение приращения давления, вызванное возмущением, к соответствующему приращению плотности газа в зоне возмущения. Так как плотность газа зависит не только от давления, но и от температуры, то значение скорости распространения возмущения зависит от условий теплообмена в зоне возмущения. Скорость прохождения возмущений ( в том числе и скорость распространения звука) в газе оказывается достаточно большой, поэтому теплообмен между сжатыми ( и потому несколько нагревшимися) участками газа и соседними участками практически не успевает происходить.  [44]

Таким образом, для значительных времен закон изменения давления в скважине оказывается уже не логарифмическим, а степенным. График pw ( nt) показан на рис. 29, распределение давления в функции от расстояния от скважины имеет логарифмическую асимптотику вблизи скважины, а на границе зоны возмущения градиент давления равен предельному.  [45]



Страницы:      1    2    3    4