Система - накачка
Cтраница 4
Сохраним те же требования, что и раньше, относительно малости потерь энергии во всех элементах системы накачки и рассмотрим подобную же коаксиальную конфигурацию системы накачки усилителя. Как и раньше, вначале рассмотрим случай, когда разряд полностью заполняет лампу и, соответственно, потери энергии на стенку лампы малы. [46]
Как по численным значениям КПД, так и по характеру энергетических зависимостей все приведенные в табл. 2.5 конфигурации систем накачки / / - V близки между собой. [47]
Если влияние триплетного состояния на коэффициент усиления незначительно и допускается работа ламп при повышенном напряжении питания, возможно применение систем накачки без предварительной ионизации. Длительность светового импульса накачки составляет 5 - 7 икс, а энергия разряда 2 2; 11 0 и 22 0 кДж соответственно для 2 -, 10 - и 20-ламповой систем. Применение 20-ламповой системы накачки и кольцевой кюветы [40] позволило получить излучение на этанольном растворе родамина 6Ж с энергией 50 Дж, что существенно превышает известные в настоящее время значения для ЛОС с накачкой трубчатыми лампами. [48]
Ход луча в системе накачки прослеживается до тех пор, пока луч не станет достаточно малым или не покинет систему накачки. [49]
Таким образом, численные расчеты, по существу, моделируют вероятностным методом реальные процессы переноса и трансформации энергии в системе накачки лазера. В результате мы получаем распределение во времени и пространстве инвертированных ( возбужденных) ионов в активной среде. [50]
Сохраним те же требования, что и раньше, относительно малости потерь энергии во всех элементах системы накачки и рассмотрим подобную же коаксиальную конфигурацию системы накачки усилителя. Как и раньше, вначале рассмотрим случай, когда разряд полностью заполняет лампу и, соответственно, потери энергии на стенку лампы малы. [51]
Отдельные детали этих расчетов требуют еще уточнения, однако, уже сейчас ясно, что создание таких численных моделей твердотельных лазеров явилось большим шагом на пути совершенствования систем накачки и оптимизации энергетических параметров лазеров. [52]
 |
Характеристики промышленно выпускаемых линеек GaAIAs-лазерных излучателей. [53] |
Энергетическая эффективность системы накачки лазера на не-одимовом стекле, в общем случае, зависит от излучательных и по-глощательных свойств источника накачки ( импульсной лампы), конфигурации и взаимного расположения всех элементов системы накачки, отражательных свойств осветителя и спектроскопических параметров активной среды. Влияние это довольно сложное. [54]
Порядок изложения материала в данной книге соответствует рассмотрению лазера ( на что мы указывали выше в этой главе) как устройства, состоящего из следующих трех основных элементов: 1) активной среды, 2) системы накачки и 3) подходящего резонатора. Поэтому следующие три главы посвящены соответственно взаимодействию излучения с веществом, процессам накачки и теории пассивных оптических резонаторов. Общие представления, данные в этих главах, используются затем в гл. Такое рассмотрение действительно позволяет описать большинство характеристик лазера. Очевидно, лазеры, в которых применяются разные активные среды, существенно различаются по своим характеристикам. [55]
Отсюда следует, что для получения энергетического выигрыша при использовании плазмы как преобразователя спектра излучения необходимо возвращение излучения в лампу осуществлять селективно: возвращать только не поглощаемые активной средой спектральные компоненты накачки, а остальные сохранять в системе накачки. [57]
Определим дифференциальный КПД Tjs 2 4 % из кривой на рис. 5.11 и, выбрав т Л 1, г с V2 / 2v 0 679 и TI, А, / А, 0 84 ( где Я, 1 06 мкм, а Кр 0 89 мкм - длина волны первой полосы накачки Nd: : YAG; см. рис. 3.5, б), получаем г р 4 2 %, что вполне соответствует рассматриваемому типу системы накачки ( см. также табл. 3.1 в гл. Если известны полные потери, то можно также рассчитать пороговую инверсию населенностей. [58]
Рассмотрим, как происходит процесс генерации. Система накачки создает в рабочем теле инверсную населенность. После этого начинается процесс спонтанного возвращения частиц в невозбужденное состояние. При этом частицы испускают фотоны. Те из них, которые испущены под углом к оси резонатора, выходят через боковую поверхность и в процессе генерации не участвуют. Их поток быстро иссякает. [59]
Страницы: 1 2 3 4 5