Cтраница 3
Согласно результатам § 12, справедливым для любых сил, систему сил инерции твердого тела можно заменить одной силой, равной RH и приложенной в произвольно выбранном центре О, и парой с моментом, равным М о - Рассмотрим несколько частных случаев. [31]
При этом момент сил инерции УИИ и момент пары сил Ри взаимно уравновешиваются. Остается приложенная в точке D результирующая сила инерции Ри - тас, заменяющая систему сил инерции Рк и Ми звена АВ. [32]
Из равенств ( 99) следует ( см. § 47), что систему сил инерции твердого тела можно заменить одной силой, равной К и приложенной в центре О, и парой с моментом, равным MQ - Главный вектор системы сил, как известно, не зависит от центра приведения и может быть вычислен заранее. [33]
Из равенств ( 99) следует ( см. § 47), что систему сил инерции твердого тела можно заменить одной силой, равной R и приложенной в центре О, и парой с моментом, равным MQ. Главный вектор системы сил, как известно, не зависит от центра приведения и может быть вычислен заранее. [34]
Для сил инерции нельзя указать тело, со стороны которого они приложены, и поэтому в отличие от обычных сил к ним неприменим третий закон динамики. Это приводит к тому, что в неинерциаль-ных системах отсчета не существует замкнутых или изолированных систем тел, так как для любого из тел системы силы инерции являются внешними. F 0 и согласно уравнению (22.1) имеем FHH-F. [35]
Система сил инерции элементарных частиц стержня р представляет плоскую систему параллельных сил. [36]
Потенциальная энергия t / max, накапливаемая системой за счет динамической деформации, может быть выражена через работу внешних сил. Под внешними силами здесь понимаются силы инерции. Вместе с ростом деформации системы силы инерции увеличиваются от нуля до максимального значения. [37]
В теории механизмов и машин весьма широкое применение получил так называемый кинетостатический метод силового расчета механизмов. Этот метод, как известно из курса теоретической механики, состоит в следующем. Если к точкам несвободной системы вместе с задаваемыми силами приложить мысленно фиктивные для этой системы силы инерции, то совокупность этих сил уравновешивается реакциями связей. Этот прием, несмотря на свою условность, обладает тем важным для практики преимуществом, что позволяет свести решение задач динамики к решению задач статики. [38]
И поэтому пользоваться силами инерции в этих системах нельзя, это является грубой ошибкой. В инерциальных системах термин сила применяется только в ньютоновском смысле, как мера взаимодействия тел. В неинерциальных же системах силы инерции действуют так же, как и силы взаимодействия. [39]
Силы инерции реально действуют на материальную точку в неинерциальной системе отсчета и могут быть в ней измерены, например с помощью пружинного динамометра. Однако и отличие от обычных сил взаимодействия тел для сил инерции нельзя сказать, действие каких конкретно тел на рассматриваемую материальную точку они выражают. Следовательно, к этим силам неприменим, например, третий закон Ньютона. Эта особенность сил инерции связана с тем, что само появление векторных величин I, и 1К в основном уравнении динамики относительного движения обусловлено только неинерциалыюстью системы отсчета, используемой для описания относительного движения точки. Ньютона в инерциальной системе отсчета. В неинерциальных системах отсчета не может быть замкнутых систем тел, так как для тел системы силы инерции внешние силы. Поэтому в неинерциальных системах отсчета не выполняются законы сохранения импульса, момента импульса и энергии. [40]
Это решение как будто вытекает из способа Я. Бернулли, но в то же время открывает совершенно новый взгляд на роль сил инерции. Бернулли, разлагает силу тяжести каждой материальной точки на две составляющие. Таким образом, к каждой точке маятника приложены следующие силы: 1) составляющая силы веса точки, направленная вдоль радиус-вектора этой точки; 2) реакция оси на эту составляющую, равная ей по величине и направленная вдоль радиус-вектора в противоположную сторону; 3) составляющая силы тяжести точки, перпендикулярная к радиус-вектору; 4) кроме того, со стороны точки на связь действует сила, численно равная массе точки, умноженной на ее ускорение. Силы 1 и 2 на основании третьего закона Ньютона образуют уравновешенную систему сил. Силы 3 и 4 приложены к разным телам ( к точке и к связи), поэтому говорить об их уравновешивании не имеет смысла. Но если силу 4 мысленно приложить к данной материальной точке, то в этом случае силы 3 и 4 будут взаимно уравновешены. Так как это рассуждение приложимо к каждой точке маятника, то оно справедливо и для маятника в целом. Поэтому, рассматривая маятник как систему точек, можно сформулировать следующий принцип: система внешних сил, приложенных к точкам механической системы, реакций связей и мысленно приложенных к точкам системы сил инерции в каждый момент времени образует уравновешенную систему сил. [41]