Система - вихрь
Cтраница 2
На тарелках находится высокотурбу-лизованная система газопарожидкостных вихрей и струй с отчетливо выраженной верхней границей, выше расположена зона брызг. Места протекания жидкости устойчивы и расположены равномерно в сечении тарелок, при высоких жидкостных и газовых нагрузках стекающие с тарелок струи также имели пеновихревой характер. [16]
Рассмотрим теперь энергию системы вихрей. Легко показать, что при предположенных условиях эта энергия постоянна, если не действуют внешние силы. [17]
Динамика и статистика системы вихрей / / Журн. [18]
Если сумма интенсивностей системы вихрей равна нулю, то функции Рх и Ру коммутируют. [19]
Бетц подробно исследовал систему вихрей, образующих след пропеллера, и на базе вихревой теории определил минимум потребной мощности и наивыгоднейшее распределение нагрузок винта. Прандтль в приложении к статье Бетца указал способ введения приближенной поправки, которая в рамках дисковой теории учитывает концевой эффект - влияние числа лопастей на распределение нагрузок винта. Пистолези выполнили работы, ставшие дальнейшим развитием вихревой теории. Голдстейн более строго рассмотрел вихревой след пропеллера с конечным числом лопастей. [20]
Бифуркации п хаос в системе вихрей Тойлора: натурный п численный эксперимент / / Жури, экс-нерим. [21]
 |
Распределение давлений при движении жидкости от круглого вихря конечного радиуса. [22] |
Если в плоскопараллельном движении задана система точечных вихрей, то для определения неустановившегося поля скоростей достаточно знать движение каждого вихря. [23]
Знаки величин аир характеризуют расположение системы вихрей относительно пункта наблюдения. Именно, если аир имеют различные знаки ( а - положительный, р - отрицательный), то пункт наблюдения находится между двумя цепями, образующими системы вихрей. Если аир оба положительны, то система вихрей находится под наблюдательным пунктом. И, наконец, если аир оба отрицательны, то система вихрей находится над пунктом наблюдения. [24]
Последующие исследования относятся к случаю системы вихрей конечных размеров в жидкости, наполняющей неограниченное пространство и покоящейся в бесконечности. [25]
Заметим, что, как и система точечных вихрей [ Гешев, Черных, 1983 ], система вихревых частиц в круге допускает интегралы движения, независящие от времени - инварианты. Во-первых, это сам гамильтониан Ядг (6.59), который соответствует кинетической энергии движения завихренной жидкости. [26]
Это индуктивное сопротивление эквивалентно кинетический энергии системы вихрей, сбегающей с крыла. Трефтц 7) вывел вышеприведенную формулу при помощи теоремы Грина. [27]
Эти внхри можно визуализировать в виде системы локальных вихрей, и поэтому говорят, что они малы, если частота их следования при распространении со средней скоростью ветра велика, н наоборот. [28]
Если циркуляция распределена равномерно вдоль размаха, система вихрей, как мы видели, принимает форму подковы, образуемой крылом и двумя краевыми вихрями одинаковой напряженности. [29]
Последние равенства представляют собой основные уравнения движения системы плоских вихрей. [30]
Страницы: 1 2 3 4