Система - основное уравнение
Cтраница 2
Выводы получают путем решения системы основных уравнений при тех или иных начальных условиях. [16]
Рассмотрим несколько точных решений системы основных уравнений плазмы. [17]
 |
Элементы сиг - щую выходное напряжение. U или выход. [18] |
Выбрав, например, систему основных уравнений (8.13), строим сигнальный граф. [19]
Физический процесс полностью описывается системой основных уравнений и присоединенных к ним граничных и начальных условий в том случае, когда эта система является замкнутой. [20]
При использовании этого метода рассматривается система основных уравнений, которая была выведена выше. Система двигателя также делится на несколько ячеек и для каждой ячейки применяются основные уравнения в нормализованной форме. Отдельные ячейки взаимосвязаны поверхностями раздела, имеющими нулевой объем; эти поверхности называются узлами, им и обязан своим названием метод. Считается, что параметры рабочего тела постоянны в каждой ячейке, но могут претерпевать разрыв в узлах. Предполагается, что значения параметров в узлах равны соответствующим значениям в соседней, расположенной выше по потоку ячейке, которая может находиться либо слева, либо справа от узла в зависимости от направления течения. В системе ячеек основные уравнения сводятся к обыкновенным дифференциальным уравнениям, которые можно решить стандартными численными методами. Каждая из рабочих полостей переменного объема занимает одну ячейку, но каждый из теплообменников занимает несколько ячеек. Если число ячеек постоянно, то длина ячейки также постоянна, и, поскольку в отдельных ячейках значения параметров считаются постоянными, в уравнения входят только параметры, зависящие от времени. [21]
В этой главе мы получим систему основных уравнений тепло - и массообмена для поля потока жидкости, обтекающего тело. Используя закон сохранения массы, получим два уравнения - уравнение неразрывности в уравнение диффузии. С помощью теоремы импульсов выведем уравнения движения пограничного слоя и уравнения Навье - Стокса. И, наконец, на основании закона сохранения энергии получим различные формы уравнения энергии пограничного слоя и общее уравнение энергии потока вязкой жидкости. [22]
Для определяющих законов (4.8), (4.11) система основных уравнений является гиперболической. Поэтому входящий в равенство (4.8) член, связанный с тепловым расширением, при своем внезапном появлении будет генерировать волны сильного разрыва. Эта ситуация аналогична известной ситуации в динамической термоупругости, за исключением того, что в данном случае распространяется упругопластическая граница и, кроме того, возникает пластическая волна, скорость распространения которой зависит от действительного закона упрочнения. В дальнейшем картина распространения волн будет пояснена путем использования соответствующей характеристической плоскости. [23]
Этому значительно способствовал предложенный им вид системы основных уравнений движения газа в лопаточных машинах, впервые изложенный в курсе лекций, прочитанных им в 1945 - 1947 гг. В литературе тех лет не было четкого представления об этих уравнениях, Существовала путаница в понимании уравнения сохранения энергии и первого закона термодинамики. [24]
Позднее Танер и Уоллис [5] использовали систему основных уравнений, по существу не отличающихся от уравнений ( 1) - ( 8), как основу для получения теоретических зависимостей. Однако, как отмечает Уоллис, им не удалось рационально объяснить очень хорошее совпадение между уравнением, связывающим § i и AI / A, и эмпирическими результатами Мартинелли. [25]
Таким образом, становится очевидным, что для использования системы основных уравнений необходимы также допущения о характере среды или движений среды, при которых система уравнений стала бы замкнутой. [26]
В целом можно сделать вывод, что приближенный способ решения системы основных уравнений динамики двойника позволяет получить соотношения, количественно описывающие изменение во времени макр скопических характеристик двойника и качественно описывающие полумикроскопические. [27]
Чтобы получить математическую картину процессов, происходящих в каждом отдельном случае, система основных уравнений математической физики, определяющих класс явлений, должна быть дополнена условиями однозначности, которые конкретизируют данный процесс. [28]
Как видно, условия однозначности представляют собой расширенное определение краевых условий к системе основных уравнений процесса. [29]
Уравнения ( 1 - 73) - ( 1 - 77) образуют систему основных уравнений плоскопараллелыгого турбулентного пограничного слоя сжимаемой жидкости. Влияние пульсаций скорости сказывается в уравнениях количества движения, неразрывности и энергии в том, что там появляются соответственно добавочное рейнольдсово напряжение, кажущийся источник и добавочная передача энергии турбулентной теплопроводностью. Чтобы замкнуть систему, необходимо к этим уравнениям присоединить уравнения, связывающие пульсационные составляющие характеристик с их средними значениями. Сложность структуры турбулентного потока и отсутствие достаточного количества надежных опытных данных не позволяют решить эту задачу аналитически. Поэтому для получения необходимых данных по трению, теплообмену и массообмену решающее значение имеют полуэмпирические методы, основанные на различных гипотезах и эмпирических соотношениях. Некоторые из этих методов рассматриваются в гл. [30]
Страницы: 1 2 3 4