Система - основное уравнение
Cтраница 3
В процессах тепло - и массообмена искомыми являются поля скоростей, температур и концентраций, поэтому в систему основных уравнений входят дифференциальные уравнения движения, сплошности, переноса теплоты и массы. Кроме того, в систему могут входить другие уравнения, определяющие состояние среды и их физические характеристики. [31]
Применение законов сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии к движущимся жидкостям и газам дает систему основных уравнений механики жидкостей и газов. [32]
Определение упругого состояния, как это было показано в главе I, эквивалентно нахождению решения определенного дифференциального уравнения ( система основных уравнений в компонентах смещения), принадлежащего некоторому классу функций. [33]
При переходе к одиночной горизонтальной трубе, если только предположить, что конденсат стекает с нее непрерывно, не меняется ни система основных уравнений, ни общая связь между критериями. [34]
Необходимым и достаточным условием подо-бия процессов сложного теплообмена, так же как и для процессов радиационного теплообмена, анализируемых ранее, является тождественность безразмерной системы основных уравнений, уравнений краевых условий и безразмерных характеристических функций. Такая тождественность безразмерных уравнений для модели и образца будет иметь место, как видно из представленных выше зависимостей, при выполнении следующих конкретных условий. [35]
 |
Поле потенциалов в базовой области транзистора. [36] |
Параметры в выражениях ( 1) - ( 9), не имеющие индекса /, определяются из решения одномерной ( вдоль координаты х) системы основных уравнений полупроводниковой структуры. [37]
Как уже указывалось во второй главе, присоединяя - к уравнению теплопереноса уравнения движения, сплошности и состояния среды, а также зависимости ц и л от Т, получаем систему основных уравнений, определяющих теплообмен в сжимаемой среде. [38]
Как уже указывалось во второй главе, присоединяя к уравнению теплопереноса уравнения движения, сплошности и состояния среды, а также зависимости ц, и К от Т, получаем систему основных уравнений, определяющих теплообмен в сжимаемой среде. [39]
Совокупность уравнений (1.08), (1.13), (4.01), (4.02) [ или его заменяющих (4.09) или (4.14) ], а также (4.04) и (4.05) [ или заменяющих (4.06) и (4.07) ] составляет систему основных уравнений теории малых упруго-пластических деформаций при описании процесса так называемой активной деформации [3], когда интенсивность напряжения о или ( токт) в данный момент на-гружения конструкции имеет значение, превышающее все предшествующие его значения. [40]
В случае концентрационной конвекции в параметр G входит только Gr с, тогда N - - оо, член ( j NC) / ( P QN) сводится к C / Q и при Q 1 система основных уравнений представляет собой аналог уравнений (3.5.26) - (3.5.28) для концентрационной конвекции. При промежуточных значениях N, в условиях совместной термоконцентрационной конвекции, течение описывается приведенными выше уравнениями. Однако существуют некоторые ограничения на величину N. Они обусловлены требованием, чтобы суммарный поток на передней кромке равнялся нулю. При Р Q 1 это условие удовлетворяется, если величина Gr Or, c положительная, а передней кромкой является нижний край вертикальной поверхности. При Рг 5 Sc величина Р не обязательно должна равняться Q, и тогда на значение N накладываются менее жесткие ограничения. Например, величина Or Or, с может быть отрицательной и при этом еще будет создаваться положительная выталкивающая сила и, следовательно, течение будет направлено вверх во всем или почти во всем пограничном слое. Это условие достигается при Or, с 0, если Sc Рг, и при Gr 0, если Рг Sc. Этот вопрос будет рассмотрен подробнее ниже при обсуждении результатов численного расчета. [41]
В случае концентрационной конвекции в параметр G входит только GIX с, тогда N - оо, член ( ф - - NC) / ( P QAf) сводится к C / Q и при Q 1 система основных уравнений представляет собой аналог уравнений ( 3 5.26) - (3.5.28) для концентрационной конвекции. При промежуточных значениях N, в условиях совместной термоконцентрационной конвекции, течение описывается приведенными выше уравнениями. Они обусловлены требованием, чтобы суммарный поток на передней кромке равнялся нулю. При P Q1 это условие удовлетворяется, если величина Gr GTX, c положительная, а передней кромкой является нижний край вертикальной поверхности. При Рг Ф Sc величина Р не обязательно должна равняться Q, и тогда на значение накладываются менее жесткие ограничения. Например, величина Gr - j - Gr, с может быть отрицательной и при этом еще будет создаваться положительная выталкивающая сила и, следовательно, течение будет направлено вверх во всем или почти во всем пограничном слое. Это-условие достигается при Or, с 0, если Sc Рг, и при Grx с 0, если Рг Sc. Затруднение со знаком в соотношении (6.3.12) преодолевается путем выбора Р и Q, входящих в-сумму Р Grx Q Grx с. Этот вопрос будет рассмотрен подробнее ниже при обсуждении результатов численного расчета. [42]
Для практических приложений система уравнений (1.16), (1.19) - (1.21), как правило, не используется, главным образом, по причине недостаточной изученности закономерностей физических процессов, которые необходимы для построения системы замыкающих соотношений при определении коэффициентов и правых частей системы основных уравнений. [43]
В работе С. С. Кутателадзе, Д. И. Ляховского, В. А. Пермя-кова [1966] рекомендуется как предпочтительная следующая схема составления критериев подобия. Первоначально составляется система основных уравнений и краевых условий, описывающих процесс. [44]
Изложенные в предыдущих главах общие принципы исследования теплообмена и движения в многофазных системах могут быть также положены в основу изучения гидравлики газо-жидкостной смеси. Метод построения системы основных уравнений гидродинамики такого двухфазного потока и их анализа с точки зрения теории подобия был показан нами в десятой главе, при изложении гидродинамической теории кризисов в механизме кипения. [45]
Страницы: 1 2 3 4