Электронная зона
Cтраница 1
 |
Схема электронных зон в металлах. [1] |
Электронная зона, образованная Ss-электронами, содержит N уровней и всего лишь N электронов. [2]
Поскольку электронные зоны в отсутствие магнитного поля являются трехмерными в обратном пространстве, а на полное число степеней свободы электрона магнитное поле не влияет, каждый уровень Ландау должен быть сильно вырожден. Ландау), умноженная на число уровней Ландау, должна быть равна числу степеней свободы в отсутствие магнитного поля. [3]
Между электронными зонами должны быть зоны, в которых электроны находиться не могут. Рассмотрим для примера кристаллическую решетку натрия. [4]
В литературе электронную зону нередко называют просто зоной проводимости, а вместо дырочной зоны говорят о валентной зоне, которая в основном состоянии кристалла полностью заполнена электронами. Возникновение пары квазичастиц - электрона и дырки - рассматривается при этом как результат перехода электрона из валентной зоны в зону проводимости с оставлением дырки на покидаемом месте. [5]
Понятие об энергетической электронной зоне является основным принципом в теоретических подходах к рассмотрению 5s твердого тела. [6]
Хотя частичное заполнение электронных зон должно соответствовать металлическому характеру проводимости этих типов углеродных материалов, для них наблюдается положительный температурный коэффициент электропроводности. Это объясняется дырочным характером проводимости ( или рассеиванием) на границе между сетками. По мере увеличения концентрации дырок нижняя зона постепенно истощается. При температурах выше 1400 С ( рис. 8, в) процесс образования дырок вследствие выделения водорода, по-видимому, в основном завершается. Связывание разорванных сеток, происходящее во время роста кристаллов, приводит к уменьшению количества дырочных дефектов, играющих роль электронных ловушек. Зона начинает снова заполняться. Одновременно при росте размеров сеток углерода происходит уменьшение ширины At / запрещенной зоны. При температуре - 2000 С ( рис. 8, г) эту зону можно считать достаточно узкой для перехода электронов в зону проводимости под действием теплового возбуждения. [8]
Для it - электронных зон оба случая должны приводить к весьма различным следствиям; это обстоятельство могло бы способствовать успешному изучению электронных свойств не очень несовершенных графитов. [9]
 |
Схема возникновения и перекрывания энергетических зон в кристалле натрия в зависимости от межатомного расстояния. [10] |
Понятие об энергети ческой электронной зоне является основным принципом в теоретических подходах к рассмотрении твердого тела. Подобно тому как в изолированном атоме имеются раз-ар решенные и запрещенные 2s уровни энергии, на кото рых располагаются электроны, так и в кристалле для электронов существуют разрешенные и за прещенные по энергии зоны. [11]
Некоторые дополнительные сведения об электронных зонах графита можно получить из данных по изучению соответствующих свойств кристаллических соединений, Одна из причин, затрудняющих развитие таких исследований, заключается в том, что сильное расширение пространства между слоями в процессе образования кристаллических соединений вызывает, как правило, дробление поликристаллического гра-ф ита, так что имеющиеся экспериментальные данные получены главным образом на поликристаллических порошках. К настоящему времени эта трудность преодолена [1065], и сейчас имеются данные по анизотропии электрических и магнитных свойств кристаллических соединений графита. При рассмотрении соединений с более высокой по сравнению с графитом электропроводностью ( например, в случае соединений графита с щелочными металлами и бромом) следует использовать наиболее реальную модель графита, по которой графит имеет бесконечную кристаллическую решетку с электронными энергетическими зонами, соответствующими его квазиметалличе-ской природе. N ( е) по энергиям е приобретает вид, показанный на фиг. При этом одну зону можно считать почти совершенно пустой, а другую - почти целиком заполненной. [12]
Поскольку наши знания о структуре электронных зон металлов недостаточно точны, сравнение различных оценок величины WE с теоретическим выражением в пп. [13]
Поскольку наши знания о структуре электронных зон металлов недостаточно точны, сравнение различных оценок величины WE с теоретическим выражением в пи. [14]
Этим методом были рассчитаны структуры электронных зон сравнительно небольшого числа элементов - металлического натрия, лития, железа, меди, некоторых сплавов типа латуни, а также зависимость энергии от импульса для некоторых, наиболее интересных направлений движения электронов в решетках кальция и углерода. Тем не менее, некоторые из этих результатов имеют общее значение и позволяют проанализировать характер движения электронов в металлах большого числа элементов. [15]
Страницы: 1 2 3 4