Консервативная система

Cтраница 2

Расположение характеристических показателей на комплексной плоскости для различных систем. [16]

Для консервативной системы все характеристические показатели - чисто мнимые ( рис. 1, а) и равны с точностью до 1 собственным частотам системы. [17]

Для консервативных систем, когда гамильтониан совпадает с полной энергией, это означало бы, что в качестве импульса, соответствующего координате t, берется полная энергия с обратным знаком. [18]

Для консервативной системы энергия является интегралом движения. Поэтому любая плотность распределения систем Р, будучи функцией только энергии, описывает требуемый ансамбль в том смысле, что Р не зависит от времени. [19]

У консервативных систем с несколькими степенями свободы интеграл энергии позволяет понизить на единицу порядок системы дифференциальных уравнений и тем упростить интегрирование. [20]

Для консервативной системы с независящими от времени связями гамильтониан равен полной энергии и постоянен во времени. Отметим, что изолированная система не может описываться уравнениями преобразований, явно содержащими время. В таком случае гамильтониан также не будет явной функцией времени, и Н сохраняется. Тот факт, что гамильтониан изолированной системы не может содержать явно время, выражает однородность времени. [21]

Для консервативных систем они являются некоторыми постоянными. [22]

Для консервативной системы с голономными связями имеет место теорема Лагранжа - Дирихле. [23]

Равновесие консервативной системы неустойчиво, если потенциальная энергия системы в положении равновесия имеет максимум и наличие максимума определяется членами наименьшего порядка малости в разложении потенциальной энергии в ряд по степеням обобщенных координат. [24]

Равновесие консервативной системы неустойчиво, если потенциальная энергия системы в положении равновесия не имеет минимума и отсутствие минимума определяется слагаемыми второго порядка малости в разложении потенциальной энергии в ряд по степеням обобщенных координат. [25]

Для консервативных систем первое слагаемое левой части уравнения закона сохранения массы обращается в ноль и получается известное уравнение постоянства расхода для каждой фазы. [27]

Для консервативной системы, имеющей s степеней свободы, устойчивость рассматриваемого положения равновесия также определяется из условия минимума потенциальной энергии. В этом случае критерий минимума имеет более сложный вид. [28]

Для консервативных систем Н явно от времени не зависит. [29]

Для консервативных систем с симметрией [17, 18] все точки пространства ( с, CQ) инвариантны. [30]

Страницы: 1 2 3 4