Cтраница 4
Саймоном [23] в 1970 г. Он рассмотрел системы с парным взаимодействием, имеющим асимптотически степенной характер, и установил для них некоторые достаточные условия бесконечности дискретного спектра. Эти условия вцервые сводили вопрос о бесконечности дискретного спектра многочастичной системы к аналогичному вопросу для некоторой эффективной двухчастичной системы. Саймон провел доказательства для систем без учета симметрии и для простейших случаев перестановочной симметрии ( Е - тождественное или антисимметричное представление), а также наметил путь обобщения результатов на случай произвольных типов перестановочной симметрии. Следует сказать, что в [23] был применен несколько отличный от использовавшихся в предыдущих работах способ построения семейств пробных функций. [46]
PN, t) определяется одночастичной функцией распределения f ( q, р, t), удовлетворяющей соответствующему кинетическому уравнению. Методом Боголюбова мы получили кинетические уравнения для двух основных классов многочастичных систем - кинетическое уравнение Больцмана для совокупности частиц ( газа) с короткодействующими силами взаимодействия между ними и кинетическое уравнение Власова для системы частиц ( плазма) с дальнодействующими ( медленно спадающими с расстоянием) силами взаимодействия. [47]
Эмпирические наблюдения приводят к физической картине, в которой Д является ядерной квазичастицей и может на равных правах с нуклоном рассматриваться как отдельный вид барионов. Таким образом, возникает приближенная феноменологическая основа для описания взаимодействия многочастичной системы нуклонов и изобар Д ( 1232) с пионами. Обычный многочастичный ядерный метод, включающий только нуклоны, при этом обобщается в целях явного включения резонансов и пионов. [48]
Самое большее, что мы можем сделать - это рассматривать такие взаимодействия, считая их слабыми, с помощью теории возмущений. Однако даже слабые взаимодействия не всегда могут быть учтены для случая многочастичной системы. Первое экспериментальное наблюдение индуцированных переходов между электронными зеемановскими подуровнями было осуществлено Завойским [4] в 1945 г. В первоначальных экспериментах использовалось 25-метровое излучение. [49]
Точный вид такого произведения зависит от того, используется ли в случае многочастичной системы приближение независимых частиц. Если оно используется ( как это имеет место во всех рассматриваемых нами приложениях), то произведение групп индивидуальных частиц представляет собой просто их прямое произведение ( см. приложение 2), на которое накладываются ограничения перестановочной симметрии. [50]