Квантовая система

Cтраница 1

Расщепление личности. Квантово-механические системы могут одновременно находиться во множестве состояний и производить множество вычислений. Алгоритм квантового поиска увеличивает вероятность в желаемом состоянии посредством последовательности простых унитарных операций. [1]

Квантовая система определяется заданием амплитуды каждого состоянии, которая в общем случае есть комплексное число, и вероятность каждого состояния - это квадрат абсолютной величины этой амплитуды. В точности так же, как классические вероятностные процессы, квантовые операции должны следовать своему собственному закону сохранения, который приводит к ограничению, что все квантовые операции должны быть унитарны; то есть они должны быть жесткими вращениями амплитуд вектора состояния в TV-мерном пространстве состояний. Это приводит к волновому поведению частиц на микроскопическом уровне. [2]

Квантовая система ведет себя несколько по-другому. Хотя, как и в классическом случае, система не сможет быть устойчивой, если на поверхности нет минимума, но, уже в отличие от классической, наличие минимума является лишь необходимым условием локализации квантовой системы, но не достаточным. [3]

Квантовые системы находящиеся в вырожденном состоянии, вообще говоря, могут иметь отличный от нуля средний дипольный момент, если это состояние не имеет определенной четности. [4]

Квантовые системы, находящиеся в Вырожденном состоянии, вообще говоря, могут иметь отличный от нуля средний дипольный момент, если это состояние не имеет определенной четности. [5]

Квантовая система, описываемая неприводимым представлением группы Пуанкаре, называется элементарной частицей. [8]

Квантовые системы, описываемые функцией Ферми - Дирака, называются вырожденными. [9]

Квантовые системы, описываемые функцией Ферми - Дирака, называют вырожденными. [10]

Нек-рые квантовые системы могут находиться в возбужденных состояниях, к-рые формально характеризуются как состояния с отрицат. [11]

Рассмотренная квантовая система, находящаяся в состоянии теплового равновесия с ограничивающими ее стенками, при отсутствии излучения наружу является ни чем иным, как моделью абсолютно черного тела. [12]

Уединенная квантовая система может находиться в стационарном состоянии сколь угодно долго. Чтобы вывести систему из такого состояния, необходимо внешнее воздействие, что выражается в изменении исходного гамильтониана. Для нового гамильтониана соотношение (14.24), вообще говоря, перестает выполняться, и состояние уже не будет стационарным. Целесообразность использования той или иной картины эволюции зависит от специфики задачи. Так, для определения изменения математических ожиданий наблюдаемых в общем случае более подходящей является картина Гейзенберга. [13]

Очень шумная квантовая система ведет себя классически, и может эффективно моделироваться классической машиной Тьюринга, но если величина некогерентности достаточна низка, может возникнуть скрещенное квантовое состояние и никакое эффективное классическое моделирование системы уже невозможно. В этом смысле, любая квантовая система с низкой величиной некогерентности позволяет делать трудные вычисления. Для теоретика, знакомого с критическими явлениями, естественно задаться вопросом относительно универсальных характеристик этого фазового перехода - например, было бы интересно вычислить критические показатели степени, которые управляют масштабными свойствами перехода, поскольку они не зависели бы от частного микроскопического гамильтониана рассматриваемой системы. [14]

Квантовую систему, состоящую из т частиц и определенную на графе & с т вершинами, естественно назвать стабильной, если т четно, а матрица Н имеет в точности т / 2 положительных собственных чисел. Такая более общая интерпретация задачи о спектре графа оказывается полезной при исследовании электронного строения полиэдрических и других молекул. [15]

Страницы: 1 2 3 4