Cтраница 2
Квантовой системой называют систему, в которой прбисходит взаимодействие элементарных частиц между собой. [16]
Поскольку квантовые системы, о которых я упоминал, лучше всего могут быть представлены спином одна вторая ( занятое против незанятого или спин одна вторая это одно и то же), я попытаюсь сделать то же самое для объектов со спином одна вторая, и это довольно легко. [17]
Если квантовая система свободна, т.е. внешний потенциал отсутствует, то оператор Гамильтона такой системы зависит лишь от расстояний между частицами, ее составляющими. [18]
Если квантовая система состоит из большого числа одинаковых подсистем, возможна синхронизация излучат. Данное явление лежит в основе работы лазеров и др. квантовых генераторов излучения. [19]
Пусть квантовая система состоит из двух подсистем. Гамильтониан имеет вид Я HI Н Я7, где HI и Н - гамильтонианы подсистем, а Я - слабое взаимодействие, описывающее обмен энергией между подсистемами. [20]
Если квантовая система имеет несколько квантовых уровней, то может случиться, что какой-то уровень имеет отрицательную температуру только по отношению к некоторым уровням, в то время как по отношению к другим уровням он имеет положительную температуру. При прохождении света через инверсную среду его интенсивность возрастает. На этом свойстве основано действие оптических усилителей. [21]
Если квантовая система S изолирована, то ее динамическая эволюция описывается унитарным оператором U ( t) exp ( iHt), где Н - гамильтониан, t - время. Поэтому одна из возможностей выполнения Up - физически построить устройство, для которого Up был бы фиксированным оператором эволюции. Однако, это очевидным образом находится в противоречии со многими глубоко укоренившимися понятиями теории алгоритмов. Например, вычисление F ( x) для разных входов х занимает разное время и было бы очень трудно уравнять их уже на стадии разработки. [22]
Существуют макроскопические квантовые системы, например сверхпроводники и сверхтекучие жидкости. В дальнейшем они не обсуждаются. [23]
Для квантовых систем схема вывода кинетических уравнений методом Боголюбова остается без изменений. [24]
Для квантовых систем такое задание состояния невозможно, поскольку квантовые частицы не обладают одновременно координатами и импульсами. Состояние отдельной квантовой системы в тех или иных условиях определяется совокупностью независимых физических величин ( динамических переменных), которые одновременно имеют определенные значения. Число таких величин равно числу степеней свободы квантовой системы и называется полным набором. [25]
Состояние квантовой системы, которое можно описать волновой рункцией называется чистым. Состояние системы в термостате определяется совокупностью чистых состояний ifi со статистическим весом Wk и называется смешанным состоянием, совокупность систем в состояниях ч) & - смешанным ансамблем. [26]
Состояние квантовой системы полностью описывается уравнением Шредингера. [27]
Для квантовых систем состояниями являются линейные функционалы на неабелевых алгебрах. Благодаря своей простоте, классические системы оказались изученными намного больше, чем квантовые. [28]
Состояние квантовой системы не всегда может быть охарактеризовано волновой функцией. [29]
Для квантовых систем формулируется принцип равной вероятности состояний с одинаковой энергией, аналогичный принципу ( II. [30]