Адиабатная система

Cтраница 1

Зависимость теплоемкости ( а и коэффициента теплового расширения ( б от температуры. [1]

Адиабатная система становится изотермической, а изотермическая - адиабатной. Вследствие этого невозможно понижать температуру до абсолютного нуля ни путем отнятия от нее тепла, ни путем адиабатного расширения. [2]

Адиабатная система - система, в которой отсутствует теплообмен с другими системами. [3]

Если в изолированной адиабатной системе происходят только обратимые процессы, то энтропия всей системы остается величиной постоянной. [4]

Положим, имеется изолированная адиабатная система, в которой происходят термодинамические процессы. [5]

Если изменение состояния адиабатной системы происходит бесконечно медленно ( равновесно), то изменения энтропии системы нет, производство энтропии равно нулю. [6]

Речь идет об адиабатной системе лишь в смысле взаимодействия с внешней средой; внутренняя необратимость имеет место всегда, так что удельная энтропия потока возрастает по длине. [7]

Таким образом, энтропия адиабатной системы постоянна в равновесных процессах и возрастает в неравновесных. Иначе говоря, адиабатные равновесные процессы являются в то же время изэнтропными. Это положение тем более справедливо для изолированной системы, которая не обменивается с внешней средой ни теплотой, ни работой. [8]

Таким образом, энтропия адиабатной системы постоянна в равновесных процессах и возрастает в неравновесных. Иначе говоря, адиабатные равновесные процессы являются в то же время изэнтропий-ными. Это положение тем более справедливо для изолированной системы, которая не обменивается с внешней средой ни теплотой, ни работой. [9]

Теперь рассмотрим изменение энтропии в изолированной адиабатной системе, в которой имеются тела, обменивающиеся между собой теплотой при конечной разности температур. [10]

Самопроизвольные процессы, происходящие в любой адиабатной системе, характеризующиеся возрастанием энтропии, приводят к тому, что все интенсивные параметры состояния ( температуры, давления, концентрации, электрические потенциалы и др.), различия которых в различных частях системы явля отся причиной процессов, постепенно выравниваются. Клаузиусу, это означает, что когда все интенсивные параметры в системе выравняются, то энтропия достигнет максимального значения в этой системе и никакие дальнейшие макроскопические процессы в системе не будут возможны. [11]

Тогда Q является положительным, и для адиабатной системы все же имеет место охлаждение. [12]

Таким образом, необратимое механическое воздействие повышает энтропию адиабатной системы и никаким механическим воздействием уменьшить до начального значения возросшую энтропию не удается. [13]

То, что энтропия при равновесных процессах в адиабатных системах возрастает, а не убывает, связано с условием, определяющим положительность термодинамической температуры. При другом дополнительном условии, приводящем к Т0 К, мы имели бы из (3.53) для неравновесных процессов в адиабатно изолированных ( обычных) системах не закон возрастания, а закон убывания энтропии. [14]

То, что энтропия в неравновесных процессах в адиабатных системах возра - стает, а не убывает, связано с условием, определяющим положительность термодинамической температуры. При другом дополнительном условии, приводящем к ТОК, мы имели - бы из (3.53) для неравновесных процессов в адиабатно изолированных ( обычных) системах не закон возрастания, а закон убывания энтропии. [15]

Страницы: 1 2 3 4