Скорость - испарение - вещество
Cтраница 3
В процессе исследования фазовых гетерогенных равновесий учитывают то обстоятельство, что удельная радиоактивность пара над веществом, в которое введена изотопная метка, пропорциональна внешнему давлению. Статические методы определения давления пара сводятся к определению радиоактивности газовой фазы над веществом, в к-рое введено известное количество радиоактивного изотопа. К ним относится и метод точки кипения, основанный на том, что скорость испарения вещества при достижении точки кипения существенно изменяется. Вследствие этого кривая, выражающая зависимость радиоактивности пара от времени, характеризуется изломом, приходящимся на т-ру кипения. Поскольку пар при т-ре кипения жидкости является насыщенным, анализ кривой радиоактивность пара - время позволяет определить давление насыщенного пара. Динамические методы определения давления пара основаны на определении количества вещества, уносимого потоком химически индифферентного газа, проходящего над образцом. Измеряя радиоактивность уносимого вещества при различных скоростях и экстраполируя величину радиоактивности на нулевую скорость, устанавливают количество пара, находящегося в равновесии над твердым образцом, выдерживаемым при определенной т-ре. В радиометрическом варианте метода Лэнгмюра определяют уменьшение радиоактивности меченного радиоизотопом материала. Эта величина пропорциональна потере массы образца; потеря же массы, в свою очередь, пропорциональна давлению насыщенного пара. [31]
В то же время благодаря отводу пара через отверстие в камере возникает некоторый градиент давления и величина р, входящая в формулу (1.24), вообще говоря, несколько ниже чем давление пара непосредственно над поверхностью испаряющегося вещества. Величина недосыщения пара вблизи эффузионного отверстия зависит от соотношения скорости эффузии и скорости насыщения объема паром. Скорость эффузии ограничивается эффективной площадью эффузионного отверстия, а скорость насыщения объема камеры зависит от скорости испарения вещества с поверхности конденсированной фазы и от сопротивления стенок камеры потоку пара. [32]
 |
Масс-спектрометр с внешней ионизацией, работающий в сочетании с капиллярной колонкой. [33] |
Время разбавления пика в этом случае измеряется несколькими десятыми долями секунды. Такое улавливание компонента в начальном участке входного капилляра масс-спектрометра при последующем быстром нагреве позволяет существенно увеличить концентрацию вещества, поступающего в ионный источник ( рис. 90), и зарегистрировать четкие масс-спектры. На рис. 90 видно, что применение охлаждения увеличивает концентрацию вещества в максимуме пика в 3 - 4 раза. При этом необходимо поддерживать скорость испарения вещества, достаточную для того, чтобы спектрометр успел зарегистрировать не менее двух-трех масс-спектров. [34]
Физико-химические процессы, протекающие на электроде, изучены сравнительно мало: они сложны и разнообразны. При анализе твердых проб пары вещества, помещенного в полость катода, поступают в процессе самого разряда. Механизм поступления окончательно не выяснен. Одни исследователи считают, что происходит катодное распыление, другие, что вещество испаряется при нагревании. Первая гипотеза справедлива для холодных катодов. Для горячих катодов большое значение имеет процесс испарения. Это предположение подтверждается полученными данными, показывающими, что скорость испарения вещества, помещенного в полость катода, изменяется в зависимости от степени нагрева катода, а также часто наблюдающейся фракционной разгонкой вещества. В еще меньшей степени изучены процессы, связанные с возбуждением спектра при разряде в полом катоде. [35]
Страницы: 1 2 3