Скорость - накачка
Cтраница 2
Следует также заметить, что N зависела бы от координат даже в том случае, если скорость накачки Wp была бы постоянной. Зависимость величины N от координат, как уже обсуждалось нами в связи с рис. 5.8, объясняется тем, что в активном материале поле стоячей волны приводит к пространственному выжиганию дырок. [16]
В отличие от вероятности срыва режима формирования импульсов вероятность установления режима двойных импульсов растет с увеличением скорости накачки. Величину Р следует выбирать так, чтобы обе вероятности были возможно меньшими. Увеличение потерь на поглощение снижает вероятность установления режима двойных импульсов, а в лазере на стекле с неодимом - и вероятность срыва режима формирования импульсов. [17]
В приближении детерминированного процесса, полученном пренебрежением L ( /), можно показать, что при а с ( скорость накачки меньше потерь) поле стремится к нулю. В стационарном состоянии имеется только поле, вызванное флуктуирующим членом. [18]
Согласно формуле (5.89), произведение & 0Avr не зависит от Av, так как члены S3o и 52о, описывающие скорость накачки, представляют собой скорость, отнесенную к единичному частотному интервалу, и, следовательно, пропорциональны AvZ) 1 при постоянной общей инверсной заселенности. [19]
Поскольку процессы 1 и 2 включают в себя два этапа, связанных со столкновениями с электронами, следует ожидать, что скорость накачки в верхнее состояние будет пропорциональна квадрату плотности тока разряда. [20]
Происходящие при этом физические явления можно относительно просто описать, обращаясь к случаю пичковой генерации, представленной на рис. 5.24. Если предположить, что скорость накачки WP Wp ( t) имеет форму прямоугольного импульса, начинающегося при / 0 и заканчивающегося при / 5 мкс, то излучение будет состоять лишь из первого пичка в изображенной на рисунке зависимости q ( t), который возникает в момент времени около / 5 мкс. Действительно, после генерации этого пичка инверсия будет уменьшена световым импульсом до уровня, который существенно ниже порогового и который не будет затем возрастать, поскольку накачка уже отсутствует. Таким образом, мы видим, что модуляция усиления по своему характеру аналогична пичковой генерации в лазере, рассмотренной в разд. Заметим, что на практике временная зависимость накачки имеет вид колоколообразного импульса, а непрямоугольного. В этом случае мы будем считать, что максимум светового пичка соответствует спаду импульса накачки. Действительно, если бы максимум совпадал, например, с максимумом импульса накачки, то после генерации пичка оставалось бы достаточно энергии накачки, чтобы инверсия могла снова вырасти до значения выше порогового и, таким образом, в лазерной генерации появился бы второй пичок, хотя и меньшей интенсивности. Напротив, если бы число фотонов достигало максимума значительно позже на хвосте импульса накачки, то это означало бы, что накачка не была достаточно продолжительной, чтобы инверсия населенностей выросла до приемлемо высокого уровня. Из вышесказанного можно заключить, что для данного значения максимальной скорости накачки существует некоторая оптимальная длительность импульса. Если это максимальное значение увеличивается, то число фотонов нарастает быстрее и тогда необходимо уменьшить длительность импульса накачки. Можно также показать, что при увеличении максимальной скорости накачки возрастает максимальная инверсия и генерируется более короткий и интенсивный импульс. [21]
В случае когда газ возбуждается током, текущим поперек оси резонатора ( например, если оба электрода расположены вдоль оси резонатора; см. рис. 3.16 6), надежное определение пространственного распределения скорости накачки становится затруднительным. Действительно, на распределение влияют форма электродов, тип и геометрическое расположение иногда используемых дополнительных источников ионизации, а также характеристики потока газовой смеси в разрядной трубке. [22]
А и В - Bq - скорости спонтанного и вынужденного переходов ( они связаны с коэффициентами Эйнштейна), Ni ( г g, 1, 2, 3) - населенности состояний рабочих лазерных ионов, N - общее число рабочих ионов, П - скорость когерентной накачки, q - число когерентно возбужденных фотонов в кристалле, Q - добротность резонатора, Wc - скорость потерь когерентного излучения на примеси ионов Yb3, Va - эффективный объем моды в резонаторе. [23]
Лазеры с модулированной добротностью могут работать в одном из следующих двух режимов. В этом случае скорость накачки Wp имеет форму импульса определенной длительности. Таким образом, до момента включения добротности инверсия населенностей N ( t) нарастает до максимального значения, а затем спадает. С этого момента времени ( t 0) начинает увеличиваться число фотонов, что приводит к возникновению импульса генерации, максимум которого имеет место в некоторый момент времени td после включения добротности резонатора. Nf, которое достигается после того, как импульс генерации закончится. [25]
Для того чтобы достигнуть пороговых условий, скорость накачки должна превысить некоторое пороговое или критическое значение, которое мы будем обозначать как WKP. Конкретные выражения для параметра WKp будут получены в гл. [26]
 |
Спектр ЭПР радикала 2 - [ IMAGE ] Временная зависимость сиг. [27] |
Если поляризация электронов создается в реакциях гибели радикалов, то спад сигнала ХПЭ происходит с такой же скоростью, как и гибель радикалов. В этом случае устанавливается стационарное состояние, в котором скорость накачки равна скорости релаксации. Ситуация упрощается, если наблюдается мульти-плетный эффект. Тогда 50 можно найти либо по центральной компоненте спектра, которая не обнаруживает поляризации, либо по полусумме любой симметричной относительно центра пары линий в спектре. При этом предполагается, либо обе линии соответствуют равной по величине и противоположной по знаку поляризации. [28]
Как обычно, эта картина структурно неустойчива относительно возмущений, нарушающих симметрию, и, что также является обычным, такие возмущения реализуемы физически - в нашем случае с помощью поля а. Вклад теории катастроф здесь заключается в удостоверении того, что скорость накачки и а совместно охватывают все такие эффекты; любой новый полевой член, каким бы экзотическим он ни был ( скажем, плотность заколдованных гремлинов г), если только он гладко влияет на уравнение (15.21), может быть локально нейтрализован посредством волшебной палочки гладкой перепараметризации. [30]
Страницы: 1 2 3 4