Скорость - срыв
Cтраница 2
X / cpp - коэффициент температуропроводности; п - показатель степени, зависящий от числа Re; Su - скорость ламинарного пламени в смеси с соотношением топливо / воздух, соответствующим скорости срыва; d - размер стабилизатора. [16]
Влияние изменяющейся плотности двух потоков в этих опытах не изучалось, но на основании анализа размерностей и полученных в этих опытах результатов можно сделать вывод, что показатели степени будут иметь надлежащий порядок, по-видимому, в том случае, если скорость срыва приблизительно пропорциональна корню кубическому из отношения плотности инжектируемой струи к плотности основного потока. [17]
В данном случае интерпретация оказывается более сложной. Скорость срыва зависит от размера вихревой зоны, взятой в небольшой степени, так как фактически VB. D - d) Л но это трудно сравнивать с законом для данных по плохообтекае-мым стабилизаторам по двум причинам. Первая причина состоит в том, что размер вихря в следе тела плохообтек. Другая причина заключается в том, что ориентировочный размер вихря, принятый в данной работе, получен в отсутствие горения, и изменение размера вихря в зависимости от массовой скорости холодного потока лишь очень приближенно представляет изменение размера вихря в зависимости от массовой скорости потока при наличии горения. [18]
Здесь сравниваются данные, полученные при равных объемных скоростях введения вспомогательных газов. Наименьшее влияние на увеличение скорости срыва оказывает метан; несколько большее увеличение дает бутан, а самое большое - пропан. [19]
Отметим, что вдоль абсциссы на графике отложена скорость диффузии вещества через всю оболочку пламени, а не через единицу ее поверхности. График показывает, что между скоростью срыва и скоростью диффузии вещества внутрь оболочки пламени существует линейная зависимость. Исходя из концепции о переносе вещества, можно также ожидать, что в случае инертных стабилизирующих газов, обладающих аналогичными коэффициентами диффузии, лучшие рабочие характеристики будут иметь те газы, которые имеют более высокий коэффициент теплопроводности, поскольку они будут переносить большее количество тепловой энергии. [20]
На фиг, 7 - 9 приводятся результаты, свидетельствующие о том, что увеличение скорости струи Vj приводит к увеличению скорости срыва Ув.о. - Фиг. Как и следовало ожидать, максимум скорости срыва при введении чистого воздуха наблюдается в смесях, несколько более богатых, чем стехиометрическая. [21]
Поэтому не следует допускать, чтобы скорость снизилась намного меньше скорости срыва в штопор при горизонтальном полете. Эту траекторию вывода и перегрузку сохраняют до перехода самолета на снижение, в процессе которого скорость станет близка к эволютивной. [22]
Оба эти эффекта можно предвидеть заранее, поскольку с инжектированием воздуха неразрывно связано уменьшение зоны стабилизации. Однако эти эффекты не очень велики ( примерно 5 - 8 % для скорости срыва), так что можно заключить, что смешение основного потока и вводимой струи происходит очень быстро и протекает до достижения критической зоны горения. Здесь следует отметить, что эта серия опытов позволяет получить данные только при введении смеси стехиометрического состава, хотя некоторые качественные исследования проводились и на смесях другого состава. [23]
Эмпирически установлено, что когда скорость набегающего потока и1 превосходит критическую скорость срыва MI, max) пламя сдувается вниз по потоку и больше не может быть стабилизировано. Полученные выше формулы для длины установления пламени могут быть здесь использованы при получении выражений для скорости срыва ult max. [25]
Указанная выше зависимость скорости срыва проверялась с использованием данных Хэддока [10], полученных при стабилизации пламен на цилиндрических стержнях в керосино-воздуш-ных смесях. Использовалась одна произвольная константа, соответствующая выбору вз 1 / ( 1 9, фиксирующему значение скорости срыва. [26]
Данные на каждом графике сравниваются с основной кривой срыва, полученной без введения добавок газа и при таком же расходе пропана, что и остальные точки этого графика. Кривые, представляющие различные постоянные скорости вспомогательного газа, получены интерполяцией данных, связывающих скорость инжектирования газа, коэффициент избытка топлива и скорость срыва. [27]
Множитель Аррениуса в этом соотношении свидетельствует об экспоненциальной зависимости W от Т0, тогда как коэффициент вязкости дает степенной закон зависимости этих величин. Поскольку q - относительно малая величина, а показатель степени ( 1 ю) / ( 1 q) примерно равен единице, температурная зависимость скорости срыва, выраженная через кинематический коэффициент вязкости, может оказаться почти несущественной по сравнению с экспоненциальной зависимостью W от Тй. Непостоянство показателя степени р в параметре устойчивости, как на это указывают различные опыты, можно понять на основании изложенных выше соображений, из которых следует, что Р АТ0 / ( q) RhT f, Таким образом, данный анализ показывает, что температурная зависимость скорости срыва от Т0 может быть скорее экспоненциальной, чем степенной. [28]
Скарлок [10] также считает, что скорость на пределе срыва зависит от скорости ламинарного пламени. Он считает, что скорость срыва зависит от скорости пламени и, кроме того, на скорость на пределе срыва оказывает влияние температура пламени, хотя точную зависимость от температуры пламени установить ему не удалось. [29]
Шеферд [14] изучал стабилизацию пламени в кольцевых камерах. Полученные в этих исследованиях скорости срыва оказались все же более низкими, чем в случае стабилизации телом плохообтекаемой формы или стабилизирующей противонаправленной струей. [30]
Страницы: 1 2 3