Скорость - заряженная частица
Cтраница 2
В - магнитная индукция, V - скорость заряженной частицы относительно системы координат, в к-рой вычисляются величины Е, В, F; е - заряд частицы, с - скорость света в вакууме. [16]
Поскольку магнитная сила всегда направлена перпендикулярно к скорости заряженной частицы, она работы над частицей не совершает. [17]
Тормозное излучение плазмы наблюдается при мгновенном изменении скорости заряженных частиц. Это приводит к возникновению электромагнитного излучения, энергия которого заимствуется из кинетической энергии частиц. Другими словами, электрон может при столкновении с атомом потерять часть своей энергии, которая излучается в виде фотона. [18]
Исходя из уравнения (6.40), покажите, что скорость заряженной частицы, движущейся в постоянном магнитном поле, остается неизменной. Покажите также, что траекторией заряженной частицы, движущейся в однородном магнитном поле, является винтовая линия. [19]
Известно, что сила Лоренца всегда перпендикулярна направлению скорости заряженной частицы, на которую она действует, и является центростремительной силой. [20]
Это значит, что магнитное поле не меняет величины скорости заряженных частиц, а изменяет только направление их движения. Только электрическое поле, независимо от того, создано ли оно электрическими зарядами или возникло в результате изменения магнитного поля, может ускорить или замедлить заряженные частицы. [21]
При наложении электрического поля на частично ионизованную газовую среду распределение скоростей заряженных частиц перестает быть изотропным, что приводит к появлению направленного перемещения всей массы частиц данного сорта, называемому дрейфом. [22]
В однородном магнитном поле, вектор индукции которого перпендикулярен к направлению скорости заряженной частицы, сила Лоренца искривляет траекторию движения. [23]
Обратимся к определению углов а, 3, - у между скоростью заряженной частицы в момент разлета и осями координат OX OY OZ. Эта задача решается в два этапа: сначала определяется касательная к изображению трека на кадре в точке разлета, затем касательная к треку ( в пространстве) в точке разлета. [24]
Влияние медленно устанавливающегося распределения концентраций за пределами ДЭС на поляризацию частицы обусловливает частотную зависимость скорости заряженной частицы на частотах порядка Dla. [26]
Направление силы Лоренца определяется правилом левой РЛки: если левую руку расположить так, чтобы составляющая магнитной индукции В, перпендикулярная вектору скорости заряженной частицы, входила в ладонь, а четыре вытянутых пальца направлены вдоль вектора скорости частицы, если ее заряд положительный, или против вектора скорости, если заряд отрицательный, то отогнутый на 90 большой палец покажет направление силы Лоренца. [27]
Можно ожидать, что интенсивность электрического мультиполя данного порядка превышает интенсивность магнитного мультиполя того же порядка в cjv раз, где v - скорость заряженных частиц. Это хорошо известно в случае обычного классического магнитного диполя - кольцевого тока. [28]
До сих пор мы предполагали, что радиационные процессы связаны с устойчивой, практически стационарной во времени плазмой, и даже если распределение скоростей заряженных частиц совершенно не максвелловское, оно носит такой характер, при котором мы приходим к устойчивости для каждого рассматриваемого процесса. [29]
В противоположность электрическому полю носитель заряда в магнитном поле не отбирает энергии от поля; в магнитном поле изменяется лишь направление движения, а не скорость заряженной частицы. [30]
Страницы: 1 2 3 4