Cтраница 4
Согласно электромагнитной теории, заряженная частица ( например, электрон) излучает электромагнитные волны лишь при движении с ускорением. Тамм и Франк показали, что это утверждение справедливо только до тех пор, пока скорость заряженной частицы не превышает фазовой скорости с / п электромагнитных волн в среде, в которой частица движется. Если частица обладает скоростью vc / n, то, даже двигаясь равномерно, она будет излучать электромагнитные волны. Таким образом, согласно теории Тамма и Франка, электрон, движущийся в прозрачной среде со скоростью, превышающей фазовую скорость света в данной среде, должен сам излучать свет. [46]
Согласно электромагнитной теории, заряженная частица ( например, электрон) излучает электромагнитные волны лишь при движении с ускорением. Тамм и Франк показали, что это утверждение справедливо только до тех пор, пока скорость заряженной частицы не превышает фазовой скорости с / л электромагнитных волн в среде, в которой частица движется. Если частица обладает скоростью vc / h, то, даже двигаясь равномерно, она будет излучать электромашитные волны. Таким образом, согласно теории Тамма и Франка, электрон, движущийся в прозрачной среде со скоростью, превышающей фазовую скорость света в данной среде, должен сам излучать свет. [47]
Согласно электромагнитной теории, заряженная частица ( например, электрон) излучает электромагнитные волны лишь при движении с ускорением. Тамм и Франк показали, что это утверждение справедливо только до тех пор, пока скорость заряженной частицы не превышает фазовой скорости с / п электромагнитных волн в среде, в которой частица движется. Если частица обладает скоростью vc / n, то, даже двигаясь равномерно, она будет излучать электромагнитные волны. Таким образом, согласно теории Тамма и Франка, электрон, движущийся в прозрачной среде со скоростью, превышающей фазовую скорость света в данной среде, должен сам излучать свет. [48]
Решение ( 13) удовлетворяет дифференциальному уравнению ( 12) и начальным или граничным условиям для положения и скорости заряженной частицы. [49]
Таким образом при движении заряженных частиц в газе при наличии электрического поля сперва на некотором расстоянии от исходной точки пути и в течение некоторого времени от момента начала движения имеет место неустановившееся движение с постоянно увеличивающейся компонентой скорости в направлении силовых линий поля. Так как с увеличением кинетической энергии частицы количество энергии, отдаваемое ею при каждом упругом столкновении, становится все больше и больше, а приобретаемое в среднем на расстоянии свободного пути количество энергии остается неизменным, то увеличение скорости заряженной частицы по мере ее движения вперед становится все меньше и меньше. То расстояние L от начала движения, которое заряженная частица проходит до того места, где ее движение можно принять за установившееся, и то время г, которое затрачивается на прохождение этого расстояния, зависят от доли энергии, теряемой частицей в среднем при каждом столкновении. [50]