Скорость - жидкая частица
Cтраница 1
 |
Многолопастные мешалки.| Турбинные мешалки. [1] |
Скорость жидкой частицы, сходящей с лопасти пропеллерной мешалки, может быть разложена на три составляющие: осевую Уос, радиальную VR и тангенциальную Vf. Наименьшее значение имеет VR. Осевая составляющая превышает радиальную примерно в 5 раз. Однако наибольшее значение имеет тангенциальная составляющая, превышающая радиальную приблизительно в 50 раз. Таким образом, пропеллерная мешалка создает в основном вращательное движение и осевой поток. [2]
 |
Зависимость кинематического коэффициента вязкости воды, масла и воздуха от температуры. [3] |
Скоростью жидкой частицы называется скорость какой-либо точки этой частицы, выбираемой произвольно. [4]
Если бы скорости жидкой частицы в любые моменты времени TI и Т2 были статистически независимы, то [21 ] среднее значение их произведения было бы равно произведению средних значений сомножителей; Vi ( TI) Vi ( та) Vi ( TI) Vi ( T2) 0, так как средняя пульсация скорости равна нулю. [5]
При движении по трубопроводу скорость жидких частиц, у внутренней поверхности трубопровода меньше, чем в центральных областях, поэтому жидкостный клин позади идущего нефтепродукта вдвигается в нефтепродукт, идущий впереди. [6]
Далее разрешается задача об определении скоростей жидких частиц для известного момента времени, если для этого момента даны скорости вращения; при этом остается неопределенной только одна произвольная функция, которую нужно определить так, чтобы удовлетворялись граничные условия. [7]
В гидродинамических интегралах второго класса скорости жидких частиц пропорциональны по величине и совпадают по направлению с силами, происходящими от совместного действия на магнитную частицу, с одной стороны, замкнутых электрических токов, текущих по вихревым нитям с напряжением, пропорциональным скорости вращения этих вихревых нитей, и, с другой - магнитных масс, расположенных вне жидкости. [8]
Положим, что поступательная и вращательная скорости жидкой частицы отсутствуют. За время dt этот вектор преобразуется в вектор R, который может и не лежать в плоскости х Охг. [9]
Метод заключается в математическом описании поля местных скоростей, т.е. скоростей жидких частиц, находящихся в данный момент в различных точках пространства. [10]
Это - полная или субстанциональная производная, представляющая собой быстроту изменения скорости жидкой частицы, занимающей определенную точку в пространстве в определенный момент времени. [11]
В силу хаотичности микростроения можно считать, что фактические ( локальные) скорости жидких частиц о, образуют случайное векторное поле в трехмерном пространстве. В силу вязкости жидкости оно непрерывно во всех точках. [12]
Предположим, что наш цилиндр находится в области 2; пусть FJ скорость жидкой частицы в области 1; F2 скорость в области 2; отметим индексом п нормальные составляющие. Через основание da на 8 вошла масса, равная p ( Vlndt) do, так как основание da находится в области 1; через верхнее основание вышла масса pV dtda, по таким же соображениям. [13]
В силу хаотичности микростроения можно считать, что фактические ( локальные) скорости жидких частиц vt образуют случайное векторное поле в трехмерном пространстве. Относительно этого поля будем предполагать, что оно непрерывно во всех точках. Поскольку рассматривается недеформируемая пористая среда, то в точках, принадлежащих твердым микрочастицам, следует полагать локальные скорости равными нулю. Поле локальных скоростей не зависит от времени, если, конечно, не меняются осредненные параметры этого поля, доступные наблюдению и контролю, например средняя скорость. Обычно средняя скорость изменяется настолько медленно, что при этом поле локальных скоростей фактически проходит через ряд стационарных состояний. [14]
Это выражение точно до бесконечно малых величин, если будем рассматривать расстояние шаров как конечное и скорости жидких частиц на конечном расстоянии от шаров тоже как конечные. [15]
Страницы: 1 2 3