Cтраница 1
Индуцированная скорость ет с увеличением относительного размаха делается в середине крыла меньше, а к концам больше. [1]
Для вычисления индуцированных скоростей можно пренебречь кривизной этих нитей и рассматривать их как прямолинейные. [2]
Что касается вертикальной индуцированной скорости w, то она не оказывает никакого влияния на вертикальные оперения, но влияет непосредственно и очень существенно на горизонтальные. [3]
Будем предполагать, что индуцированные скорости vt малы по сравнению со скоростью набегающего потока U & - Это как раз соответствует, как из дальнейшего станет ясным, случаям малых углов атаки, для которых справедлив линейный закон связи между коэффициентом подъемной силы и углом атаки. [4]
Здесь, однако, индуцированная скорость wt имеет иной смысл и состоит из иных слагаемых. В самом деле, пусть D будет внешней областью относительно струи винта и D - внутренней областью. [5]
Будем предполагать, что индуцированные скорости немалы по сравнению со скоростью набегающего потока Ux. Это как раз соответствует, как из дальнейшего станет ясным, случаям малых углов атаки, для которых справедлив линейный закон связи между коэффициентом подъемной силы и углом атаки. [6]
Производные этих потенциалов дадут дополнительные индуцированные скорости; из них возьмем только вертикальные, которые будут создаваться у крыла и будут равны половине скоростей, выводимых из вышеуказанных соотношений, установленных для движения в бесконечности вниз по течению. [7]
Вернемся к выражению для индуцированной скорости (15.17), которую, учитывая наше предположение, легко вычислить. [8]
В дальнейшем мы вычислим индуцированную скорость вблизи самого крыла другом способом. [9]
Подставляя (2.6.61) в соотношения для индуцированных скоростей в контрольной точке ( см. [ 5, гл. IX ]), получим их выражения через производные циркуляции. [10]
Из указанной формулы следует, что индуцированная скорость от свободного вихря распределяется по размаху крыла по гиперболическому закону. [11]
Весьма трудно вывести общую формулу для индуцированной скорости в любой точке, однако задача эта становится очень простой, если точка находится далеко позади крыла. В этом случае можно пренебречь влиянием несущей линии, и течение становится плоским. [12]
Однако большие трудности возникают при определении дополнительной индуцированной скорости ws, которая зависит от распределения циркуляции вдоль размаха. [13]
Используя (9.62), находим функцию, определяющую индуцированную скорость В контрольной точке от присоединенного вихря. [14]
Добавление этих двух элементов не меняет распределения индуцированных скоростей далеко позади крыла, точнее, можно пренебречь изменением индуцированной скорости, как величиной второго порядка. [15]