Различная фазовая скорость
Cтраница 1
Различная фазовая скорость двух волн с взаимно перпендикулярными плоскостями поляризации может быть получена также с помощь ю тонкой диэлектрической пластины, параллельной вектору Е одной из волн; металлического гребня ( ножа) на одной из стенок волновода, параллельного вектору Е одной из волн; применением различного рода замедляющих ребристых структур для одной из волн и другими способами. [1]
Сохранение различных фазовых скоростей в модели, как это предложено X. Рахматуллиным [50], приводит к более общим результатам. Клейман рассматривает плоские периодические волны, распространяющиеся в многокомпонентных средах, от источника гармонических колебаний, помещенного в начале координата, и давление, меняющееся в этой точке по закону Р ( 0, t) Acoswl При этом отмечено, что при весьма больших частотах колебания давления скорость и коэффициент затухания не зависят от частоты. [2]
Пространственные гармоники обладают различными фазовыми скоростями. [3]
В анизотропной среде волны с ортогональной поляризацией имеют различные фазовые скорости. Если на пути одного из интерферирующих пучков естественного света поместить кристаллическую пластинку в половину длины волны, вносящую разность фаз л между волнами с ортогональной поляризацией, то светлые полосы одной из независимых интерференционных картин совпадут с темными полосами другой, что приведет к равномерной освещенности. Но в скрытом виде интерференционная картина все же существует: полосы можно наблюдать, если смотреть на экран через анализатор, направление пропускания которого соответствует поляризации одной из волн. [4]
Затем волна может быть разложена на две составляющие, распространяющиеся с различными фазовыми скоростями. В конце концов на выходе получается волна с круговой поляризацией, имеющая фазовый сдвиг, пропорциональный приложенному магнитному полю. Благодаря концентрации энергии волна не соприкасается со стенками волновода и остается, таким образом, поляризованной по кругу до тех пор, пока не достигнет выхода, где она вновь превращается в линейно-поляризованную волну. Метод, использовавшийся на 9 1 гц, был распространен на 24 гц [522] и 35 гц [523], при этом достигнуты добротности вплоть до 4000 град / дб. Одна из разновидностей гиратора получается в том случае, если фазовый сдвиг равен нулю в прямом направлении и л в обратном направлении. [5]
 |
Зависимость от поля магнитной проницаемости феррита для волн с круговой поляризацией. [6] |
Различие в проницаемости для волн с разным знаком круговой поляризации приводит к различным фазовым скоростям этих волн. Фарадея, аналогичный эффекту Фарадея в оптическом диапазоне. [7]
Наличие электронного пучка приводит к появлению в линии новых электромагнитных волн, имеющих различные фазовые скорости и прямое и обратное направление движения. Появление составляющих обратного направления, двигающихся навстречу пучку, связано с процессом взаимодействия пучка и волны и не зависит от качества согласования линии на выходе и входе. Появление этих составляющих приводит к внутренней обратной связи в лампе и к возможности самовозбуждения усилителя. Для уменьшения этой связи при работе лампы в качестве усилителя обратную волну ослабляют, вводя поглощающие элементы в виде вставки из специальной керамики или слоя аквадага на баллоне лампы. Исследования показывают, что наличие поглощающей вставки в значительно большей степени ослабляет обратную волну, чем основную прямую. [8]
 |
Распространение двух монохро. [9] |
В диспергирующей среде различные монохроматические синусоидальные составляющие, образующие импульс, распространяются с различными фазовыми скоростями и импульс деформируется. Если дисперсия невелика, то через некоторое характерное время импульс восстанавливает свою первоначальную форму. Процесс восстановления формы при этом является периодическим. [10]
Ниже по потоку они становятся трехмерными и теряют свою регулярность, двигаясь с различными фазовыми скоростями и интерферируя между собой. Получающаяся в результате волновая картина носит в основном случайный характер, а ее параметры меняются по времени и пространственным координатам. [11]
 |
Ячейка диафрагмированного волновода с полями на границе пространства взаимодействия и пространства резонаторов. [12] |
Таким граничным условиям может удовлетворить электромагнитное поле, представляющее бесконечную сумму бегущих волн с различными фазовыми скоростями. В резонаторах волновода также должно присутствовать бесконечное количество видов колебаний. Разумеется, решать задачу с бесконечными рядами волн и колебаний невозможно. [13]
В этом случае в генераторе имеет место явление многочастотности, так как волны с различными фазовыми скоростями характеризуются различными частотами. Работа генератора становится немонохроматичной: кроме основной частоты генерируются паразитные частоты. [14]
При каждом заданном направлении волнового вектора k это уравнение определяет три, вообще говоря, различных, фазовых скорости звука о / А. Характерной для пьезоэлектрической среды особенностью является сложная зависимость скорости от направления волны. [15]
Страницы: 1 2 3 4