Различная фазовая скорость

Cтраница 2

Точно так же при сложении двух противоположно поляризованных по кругу волн равной амплитуды, но с различными фазовыми скоростями мы получим сдвиг фаз, зависящий от координаты, Но согласно результатам § 4, два колебания такого рода при сложении всегда дают линейное колебание и положение оси колебания определяется сдвигом фаз. Если последний меняется от точки к точке, это значит, что ось колебания, а с нею и плоскость поляризации постепенно поворачиваются вокруг направления распространения. [16]

Поэтому за пределами зоны резонансного взаимодействия должны наблюдаться два волновых процесса одной частоты, распространяющихся с различной фазовой скоростью, и следовательно, имеющих различную пространственную структуру. У псевдоволн дисперсия отсутствует, и поэтому их групповая скорость равна фазовой. [17]

Принципиальная схема волноводно-коаксиального перс-хода. [18]

Описанное положение усугубляется еще и тем, что волны различных типов распространяются / по волноводу с различными фазовыми скоростями, соотношения между которыми зависят от частоты. Из-за этого интерференция между различными типами колебаний носит различный характер а разных частотах. Это ведет к тому, что частотная зависимость коэффициента передачи многоволнового волновода может быть весьма нерегулярной. На рис. 6ЛЗ показаны возможные частотные характеристики одноволно-вого и многоволнового волноводов. [19]

Однако среда ( за исключением вакуума) обычно характеризуется дисперсией, т.е. монохроматические волны распространяются с различными фазовыми скоростями, зависящими от их длины, и импульс начинает деформироваться. В таком случае вопрос о скорости импульса становится более сложным. Если дисперсия не очень велика, то деформация импульса происходит медленно и мы можем следить за перемещением определенной амплитуды поля в волновом импульсе, например, максимальной амплитуды поля. Однако скорость перемещения импульса, названная Рэлеем групповой скоростью, будет отличаться от фазовой скорости любой из составляющих его монохроматических волн и должна быть предметом специального расчета. [20]

Дисперсия приводит к искажению формы передаваемых сигналов, так как различные гармонические составляющие сигнала распространяются в дисперсной среде с различной фазовой скоростью и поступают в нагрузку с различной задержкой во времени. [21]

В диспергирующей среде ( где диэлектрическая проницаемость является функцией частоты поля) волны, имеющие разные частоты, распространяются с различными фазовыми скоростями. В результате изменяются взаимные фазы различных компонент. В частности, это приводит к изменению формы импульса по мере его распространения. [22]

Интересно заметить, что поскольку в анализируемом случае полное поле представляется суперпозицией двух волн с равной И постоянной амплитудой, движущихся с различными фазовыми скоростями, можно говорить об эффекте подавления как об интерференционном эффекте. [23]

Так как ЛБВ работает в широком диапазоне частот, то волна, возбуждаемая в спиральной линии, будет слагаться из целого ряда составляющих, имеющих различные фазовые скорости. При данных геометрических размерах спирали, когда длина электромагнитной волны ha соизмерима с длиной витка, волна последовательно проходит по проводу спирали и в линии наблюдается значительное снижение фазовой скорости вдоль оси замедляющей системы. [24]

Напомним, что при d 0 в областях 6 2 и 6 - 2 анализируемая схема описывается двумя волнами постоянной амплитуды, которые движутся с различными фазовыми скоростями. В результате интерференции этих двух парциальных волн в линии передачи образуется полное поле с чередующимися максимумами и минимумами. [25]

Двойным лучепреломлением называется способность некоторых веществ расщеплять падающий световой луч на два луча - обыкновенный ( о) и необыкновенный ( е), которые распространяются в различных направлениях с различной фазовой скоростью и поляризованы во взаимно перпендикулярных направлениях. [26]

Если частота лежит достаточно далеко от запрещенной полосы, то обе волна, как с правым вращением, так и с левым, могут распространяться практически без затухания, но с различными фазовыми скоростями. [27]

Таким образом, строго говоря, исследования Г. М. Ляхова применимы к мягким грунтам при весьма малом содержании воздуха ( сжимаемость фаз должна быть существенно меньше сжимаемости переупаковки - см. § 9), причем инерционная релаксация выпадала из рассмотрения - рассматривалось только равновесное состояние среды. Поэтому сохранение различных фазовых скоростей в модели, как это было предложено X. Рахматулиным [186], приводит к более общим результатам. [28]

А, 5 - 104 - 105 см появляется значимая слабая дисперсия. Дисперсия возникает из-за различной фазовой скорости в плазме с падающей по координате i плотностью: высокие частоты обгоняют основную низкую частоту. [29]

С точки зрения распространения волн фильтр Шольца можно также рассматривать как периодическую среду, в которой изменение азимутальных углов кристаллических осей создает периодическое возмущение по отношению к обеим независимым волнам и приводит к связи между быстрой и медленной независимыми волнами. Поскольку эти волны распространяются с различными фазовыми скоростями, полный обмен электромагнитной энергией возможен только в том случае, когда возмущение является периодическим, что позволяет поддерживать соотношения, необходимые для непрерывного обмена энергией между быстрой и медленной волнами и наоборот. Это служит первой иллюстрацией принципа фазового синхронизма за счет периодического возмущения, к которому мы еще вернемся в следующих разделах. Основное физическое объяснение этого явления состоит в следующем: если энергия должна постепенно перекачиваться с расстоянием из моды А в моду В под действием статического возмущения, то необходимо, чтобы обе волны распространялись с одинаковой фазовой скоростью. Если фазовые скорости не равны друг другу, то падающая волна А постепенно будет расфазироваться с волной В, с которой она связана. Это ограничивает полное количество энергии, которым можно обмениваться. Такой ситуации можно избежать, если знак возмущения меняется на противоположный всякий раз, когда рассогласование по фазе ( между связанными полями) равно тт. Это меняет знак перекачки энергии и таким образом поддерживает правильное фазовое соотношение для непрерывной перекачки энергии. Теорию связанных мод для скрещенных фильтров Шольца мы представим в разд. [30]

Страницы: 1 2 3 4