Эластомерный слой

Cтраница 2

Первая глава посвящена асимптотическому выводу двумерных уравнений эластомерного слоя переменной толщины и анализу соответствующих граничных условий на лицевых и боковых поверхностях слоя. В отличие от известных работ по теории слоя, здесь учитывается деформация лицевых поверхностей - на этих поверхностях задаются кинематические или смешанные граничные условия весьма общего вида. [16]

Анализ двух рассмотренных задач, отличающихся характером деформации эластомерного слоя ( в первой задаче слой испытывает только деформацию сдвига, по второй - деформации объемного сжатия и сдвига одновременно), подтверждает правильность гипотез, - использованных при выводе уравнений слоя, и оценку пределов применимости теории слоя. [17]

В девятой главе предметом изучения являются нелинейные задачи эластомерного слоя. Асимптотическим методом с использованием некоторых гипотез относительно характера деформации построена двумерная теория слоя при умеренных деформациях. Принятые допущения учитывают особенности деформирования слоя, они принципиально отличаются от схемы упрощений нелинейных уравнений теории оболочек. [18]

В монографии впервые даетсл систематическое изложение теории и методов расчета эластомерного слоя и многослойных конструкций, состоящих из тонких чередующихся резиновых и армирующих слоев. Используются асимптотические методы сведения трехмерных уравнений упругости к двумерным. Рассматриваются вопросы статики, термоупругости, динамики, устойчивости, вяз-коупругости и диссипативного разогрева. [19]

Имеется большое число работ, посвященных решению конкретных задач для эластомерного слоя, не обязательно тонкого. [20]

Асимптотический метод, который использовался для вывода двумерных уравнений деформации эластомерного слоя при статическом нагружении, применим для построения уравнений динамики. [21]

Впервые в работах [111, 113, 114] сделан принципиальный шаг в дальнейшем развитии теории эластомерного слоя - было снято жесткое ограничение на деформацию лицевых поверхностей. На этих поверхностях рассматриваются кинематические или смешанные граничные условия весьма общего вида, в частности условия упругого сопряжения со слоями из более жесткого материала, чем резина. Построение двумерной теории осуществляется асимптотическим методом. Хотя этот метод хорошо разработан и неоднократно применялся для сведения трехмерной проблемы к двумерной ( в теории оболочек сошлемся на известные работы Л. Л. Гольденвейзера), для эластомерных материалов это сделано впервые. [22]

Анализируя формулы (3.3), (3.4), видим, что напряжения в эластомерном слое определяются только заданной внешней нагрузкой на одной лицевой поверхности и совершенно не зависят от деформации другой поверхности. В частности, когда внешняя нагрузка отсутствует, напряжения получаются равными нулю, хотя другая поверхность деформируется. Данное обстоятельство говорит об ограниченности области применения теории, как это уже имело место при двухстороннем отслоении. В тех задачах, где вклад деформации поверхности с кинематическими условиями в напряженное состояние слоя существен, теория слоя перестает работать, по крайней мере ее нулевое приближение. К числу таких задач относятся задачи теории оболочек. [23]

Дано обобщение теории однородного слоя, полученной в первой главе, на эластомерный слой переменной толщины из неоднородного материала и на задачи термоупругости с учетом зависимости модулей упругости от температуры. [24]

При малых деформациях формулы (3.13) - (3.17) переходят в уравнения линейной теории эластомерного слоя. [25]

Другим актуальным направлением, требующим глубокого исследования, является создание геометрически и физически нелинейной теории эластомерного слоя. [26]

Нужно отметить, что рассматриваемая теория армирующего слоя ориентирована на приложения в области расчета многослойных эластомерных конструкций, в частности на те зависимости и уравнения эластомерного слоя, которые были получены в первой и второй главах. [27]

Это решение удовлетворяет всем граничным условиям, кроме условий для напряжений поперечного сдвига па боковой поверхности. Теория эластомерного слоя дает тот же результат. [28]

Используемая система материальных координат не является главной в деформированном теле, кроме отдельных частных задач. Поэтому возникает проблема выбора инвариантов в потенциале Ф, чтобы получающиеся уравнения были максимально простыми и в то же время достоверно описывали деформацию эластомерного слоя. [29]

Зависимость демпфирования от температуры. А - амплитуда колебаний демпфированного элемента ( испытывался строительный тростник, А0 - амплитуда колебаний недемпфированного элемента ]. [30]

Страницы: 1 2 3